Оксид цинка

ZnO(г).Термодинамические свойства газообразного фторида цинка в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 K даны в табл. ZnO.

Молекулярные постоянные 64Zn16O, использованные для расчета термодинамических функций, приведены в табл. Zn.6.

К молекуле ZnO отнесены полосы испускания в области 5200 - 6000 Å, наблюдавшиеся в спектре дугового разряда между цинковыми электродами, однако анализ не был проведен[66PES]. Экспериментальные данные о молекулярных постоянных ZnO были получены в результате исследований ИК спектров в низкотемпературных матрицах [80PRO/AND, 97CHE/AND] и фотоэлектронных спектров [98FAN/DEC, 2001KIM/LI, 2001MOR/KLO] и, естественно, не дают информации о симметрии электронных состояний. Теоретические расчеты Баушлихера и Лангоффа, Баушлихера и Патриджа [86BAU/LAN, 98BAU/PAR], а также Долга и др. [87DOL/WED] предсказывают основное 1S состояние ZnO(тот же результат был получен в расчете SSP-Xa [92КОВ/ТОП]). Баушлихер и Лангофф [86BAU/LAN] в расчете с учетом конфигурационного взаимодействия CI предсказали 4 низколежащих состояния: X1S+, 3S+ и 1,3Π. Позже Баушлихер и Патридж [98BAU/PAR] вновь рассчитали X1S+ и 3Π состояния в связи с результатами экспериментальных исследований [98FAN/DEC]. Теоретические результаты (T(X1S+) < T(a3Π) < T(A1Π) < T(b3S+) и относительные значения молекулярных постоянных) были использованы при интерпретации фотоэлектронных спектров.

Значения колебательных постоянных и энергий возбужденных состояний основаны, главным образом, на результатах исследований колебательно разрешенных спектрах фотоотрыва ZnO- [98FAN/DEC, 2001KIM/LI, 2001MOR/KLO]. В работах использовались различные энергии фотонов (2.54 и 2.71 эВ [98FAN/DEC], 2.33 и 3.49 эВ [2001KIM/LI], 3.49 и 4.66 эВ [2001MOR/KLO]). Чем больше энергия фотона, тем больше наблюдается возбужденных состояний (например, энергия менее 2.71 эВ достаточна только для возбуждения основного состояния ZnO, а все состояния, представленные в табл. Zn.6, наблюдались с использованием энергии фотона 4.66 эВ). С другой стороны разрешение в спектрах зависит от кинетической энергии (eKe) фотоэлектронов и падает как (eKe)3/2. При выборе постоянных в табл. Zn.6 учитывался этот факт.

Колебательные постоянные в основном и а3Π состояниях были рассчитаны из ΔG1/2(X1S+) = 770 ± 40 см‑1, полученного в работе [2001KIM/LI], ΔG1/2(а3Π) = 545 ± 50 см‑1 (работы 2001KIM/LI, 2001MOR/KLO дают практически совпадающие значения) и условий схождения колебательных уровней к пределу диссоциации. Основное состояние X1S+ коррелирует с пределом Zn(1S) + O(1D), который лежит выше на 15867.7 см‑1 предела диссоциации на нормальные атомы Zn(1S)+O(3P). К основному пределу сходится состояние а3Π. Таким образом, D0(X1S+) = D0 (ZnO)+ 15867.7 см‑1, а D0(а3Π) = D0(ZnO) - T0(а3Π). В расчетах принято значение D0(ZnO) = 1.71 ± 0.1 эВ (см. ниже). Следует отметить, что значение ΔG1/2 = 770 см‑1 прекрасно согласуется с основной частотой 769 см‑1, найденной Чертихиным и Эндрюсом [97CHE/AND] в ИК-спектре продуктов реакции атомов Zn с O2 в твердом аргоне. Это говорит о том, что точность постоянной ω лучше, чем указанная в авторами [2001KIM/LI].

Вращательные постоянные в основном состоянии были вычислены из re = 1.72 ± 0.04 Ǻ, что является средним значением, полученным в теоретических работах [86BAU/LAN, 87DOL/WED, 98BAU/PAR, 2000BRI/ROT]. Вращательные постоянные в a3Π состоянии были вычислены из re = 1.85 ± 0.05 Ǻ. Межъядерное расстояние рассчитано из re(X1S+) и разности re(a3Π) - re(X1S+), оцененной в работах [2001KIM/LI, 2001MOR/KLO].

