Цинк и его соединения
Тетрабромид дицинка
Zn2Br4(г). Термодинамические
свойства газообразного тетрабромида дицинка в стандартном состоянии в интервале
температур 100 - 6000 К приведены в табл. Zn2Br4.
Молекулярные
постоянные, использованные для расчета термодинамических функций Zn2Br4 приведены в табл. Zn.8.
Структура молекулы Zn2Br4 экспериментально не исследовалась. Для молекулы Zn2Br4 принята
плоская циклическая структура (группа симметрии D2h) в
основном электронном состоянии X1Ag. Структура молекулы принята по аналогии со
структурами некоторых димеров дигалогенидов переходных металлов. Произведение
моментов инерции вычислено с оцененными структурными параметрами: r(Zn-Brt) = 2.20 ± 0.05 Å (концевая Zn-Br связь), r(Zn-Brb) = 2.40 ± 0.05 Å (мостиковая Zn-Br связь) и ÐBrb-Zn-Brb = 95 ± 5o.
Длина концевой Zn-Br
связи принята идентичной с длиной связи мономера. Длина r(Zn-Brb) рекомендована на 0.2 Å
больше r(Zn-Brt), как это имеет место в димерах галогенидов Fe, Al,
Ga, In, Tl и Be. Значение угла Brb-Zn-Brb
оценено сравнением с соответствующим углом в Al2Br6.
Погрешность значения IAIBIC
составляет 3·10‑111 г3·cм6. Частота
антисимметричного валентного колебания концевой связи Zn-Brt
(n2),
принята из ИК спектра молекул Zn2Br4, изолированных в
матрицах инертных газов, изученного в работе [78GIV/LOE]. По аналогии с димерами
дигалогенидов Cd и Hg частота симметричного колебания связи Zn-Brt (n1) рекомендована
меньшей по величине соответствующего значения в ZnBr2 (230 см‑1).
Значения частот валентных колебаний мостиковых связей (n3) приняты
одинаковыми и равными величине, полученной для антисимметричной частоты
мостиковой связи Zn-Brb в спектре Zn2Br4 [78GIV/LOE].
Величины частот деформационных колебаний концевых связей (n4 - n5)оценены в
предположении, что их отношение в Zn2Cl4 и Zn2Br4
остается таким же, как для ZnCl2 и ZnBr2. Частота неплоского
деформационного колебания цикла (n7) принята немного меньшей, чем в Zn2Cl4,
а значение деформационной частоты колебания цикла в плоскости (n6)
оценено по соответствующей величине в Zn2Cl4, принимая во
внимание величину отношения частот колебаний мостиковых связей Zn-Clbи Zn-Brbв Zn2Cl4 и Zn2Br4.
Погрешности экспериментально наблюдаемых частот колебаний не превышают 20 см‑1,
оцененных - 20% от их величин.
Возбужденные
электронные состояния Zn2Br4 в расчете термодинамических функций не учитывались
ввиду отсутствия какой-либо информации.
Термодинамические
функции Zn2Br4(г)
вычислены в приближении "жесткий ротатор - гармонический
осциллятор" по уравнениям (1.3) - (1.6),
(1.9), (1.10), (1.122) - (1.124), (1.128), (1.130).
Погрешности рассчитанных термодинамических функций обусловлены неточностью
принятых значений молекулярных постоянных, а также приближенным характером
расчета и составляют 9, 20 и 23 Дж×К‑1×моль‑1
в значениях Φº(T) при
298.15, 3000 и 6000 К.
Таблица
термодинамических функций Zn2Br4(г) публикуется впервые.
Константа равновесия реакции Zn2Br4(г) = 2Zn(г) + 4Br(г)
вычислена c использованием значения ΔrHº(0) = 1171.452 ± 20
кДж×моль‑1, соответствующего принятой энтальпии
образова-ния:
ΔfHº(Zn2Br4, г, O) = -440 ± 20 кДж×моль‑1.
Сравнение результатов измерений давления пара
дибромида цинка и его скорости переноса потоком азота, выполненное в
[64KEN/CUB], позволило авторам этой работы заключить
о присутствии в паре примерно 15% Zn2Br4 (этому
соответствует различие в 0.8 кДж×моль‑1 для энтальпий сублимации, вычисленных в
предположении отсутствия димера; ср. табл. Zn.16). Однако, аналогичные эксперименты в
[68RIC/GRE] к обнаружению димера не привели (энтальпия сублимации из
эффузионных измерений не меньше величины, соответствующей торзионным
измерениям; ср. табл. Zn.16). Это заставляет с осторожностью
относиться к данным работы [64KEN/CUB]. Поскольку, однако, эти данные
единственные, величина принята именно по ним с округлением в сторону меньшей
стабильности. Погрешность оценена с учетом возможного завышения концентрации в
паре Zn2Br4 примерно на порядок.
АВТОРЫ
Осина
Е.Л. j_osina@mail.ru
Гусаров
А.В. a-gusarov@yandex.ru
Версия для печати