Сульфид ванадия

VS(г). Термодинамические свойства газообразного сульфида ванадия в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. VS.

В табл. V.Д1 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций VS.

Симметрия основного состояния молекулы VS X4Σ – предсказана теоретически в работах [86BAU/LAN3, 95BAU/MAI, 2000BRI/ROT, 2002LIA/AND2] и установлена экспериментально при анализе вращательной и сверхтонкой структуры полос в спектре лазерного возбуждения флуоресценции [2003RAN/TAM].

В [2003RAN/TAM] получено точное значение колебательного кванта основного состояния: ΔG1/2 = 542.1353(7) см-1. Колебательные константы we и wexe, приведенные в табл. V.Д1, рассчитаны на основе данного значения ΔG1/2 по формуле 1.67 (при принятом значении энергии диссоциации D0 = 38035 см-1).

Вращательные константы основного состояния получены в [2003RAN/TAM] (для колебательных уровней v = 0, 1). В табл. V.Д1 приведены равновесные константы из данной работы.

Возбужденные состояния VS изучены слабо. Экспериментально наблюдалось только одно возбужденное состояние, а именно, верхнее состояние перехода C4Σ– – X4Σ–. Полосы этого перехода проанализированы в [2003RAN/TAM]. Еще несколько возбужденных состояний получено в квантово-механических расчетах: 4Φ (3286 – 4333 см-1), 4Π (4391 – 6253 см-1), 2Δ (18355 – 22842 см-1) [86BAU/LAN3], a2Σ – (7170 см-1), 12Δ (9024 см-1) [2002LIA/AND2]. Расчет [86BAU/LAN3] выполнен 4 разными методами, в табл. V.Д1 приведены энергии состояний, полученные методом SDCI + R. Расчет [2002LIA/AND2] выполнен методом DFT/B3LYP с базисом 6-311+G*.

Колебательные и вращательные константы возбужденных состояний VS в расчетах термодинамических функций не использовались и приведены в таблице V.Д1 для справки. Использованы данные работ [2003RAN/TAM] (C4Σ–), [86BAU/LAN3] (4Φ, 4Π, 2Δ), [2002LIA/AND2] (a2Σ, 12Δ).

В расчет термодинамических функций были включены: а) основное состояние X 4Σ –; б) возбужденные состояния, наблюдавшиеся экспериментально и/или полученные в квантово-механических расчетах; в) синтетические состояния, объединяющие прочие возбужденные состояния молекулы с оцененной энергией до 40000 см-1.

Синтетические состояния в основе приняты такими же, как для молекулы VO. Добавлено синтетическое состояние 10000 см-1. Оно объединяет в себе состояния 1 2Г, 1 2Σ +, B 4Π, учтенные в молекуле VO индивидуально. В синтетические состояния 15000, 20000 и 30000 см-1 добавлены учтенные индивидуально в VO состояния 1 2Φ, 1 2Π, 2 2Π, D 4Δ, 3 2Π, 3 2Δ. Дублетные состояния распределены в соответствии с их энергией в VO. Квартетные состояния, как можно видеть в табл. V.Д1, имеют в VS более низкие энергии, чем в VO. С учетом этого, состояние D 4Δ отнесено к синтетическому состоянию 15000 см-1.

Термодинамические функции VS(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом тринадцати возбужденных состояний в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательная статистическая сумма состояния X4Σ– и ее производные вычислялись по уравнениям (1.70) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X4Σ– вычислялись по уравнениям (1.65), значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов ванадия и серы из молекулярных постоянных 51V32S, приведенных в табл. V.Д1. Значения коэффициентов Ykl, а также величины vmax и Jlim приведены в табл.V.Д2.