Термодинамические функции ZnO(г) были рассчитаны по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных вычислялись по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом возбужденных состояний (a3P, A1P и b3S). Статистические суммы по колебательно-вращательным уровням энергии состояний X1S+ и a3P и их производные находились по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням энергии и интегрированием по вращательным уровням с помощью уравнений типа (1.82). В расчете учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v определялось по соотношению (1.81). Составляющие состояний A1P и b3S вычислялись в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательные уровни состояния X1S были рассчитаны по уравнениям (1.65), (1.62) со значениями коэффициентов Ykl для изотопической модификации, соответствующей природной смеси изотопов. Эти значения Ykl получены по постоянным молекулы 64Zn16O, приведенным в табл. Zn.6 с помощью соотношений (1.66). Значения Ykl, а также vmax и Jlimпредставлены в табл. Zn.7.

Погрешности в рассчитанных термодинамических функциях обусловлены низкой точностью колебательных постоянных и энергий возбужденных состояния, а также отсутствием данных о вращательной структуре состояний и могут достигать 0.4, 0,5, 0,6 и 0.7 Дж×K‑1×моль‑1 в Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K, соответственно.

Ранее термодинамические функции ZnO(г) были рассчитаны в работах [69BRE/ROS] (Φº(T) до 3000 K) и [83PED/MAR] (G(T)-H(T)/Tдо 4000 K, X1S+, we = 680, Be = 0.4332 см‑1). Расхождения данных [69BRE/ROS, 83PED/MAR] и табл. 1000 существенны и обусловлены грубыми оценками молекулярных постоянных в основном состоянии, а также пренебрежением возбужденными электронными состояниями.

Константа равновесия ZnO(г) = Zn(г) + O(г) вычислена с использованием принятого значения энергии диссоциации:

Do0(ZnO) =170 ± 20 кДж×моль‑1.

Результаты определений этой величины сведены в табл. Zn.5. Видно, что имеющиеся в литературе определения этой величины сильно отличаются друг от друга, так, что весь интервал значений составляет примерно 60 – 300 кДж×моль‑1.

Старые значения, полученные масс-спектрометрическим методом в работах [76GRA/HIR], [83СЕМ/ЮРК] и [84КАЗ/ЗВИ], как показали последующие измерения, выполненные тем же методом [93WAT/THI], [2000GUS/MAK] и [2003МАК/ГУС], по-видимому, ошибочны из-за возможности присутствия в препаратах (и/или материалах контейнера) примесей (наиболее вероятен селен), интерферирующих с искомым ZnO.

Работу [83WIC], приводящую к близкому результату, также следует считать ошибочной из-за того, что весь измеренный в работе эффект может относиться не к основному состоянию Zn(г), а к возбужденному. Анализ этого в работе [83WIC] отсутствует.

Старые квантово-механические вычисления приводили к неоправданно низким значениям 59 [87DOL/WED], 112 [86BAU/LAN] и 135 кДж×моль‑1 (цитировано в [87DOL/WED]). B последующих квантово-механических вычислениях [98BAU/PAR, 2004ГУС/ИОР, 2005ГУС/ИОР], выполненных на хорошем теоретическом уровне, были получены существенно бóльшие значения. Для реакции ZnO(г) = Zn(г) + O(г) при использовании полных энергий, рассчитанных для ZnO(г), Zn(г) и O(г) результаты работ [98BAU/PAR, 2004ГУС/ИОР, 2005ГУС/ИОР] практически совпадают, поскольку в этих работах использован один и тот же метод вычисления и близкие по емкости базисы. В работе [2005ГУС/ИОР] был использован несколько иной метод получения конечной величины, названный авторами идеологией групп сцепления. Суть метода заключается в замене полных энергий для ZnO(г), Zn(г) и O(г) на некоторые усредненные величины. Материал для этого усреднения получается из вычислений полных энергий не только этих структур, но также и других структур, для которых величины могут быть пересчитаны на основании хороших экспериментальных данных. В частности, полная энергия для ZnO(г) была принята на основании вычислений энергий для ZnO(1S), ZnO(3P) и ZnO-(2S).