При комнатной температуре получены следующие значения:

Cpo(298.15 К) = 34.048 ± 0.50 Дж×К‑1×моль‑1

So(298.15 К) = 243.708 ± 0.05 Дж×К‑1×моль‑1

Ho(298.15 К)-Ho(0) = 9.200 ± 0.007 кДж×моль‑1

Основной вклад в погрешность рассчитанных термодинамических функций VS(г) при температуре 298.15 дает метод расчета. При 1000, 3000 и 6000 K погрешность функций обусловлена главным образом неопределенностью энергий возбужденных электронных состояний. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K оцениваются в 0.02, 0.2, 1.2 и 1.3 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Ранее термодинамические функции VS(г) вычислялись до 2000 K в приближении «гармонический осциллятор – жесткий ротатор» в работе [74MIL], статистический вес основного состояния принимался равным 8, возбужденные состояния не учитывались. Расхождения с данными [74MIL] в величине Φº(T) составляют 5.4, 4.8, 3.5 Дж×K‑1×моль‑1 при 298, 1000 и 2000 K, соответственно. Они обусловлены вдвое завышенным в [74MIL] статистическим весом основного состояния. Расхождения уменьшаются с ростом температуры за счет учета в настоящем расчете возбужденных электронных состояний.

Термохимические величины для VS(г).

Константа равновесия реакции VS(г) = V(г) + S(г) вычислена по значению энергии диссоциации VS:

Dº0(VS) = 445 ± 15 кДж·моль-1,

В работе Дроварта, Патторе и Смус [67DRO/PAT]. приведены результаты масс-спектрометрических измерений констант равновесия изомолекулярной газовой реакции

GeS(г) + V(г) = VS(г) + Ge(г).

Обработка этих данных по методу третьего закона термодинамики приводит к значению ΔrHº(0) = -102.1 ± 10.5 кДж·моль-1. Комбинация этой величины с приведенной в той же работе [67DRO/PAT] энергией диссоциации GeS, Dº0(GeS) = 547.3± 5.4 кДж·моль-1 приводит к энергии диссоциации Dº0(VS) = 445.2 ± 11.8 кДж·моль-1.

В работе Овзарского и Францена [74OWZ/FRA] масс-спектрометрическим методом изучено испарение образца моносудьфида ванадия в интервале 1700 – 2000 К. Было установлено, что в парах в сопоставимых количествах присутствуют V и VS и в меньшем количестве VS2. К сожалению, в этой работе не была проведена калибровка чувствительности прибора, что лишает возможности провести обработку данных для реакций, не являющихся изомолекулярными, по методу третьего закона термодинамики.

В работе Эдвардса и др. [83EDW/PEL] приведены результаты измерения давления пара сульфида ванадия кнудсеновским и торзионным методами. В предположении, что давление ванадия в этой системе равно давлению насыщенного пара ванадия, из общего давления пара в сочетании с вспомогательными справочными данными авторы [74OWZ/FRA] рассчитали энтальпию диссоциации сульфида ванадия равной 484.5 ± 3.3 кДж·моль-1 и энтальпию образования ΔfHº(VS, к, 0 K) = -243 ± 5 кДж·моль-1. Эти величины значительно отличаются от более надежных значений энергии диссоциации VS и энтальпии образования VS(к), полученных в работах [67DRO/PAT] и [87LEW/O'H].

кДж·моль-1. Результаты работы [83EDW/PEL] можно было бы считать подтвержденными публикацией Ботора и Эдвардса [84BOT/EDW], в которой описаны результаты масс-спектрометрического исследования испарения сульфида ванадия. Однако, позднее эти результаты были полностью дезавуированы в сообщении Эдвардса [92EDW].

Результаты квантово-химических расчетов Гусарова и Иориша [2011GUS/IOR] методом CCSD(T) хорошо согласуются с работой [67DRO/PAT]: De(VS) = 424 ± 17 кДж·моль-1 (с учетом спин-орбитального расщепления); De(VS) = 429 ± 15 кДж·моль-1 (без учета спин-орбитального расщепления).

Принятое значение представляет собой округленную до целых величину, полученную из данных работы [67DRO/PAT] Погрешность оценена с учетом погрешностей вспомогательных величин, использованных в работе [67DRO/PAT].

Принятому значению соответствуют величины:

ΔfHº(VS, г, 0 K) = 344.108 ± 15 кДж·моль-1 ,

ΔfHº(VS, г, 298.15 K) = 344.316 ± 15 кДж·моль-1.