Результат 155 ± 4 кДж×моль‑1, приводимый в работе [91CLE/DAL], в последнее время считается наиболее надежным экспериментальным определением энергии диссоциации молекулы ZnO. Следует, однако, отметить, что и этот результат не безупречен из-за необходимости корректного учета возможности образования в рассматриваемой работе ионно-молекулярной реакции не только основного ZnO(1S), но также и электронно-возбужденных состояний этой молекулы, например, ZnO(3П). Это состояние отстоит от основного примерно на 30 кДж×моль‑1. Поскольку на приведенной в работе кривой зависимости сечения от энергии ионов Zn+ не видно участков, ответственных за раздельную регистрацию этих двух состояний, разумно предположить, что эта кривая представляет собой неразрешенную суперпозицию этих двух участков. Предположив, наконец, что отношение сечений этих двух участков равно отношению статистических весов этих состояний, получаем, что измеренный в работе порог отличается от порога реакции Zn+ + NO2 = ZnO(1S) + NO+  примерно на 25 кДж×моль‑1. Легко видеть, что это рассмотрение дает приведенную в таблице величину 180 кДж×моль‑1.

Принятая в данном документе величина основана на этом значении, значении, полученном в работе [2005ГУС/ИОР], и значении 167 кДж×моль‑1, приводимом в работе [98BAU/PAR] на основании комбинации вычислений с выполненной в работе оценкой систематической погрешности.

Принятой энергии диссоциации соотвествует величина:

DfH°(ZnO, г, O) = 206.665 ± 20 кДж×моль‑1.

АВТОРЫ

Шенявская Е.А. eshen@orc.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
4-E

Оксид цинка ZnO(г)

 Таблица 1604
ZNO=ZN+O      DrH°  =  170.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
29.124
30.144
32.164
32.203
34.452
37.576
41.869
46.687
51.026
54.158
55.867
56.341
55.941
55.024
53.865
52.642
51.454
50.348
49.338
48.419
47.578
46.801
46.073
45.382
44.720
44.080
43.458
42.849
42.255
41.674
41.106
40.553
40.016
39.495
38.991
38.506
38.040
37.593
37.165
36.757
36.369
36.001
35.651
35.321
35.008
34.714
34.436
34.175
33.929
33.699
33.483
33.280
33.090
32.912
32.746
32.591
32.445
32.309
32.182
32.063
31.952
162.210
182.409
194.204
194.389
203.106
210.075
215.981
221.199
225.947
230.347
234.469
238.349
242.009
245.464
248.729
251.815
254.735
257.501
260.124
262.616
264.986
267.243
269.397
271.454
273.422
275.308
277.116
278.852
280.521
282.127
283.673
285.164
286.603
287.993
289.336
290.635
291.892
293.110
294.291
295.436
296.547
297.627
298.676
299.696
300.688
301.654
302.594
303.511
304.404
305.276
306.126
306.956
307.767
308.559
309.333
310.090
310.831
311.556
312.266
312.961
313.641
191.298
211.693
224.099
224.298
233.859
241.860
249.076
255.891
262.419
268.624
274.430
279.786
284.676
289.120
293.156
296.831
300.190
303.276
306.124
308.767
311.229
313.531
315.691
317.724
319.641
321.454
323.171
324.799
326.347
327.819
329.223
330.561
331.840
333.064
334.235
335.358
336.437
337.473
338.469
339.430
340.355
341.249
342.112
342.947
343.755
344.539
345.299
346.036
346.753
347.451
348.129
348.790
349.434
350.063
350.677
351.276
351.862
352.435
352.996
353.545
354.083
2.909
5.857
8.913
8.973
12.302
15.893
19.857
24.285
29.178
34.449
39.962
45.581
51.201
56.752
62.198
67.523
72.727
77.817
82.800
87.687
92.487
97.205
101.848
106.421
110.926
115.365
119.742
124.058
128.313
132.509
136.648
140.731
144.759
148.734
152.659
156.533
160.360
164.142
167.880
171.576
175.232
178.850
182.432
185.981
189.497
192.983
196.441
199.871
203.276
206.657
210.016
213.354
216.672
219.972
223.255
226.522
229.774
233.012
236.236
239.448
242.649
-85.1965
-40.2863
-25.3806
-25.1926
-17.5984
-13.0211
-9.9617
-7.7762
-6.1415
-4.8766
-3.8719
-3.0565
-2.3828
-1.8175
-1.3369
-.9233
-.5639
-.2486
   .0302
   .2784
   .5009
   .7014
   .8831
1.0486
1.1999
1.3388
1.4668
1.5853
1.6952
1.7974
1.8929
1.9822
2.0660
2.1448
2.2191
2.2893
2.3557
2.4187
2.4785
2.5355
2.5897
2.6415
2.6910
2.7384
2.7839
2.8275
2.8695
2.9098
2.9487
2.9861
3.0223
3.0573
3.0911
3.1238
3.1555
3.1863
3.2161
3.2451
3.2733
3.3007
3.3273
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 81.3794
DH° (0)  =  206.655 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  205.571 кДж × моль-1
S°яд  =  10.599 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  397.649475098 + 57.8555831909 lnx - 0.00212518405169 x-2 + 0.571424126625 x-1 - 694.130493164 x + 4502.59765625 x2 - 11078.7734375 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1000.00 K)