Класс точности, оцененный в соответствии с погрешностями принятых величин: 5-F.

Авторы

Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В.

Горохов Л.Н. gorokhov-ln@yandex.ru

Класс точности
5-F

Сульфид ванадия VS(г)

 Таблица 6029
VS=V+S      DrH°  =  445.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
29.328
31.826
34.048
34.079
35.374
36.138
36.668
37.145
37.676
38.319
39.091
39.984
40.976
42.035
43.132
44.235
45.320
46.365
47.353
48.273
49.116
49.880
50.562
51.164
51.689
52.142
52.528
52.853
53.123
53.344
53.523
53.665
53.775
53.859
53.921
53.966
53.996
54.016
54.027
54.033
54.035
54.035
54.034
54.034
54.035
54.037
54.042
54.049
54.058
54.069
54.083
54.098
54.115
54.133
54.151
54.170
54.188
54.205
54.221
54.235
54.247
180.417
200.761
212.852
213.043
222.064
229.260
235.269
240.437
244.979
249.036
252.708
256.069
259.173
262.062
264.770
267.322
269.739
272.039
274.235
276.338
278.358
280.302
282.178
283.990
285.744
287.444
289.094
290.696
292.253
293.769
295.245
296.683
298.085
299.454
300.790
302.095
303.370
304.617
305.836
307.030
308.198
309.343
310.464
311.563
312.641
313.698
314.735
315.753
316.753
317.735
318.699
319.647
320.579
321.496
322.397
323.284
324.157
325.016
325.862
326.695
327.515
209.545
230.551
243.708
243.919
253.918
261.900
268.537
274.225
279.219
283.693
287.769
291.536
295.056
298.378
301.533
304.546
307.436
310.215
312.894
315.479
317.977
320.392
322.728
324.990
327.178
329.298
331.351
333.339
335.266
337.135
338.946
340.704
342.409
344.065
345.674
347.238
348.759
350.238
351.679
353.082
354.451
355.785
357.087
358.358
359.601
360.815
362.003
363.165
364.303
365.418
366.510
367.581
368.632
369.663
370.675
371.669
372.645
373.604
374.547
375.474
376.386
2.913
5.958
9.200
9.263
12.741
16.320
19.961
23.652
27.392
31.191
35.060
39.013
43.060
47.211
51.469
55.837
60.315
64.900
69.586
74.368
79.238
84.189
89.211
94.298
99.442
104.634
109.868
115.137
120.437
125.760
131.104
136.464
141.836
147.218
152.607
158.002
163.400
168.801
174.203
179.606
185.009
190.413
195.816
201.220
206.623
212.027
217.431
222.835
228.241
233.647
239.055
244.464
249.874
255.287
260.701
266.117
271.535
276.955
282.376
287.799
293.223
-228.8376
-111.9931
-73.3538
-72.8672
-53.2338
-41.4202
-33.5254
-27.8737
-23.6261
-20.3158
-17.6627
-15.4883
-13.6737
-12.1364
-10.8175
-9.6736
-8.6724
-7.7888
-7.0035
-6.3011
-5.6693
-5.0980
-4.5792
-4.1059
-3.6726
-3.2744
-2.9073
-2.5678
-2.2530
-1.9603
-1.6873
-1.4323
-1.1935
-.9694
-.7587
-.5602
-.3728
-.1957
-.0279
   .1311
   .2822
   .4260
   .5629
   .6934
   .8181
   .9373
1.0514
1.1607
1.2655
1.3662
1.4630
1.5561
1.6457
1.7321
1.8154
1.8958
1.9735
2.0486
2.1213
2.1916
2.2598
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 83.0014
DH° (0)  =  344.108 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  344.316 кДж × моль-1
S°яд  =  19.355 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  345.589904785 + 40.2082519531 lnx - 0.00173283787444 x-2 + 0.35615581274 x-1 - 56.3473510742 x + 213.948577881 x2 - 191.630523682 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  320.890075684 + 39.3368988037 lnx - 0.086777433753 x-2 + 2.53395605087 x-1 + 60.3420257568 x - 48.5308456421 x2 + 18.5332717896 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

14.10.11

Таблица V.Д1 Молекулярные постоянные V2, VO, VH, VF, VCl.

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

re

см‑1

Å

51V2

X 3Σg–0 а

0

541.5 б

3.26 б

0.2102 в

0.135 в

0.1267 г

1.774

X 3Σg–1

74.49 е

1Гg

378 ж

(3Δg)

846

508 з

3.3 з

1Σg+

1250

(1Δg)

4150

A’ 3Σu–0

11811.63 е

513 е

0.2149 е

1.756 е

A’ 3Σu–1

11899 е

490 е

0.2142 е

1.756 е

A 3Πu0

14306 е

639.7 е

0.2262

0.11

A 3Πu1

14341 е

0.2276

1.704

A 3Πu2

14386 е

0.2297

51V 16O

X 4Σ – а

0 б

1011.3

4.86

0.548143

0.3519

0.6509 в

1.58947

a 2Σ –

5630

1090 в

1.585

A’ 4Φ

7255.0 в, г

936.48 в

0.52213 в

1.6286 в

1 2Г

9400

1025 в

1.58

A 4Π

9498.9 в, д

884 в

0.51693 в

1.6368 в

1 2Δ

9884.1 в, е

992.8929 в

0.552950

0.004

1.582556

1 2Σ +

10412.5 в

~1000 в

0.54 в

1.60 в

B 4Π

12605.6 в, ж

910.58

4.6

0.51428

0.32

1.6410

1 2Φ

15364.6 в, з

0.518974 в

1.6335 в

1 2Π

17086.0 в, и

935.948

4.1737

0.520305

0.3346

1.631440

C 4Σ –

17420.1 в, к

864.77

5.61

0.4959

0.37

0.644

1.672

2 2Π

18105.0 в, л

940.0

6.2

0.52645 в

0.09

1.6219 в

D 4Δ

19148.1 в, м

835 в

0.48704 в

3 2Π

21108.6 в, н

899.8

4.7

0.521

0.35

2 2Δ

24911.4 в, о

0.48902 в

1.6828 в

3 2Δ

31812.9 в

0.493460 в

51V 1H

X 5Δ0 а

0

1600 б

39.3 в

5.7 г

19.8 в

289.4 в

1.73 б

X 5Δ1

63 д

X 5Δ2

130 д

X 5Δ3

200 д

X 5Δ4

280 д

A 5Π

1200 е

1555 ж

5.246 ж

B 5Σ –

3500 е

1466 ж

4.781 ж

C 5Φ

4500 е

1480 ж

4.842 ж

a 3Δ

6500 з

b 3Π

7000 з

c 3Σ –

7500 з

d 3Φ

8000 з

51V19F

X 5Π -1 а

0

670.4 б

2.7 б

0.3863 б

0.28 б

0.5 в

1.7758 б

X 5Π0

40 г

X 5Π1

80 г

662 д

1.800 д

X 5Π2

120 г

X 5Π3

160 г

A 5Δ

900 д

670.4

2.7

0.3863

0.28

1.7758

B 5Σ –

2600 д

629 д

1.843 д

a 3Π

5300 д

698 д

1.800 д

b 3Σ –

5500 д

637 д

1.785 д

C 5Φ

5900 д

599 д

1.881 д

c 3Δ

7300 д

652 д

1.838 д

d 3Φ

8300 д

615 д

1.793 д

E 5Δ

11400

557.75

1.66

0.3458

0.26

1.8769

51V 35Cl

X 5Δ0 а

0

417.4 б

1.75 б

0.1658 б

0.06 б

0.12 б, в

2.214

A 5Π -1

44 г

X 5Δ1

78 г

A 5Π0

95 г

A 5Π1

147 г

366 д

2.326 д

X 5Δ2

156 г

A 5Π2

198 г

X 5Δ3

234 г

A 5Π3

250 г

X 5Δ4

312 г

B 5Σ –

1587 д

354 д

2.355 д

C 5Φ

3141 д

346 д

2.374 д

D 5Σ +

4097 д

322 д

2.376 д

a 3Σ –

6169 д

371 д

2.293 д

b 3Π

6418 д

374 д

2.311 д

c 3Δ

7362 д

372 д

2.340 д

d 3Φ

7470 д

362 д

2.293 д

E 5Δ

7097.77 е

354.1 в

0.1544

0.09

2.2952

F 5Π

10356 д

369 д

2.332 д

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

V2 a Оцененные электронные состояния:

Ti

10000

15000

20000

25000

30000

35000

pi

21

90

136

104

72

72

б рассчитано по формуле 1.67 из среднего для X 3Σ0– и X 3Σ1– значения DG1/2 = 535 [84LAN/MOR] при D0 = 22201 [92SPA/MOR2], см. текст;

в среднее значение для X 3Σ0– и X 3Σ1–; г рассчитано по формуле 1.68; е константы для уровня v=0, T0, DG1/2; ж расчет [2000O'B/ALB];

з в матрице Ar [80COS/FOU], колебательные уровни в газовой фазе 846, 1339, 1867, 2388(±15) [2009BAL/LI].

VO a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

4

24

34

116

500

500

б λ0 = 2.03087, λ1 = 2.028; в константы для уровня v=0, T0, DG1/2; г A = 56.93; д A = 35.19; е A = ~ 158; ж A = 63.0; з A ~ 66; и A ~ 207; к λ = 0.747; л A = 119.6;

м A = 47.83; н A ~ 167; о A ~ 50;

VH a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

20

42

174

133

186

207

85

б усредненные значения по результатам квантово-механических расчетов, см. текст; в рассчитано по формулам 1.67 – 1.69; г рассчитано по формуле 1.38;

д среднее из вариантов расчета [2004KOS/ISH]; е ~ среднее из результатов расчетов[74SCO/RIC, 75HEN/DAS, 81DAS, 83WAL/BAU, 96FUJ/IWA, 2004KOS/ISH];

ж расчет [2004KOS/ISH]; з из рисунка потенциальных кривых [2004KOS/ISH];

VF a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

10

42

72

112

146

51

179

б экспериментальные константы низколежащего состояния (A 5Δ) [2002RAM/BER] , принятые для расчета колебательно-вращательной статистической суммы основного состояния; в рассчитано по формуле 1.68; г спин-орбитальное расщепление X 5Π оценено из расщепления терма a5F иона V+ [71MOO];

д расчет [2004KOU/KAR] (C-MRCI+Q);

VCl a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

63

93

210

33

214

172

б усредненные константы для компонент X 5Δ [2003RAM/LIE]; в константы для уровня v = 0, DG1/2; г возможное положение компонент X 5Δ и A 5Π с учетом данных [2009HAL/ZIU] о возмущениях в сверхтонкой структуре X 5Δ; д расчет [2003RAM/LIE]; е T0(E 5Δ2) = T0(X 5Δ2) + 6941.77;

Таблица V.Д2. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций V2, VO, VH, VF, VCl.

 

Коэффициенты

V2

VO

VH

VF

VCl

 

 

X3Σg–0  а

X4Σ –   а 

X5Δ0  а

X5Π -1  а

X 5Δ0  а

 

T e10-4

0

0

0

0

0

 

Y10×10-2

5.415064

10.11198

15.99943

6.710346

4.151658

 

Y20

-3.257981

-4.859022

-39.29718

-2.886090

-1.590260

 

Y30×104

-0.4699690

  

 

28.78985

20.08481

 

Y40×102

          

 

Y01

0.2102107

0.5480328

5.699591

0.3863054

0.1644608

 

Y11×102

-0.1350103

-0.3517938

-19.79787

-0.2800058

-0.05927451

 

Y12×109

          

 

Y21×106

      

1.607652

  

 

Y02×106

-0.1267128

-0.6506381

-289.3584

-0.5000139

-0.1180693

 