F°(T)  =  445.248657227 + 104.948760986 lnx - 0.0659201145172 x-2 + 5.87077045441 x-1 - 231.462310791 x + 200.282440186 x2 - 97.860534668 x3
(x = T ×10-4;   1000.00  <  T <   4000.00 K)

F°(T)  =  387.949035645 + 75.9645843506 lnx - 0.00921397283673 x-2 + 3.15838003159 x-1 - 88.7892456055 x + 40.6488418579 x2 - 9.72830963135 x3
(x = T ×10-4;   4000.00  <  T <   6000.00 K)

16.11.05

Таблица Zn.5. Результаты определений энергии диссоциации молекулы ZnO (кДж×моль‑1).

Источник

Метод

DrHo(0K)

Do0(ZnO)

Do0(ZnO)
   

III закон

II закон

III закон

[64ANT/SEA]

Масс-спектрометрический,

ZnO(к)=ZnO(г),

1 измерение, Р(1249К)£1.2Е-10 атм

³455.7

-

£268.4

[76GRA/HIR]

То же, 1455-1841K, 16 измерений

478.3±6

290±20

246±7

[83WIC]

Определение порога процесса : Zn(г)+N2O(г)=ZnO(г)+N2(г).

  

-

³270±20

[83СЕМ/ЮРК]

Масс-спектрометрический, ZnO(г) = Zn(г) +0.5О2, 1360-1464K, 6 измерений

46.7±6

350±80

293±6

[84КАЗ/ЗВИ]

То же. ZnO(к)=ZnO(г),

1515-15461K, 22 измерения

462.9±6

345±100

261±7

[86BAU/LAN]

Квантово-механические вычисления методом CPF

-

-

112(±?)

[87DOL/WED]

То же методом DFT

-

-

59(±?)

[91CLE/DAL]

Определение порога процесса : Zn(г)++NO2(г)=ZnO(г)+NO+ (г).

  

-

155±4

-“-

То же с учетом образования ZnO (3Р) (оценка автора обзора, см. текст)

  

-

180

[93WAT/THI]

Масс-спектрометрический, ZnO(г)= Zn(г)+0.5О2, данные не приведены

-

-

£226

-“-

Примерный пересчет с принятыми в данном документе энтропиями

-

-

£220

[98BAU/PAR]

Квантово-механические вычисления методом CCSD(T)

-

-

157(±?)

-“-

То же с учетом оцененной в работе систематической погрешности

-

-

167(±?)

[2000GUS/MAK],

[2003МАК/ГУС]

Масс-спектрометрический,

ZnO(к)=ZnO(г),

1 измерение, Р(1468К)£4.2Е-10 атм

³520.3

-

£204

[2005ГУС/ИОР]

Квантово-механические вычисления методом CCSD(T), (идеология групп сцепления, см. текст); Принято

-

-

160±25

170±20

                                                                                                                             Принято     170±20

Таблица Zn.6 Молекулярные постоянные ZnO, ZnH, ZnF, ZnCl, ZnBr, ZnI, и ZnS.

                   

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×103

De×107

  

re
         

см ‑1

      

Å
                   

ZnO

X1S+

0

780a

5.06a

0.445b

4c

5.8d

  

1.72
 

a3P

2600

558.47е

6.73е

0.385b

4

7.2 d

  

1.85
 

A1P

5060

590f

            
 

b3S

15230

560f

            

ZnH

X2S

0

1607.6

55.14a

6.6794

250b

4500c

  

1.5949
 

A2P

23276.9d

1910.2

40.8

7.4332

238.5

4480

  

1.5119
 

B2S

27587

1020.7

16.5

3.288

  

1400

  

2.273
 

C2S

41090

1824

48

          

ZnF

X2S

0

628

3.5

0.38a

2.8b

5.4c

  

1.75d
 

B2S

30000d

              
 

C2P1/2

36987e

601.5f

            
 

C2P3/2

37359g

598.6f

            
 

D2S

38633h

              

ZnCl

X2S

0

390.5

1.55

0.17a

0.9b

1.3c

  

2.10d
 

B2S

27316

185.0

0.53

          
 

C2P1/2

33593

384.0

1.1

          
 

C2P3/2

33978

381.3

1.0

          
 

D2S

40000

              

ZnBr

X2S+

0

269.8

1.54

0.099a

0.60b

0.53c

  

2.20d
 

B2S

25138.7

135.804

            
 

C2P

33070e

278.5f

0.5f

          
 

D2S

38000d

              

ZnI

X2S+

0

225.55

0.84977a

0.069b

0.3c

0.26d

  

2.4e
 

B2S+

23737.7

132.36

0.0583

          
 

C2P1/2

30122.4

250.06

0.857

          
 

C2P3/2

30495

              

ZnS

X1S

0

460

3.11a

0.18b

1.3c

1d

  

2.07
 

a3P, A1P

2100

              
 

b3S, B1S

17000

              

Примечание: Все постоянные ниже даны в см-1.

ZnO  aрассчитано по уравнению (1.67) и D0 = 29700; bрассчитано по уравнению (1.38); c рассчитано по уравнению (1.69); d рассчитано по уравнению (1.68); е рассчитано по уравнению (1.67) и De = 11580; f ΔG1/2.

ZnH: aweye = 0.398, weze = -0.4339; ba2 = - 0.03765, a3 = 8.97×10-3, a4 = - 1.479×10-3; cb1 = 3.4×10-5 ; dA = 342.66.

ZnF: a рассчитано по уравнению (1.38); b рассчитано по уравнению (1.69); c рассчитано по уравнению (1.68); dоценка; eрассчитано из n0,0 = 36974.2; f дано w0;  g рассчитано из n0,0 = 37343.9; hприведено T0.

ZnCl: a рассчитано по уравнению (1.38);  b рассчитано по уравнению (1.69); c рассчитано по уравнению (1.68); dоценка.

ZnBr: a рассчитано по уравнению (1.38); b рассчитано по уравнению (1.69); c рассчитано по уравнению.(1.68); dоценка

eA= 171;  fпостоянные для другой компоненты: we = 281.88, wex = 0.69.

ZnI: awey = -2.2846×10 -3, weqe = -1.7968×10-6;  b рассчитано по уравнению (1.38); c рассчитано по уравнению (1.69); dрассчитано по уравнению (1.68);  eоценка.

ZnS: a рассчитано по уравнению (1.67) и D0 = 16780; b рассчитано по уравнению (1.38); c рассчитано по уравнению (1.69); d рассчитано по уравнению (1.68).

Таблица Zn.7 Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций ZnO, ZnH, ZnF, ZnCl, ZnBr, ZnI и ZnS.

                 
 

ZnO

ZnH

ZnF

ZnCl

ZnBr

ZnI

ZnS

Коэффициенты

                
 

X1S+

a3Πa

X2S+a

X2S+a

X2S+a

X2S+a

X2S+a

X1S+a
                 

Te×10-4

 0

 0.2600

  0

0

0

0

0

  

Y10×10-2

 7.81785

 5.571658

15.91711

6.181113

3.839121

2.673759

2.234665

4.578727

Y20

-5.036395

-6.698604

-37.70341

-0.963820

-0.545317

-1.506528

-0.695097

-3.081301

Y30×103

    

-7975.126

-59.43427

-16.72378

-0.834099

-18.60813

  

Y40×104

-1.216887

  

13693.78

    

0.372064

6.831334

  

Y50×105

    

-14243.9

    

-0.010401

-0.862393

  

Y01

 0.4429240

 0.3832039

6.676610

0.378068

0.167165

0.097240

0.067982

0.178339

Y11×102

-0.3972042

-0.4965053

-24.98434

-0.277868

-0.087758

-0.058407

-0.029338

-0.128205

Y21×105

    

-3761.855

          

Y31×103

    

8.960634

          

Y41×103

    

-1.477148

          

Y02×106

-0.5746012

-0.7232049

-449.6241

-0.534523

-0.125701

-0.051132

-0.0252382

-0.098163

Y12×105

    

-3.39645

          

Y03×1011

-0.1384852

-0.4562256

-1787.273

-0.097331

-0.008178

-0.008138

-0.001509

-0.027793

(a0 = De)×10-3

    

7.456028

          

a2×103

    

3.466195

          

a3×106

    

-2.032224

          

a4×1010

    

4.218998

          

vmax

76

41

6

53

76

146

57

73

Jlim

350

237

49

331

466

497

554

422

Примечания. aЭнергии возбужденных состояний приведены в табл. Zn.6.

Список литературы

[64ANT/SEA] Anthrop D.F., Searcy A.W. - J. Phys. Chem., 1964, 68, No.8, p. 2335-2342
[66PES] Pesic D.S. - Croat.Chem.Acta, 1966, 38, p.313-315
[69BRE/ROS] Brewer L., Rosenblatt G. - 'Adv. in High Temp. Chim.', Academic Press: NY-London, 1969, 2, p.1-83
[76GRA/HIR] Grade M., Hirschwald W., Stolze F. - Z. phys. Chem., 1976, 100, S.165-174
[80PRO/AND] Prochaska E.S., Andrews I. - J. Chem. Phys., 1980, 72, No.12, p.6782-6792
[83PED/MAR] Pedley J.B., Marshall E.M. - J. Phys. and Chem. Ref. Data, 1983, 12, No.4, p.967-1031
[83WIC] Wicke B.G. - J. Chem. Phys., 1983, 78, p.6036
[83СЕМ/ЮРК] Семенихин В.И., Юрков Л.Ф., Сидоров Л.Н. - 'Деп.', No. 1876-83 Москва: ВИНИТИ, 1983
[84КАЗ/ЗВИ] Казенас Е.К., Звиададзе Г.Н., Больших М.А. - Изв. АН СССР. Мет., 1984, No.2, с.67-70
[86BAU/LAN] Bauschlicher C.W., Langhoff S.R. - Chem. Phys. Lett., 1986, 126, No.2, p.163-168
[87DOL/WED] Dolg M., Wedig U., Stoll H., Preuss H. - J. Chem. Phys., 1987, 86, No.4, p.2123-2131
[91CLE/DAL] Clemmer D.E., Dallesv N.F., Armentrout P.B. - J. Chem. Phys., 1991, 95, No.10, p.7263-7268
[92КОВ/ТОП] Ковба В.М., Тополь И.А. - Вестн. МГУ. Сер. Химия., 2, 1992, 33, No.2, с.122-127
[93WAT/THI] Watson L.R., Thiem T.L., Dressler R.A., Salter R.H., Murad E. - J. Phys. Chem., 1993, 97, No.21, p.5577-5580
[97CHE/AND] Chertihin G.V., Andrews L., Bauschlicher C.W., Jr. - J. Phys. Chem., 1997, 101, No.22, p.4026-4034
[98BAU/PAR] Bauschlicher C.W., Partridge H.-J.Chem.Phys., 1998, 109, p.8430
[98FAN/DEC] Fancher C.A., De Clerq H.L., Thomas O.C., Robinson D.W., Bowen K.H. - J. Chem. Phys., 1998, 109, No.19, p.8426-8429
[2000BRI/ROT] Bridgeman A.J., Rothery J. - J.Chem Soc., Dalton Trans., 2000, p. 211-218
[2000GUS/MAK] Gusarov A.V., Makarov A.V., Bagaratyan N.V. - '10 Intern. IUPAC Conf.: "High Temp.Materials Chemistry" ', Editors:K.Hilpert, F.W.Froben, L.Singheiser, Juelich, Germany, April, 10-14, 2000. Proceedings, Part II, pp. 423 - 426
[2001KIM/LI] Kim J.H., Li Xi, Wang L-S. - J. Phys. Chem., A, 2001, 105, p.5709-5718
[2001MOR/KLO] Moravec V.D., Klopcic S.A., Chatterjee B., Jarrold C.C., The electronic structure of ZnO and ZnF determined by anion photoelectron spectroscopy, Chem.Phys. Lett., 2001, 341, 313-318
[2003МАК/ГУС] Макаров А.В., Гусаров А.В. - 'Intern. Symp. on High Temp.Mass Spectromerty, July 7-10, 2003, Plyos, Russia', Editors:L.S.Kudin, M.F.Butman, A.A.Smirnov, Proceedings, Ivanovo, 2003, с. 149 - 153.
[2004ГУС/ИОР] Гусаров А.В., Иориш В.С. - 'Сб.: Научные труды Института теплофизики экстремальных состояний ОИВТ РАН ' Editors:В.Е.Фортов, А.П.Лихачев, М.:ОИВТ РАН: 2004, Вып.6-2003, с.51-56
[2005ГУС/ИОР] Гусаров А.В., Иориш В.С. - 'Сб.: Научные труды Института теплофизики экстремальных состояний ОИВТ РАН ' Editors:В.Е.Фортов, А.П.Лихачев, М.:ОИВТ РАН: 2005, Вып.7-2004