Y03×1013

-2.000381

-6.238677

-38598.97

-3.158889

-0.6762020

 

(a0 = De)×10-4

 

  

1.628499

 

  

 

a2×104

 

  

5.141480

    

 

a3×107

  

 

-1.308339

 

 

 

a4×1011

    

1.374517

    

 

vmax

82

103

19

149

235

 

Jlim

442

410

70

470

612

 

 

Примечание. а энергии возбужденных состояний приведены в таблице V.Д1;

Список литературы

[67DRO/PAT] Drowart J., Pattoret A., Smoes S. -"Mass Spectrometric Studies of the Vaporization of Refractory Compounds." 'Proc. Brit. Ceram. Soc.' , 1967, No.8, p.67-89
[71MOO] Moore Ch.E. -'Atomic energy levels.' , Washington: NSRDS-NBS, No.35., 1971, 1-3
[74MIL] Mills K.C. -'Thermodynamic data for inorganic sulphides, selenides and tellurides.' , London: Butterworths and Co., 1974, p.1-845
[74OWZ/FRA] Owzarski T.P., Franzen H.F. -"Hihg temperature mass spectrometry, vaporization, and thermodynamic of vanadium monosulfide." J. Chem. Phys., 1974, 60, No.3, p.1113-1117
[74SCO/RIC] Scott P.R., Richards W.G. -"On the ligand field effect of the H atom in the TiH and VH." J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1974, 7, No.11, p.L347-L349
[75HEN/DAS] Henderson G.A., Das G., Wahl A.C. -"Multiconfiguration studies of some low-lying bound states of VH." J. Chem. Phys., 1975, 63, No.7, p.2805-2809
[80COS/FOU] Cosse C., Fouassier M., Mejean T., Tranguille M. -"Dititanium and divanadium." J. Chem. Phys., 1980, 73, No.12, p.6076-6085
[81DAS] Das G. -"A pseudopotential study of the iron-series transition metal hydrides." J. Chem. Phys., 1981, 74, No.10, p. 5766-5774
[83EDW/PEL] Edwards J.G., Pelino M., Starzynki J.S. -"Vapor pressures, vaporization reactions, and thermodynamics of vaporization of VS(s)." J. Chem. Phys., 1983, 79, No.5, p.2351-2355
[83WAL/BAU] Walch S.P., Bauschlicher C.W.(Jr.). -"CASSCF/CI calculations for first row transition metal hydrides: The TiH (4Ф), VH(5DELTA), CrH(6SIGMA+), MnH(7SIGMA+), FeH(4,6DELTA), and NiH(2DELTA) states." J. Chem. Phys., 1983, 78, No.7, p.4597-4605
[84BOT/EDW] Botor J.P., Edwards J.G. -"Thermodynamics of VS(s) and its eguilibrium vapor by Knudsen-cell mass spectrometry." J. Chem. Phys., 1984, 81, No.4, p.2185-2186
[84LAN/MOR] Langridge-Smith P.R.R., Morse M.D., Hansen G.P., Smalley R.E., Merer A.J. -"The bond length and electronic structure of V2." J. Chem. Phys., 1984, 80, No.2, p.593-600
[86BAU/LAN3] Bauschlicher C.W.(Jr.), Langhoff S.R. -"Theoretical studies of the low-lying states of ScO, ScS, VO, and VS." J. Chem. Phys., 1986, 85, No.10, p.5936-5942
[87LEW/O'H] Lewis B.M., O'Hare P.A.G., Mukdeeprom P., Edwards J.G. -"The standard moral enthalpy of formation at 298.15 K of VS1.043 by combustion calorimetry in fluoride." J. Chem. Thermodyn., 1987, 19, N 12, p.1325-1331
[92EDW] Edwards J.G.-"Erratum: Thermodynamics of VS(s) and its equilibrium vapor by Knudsen-cell mass spectrometry [Jan P. Botor and Jimmie G. Edwards, J.Chem. Phys., 81, 2185 (1984)]." J. Chem. Phys., 1992, 96, No.1, p. 866
[92SPA/MOR2] Spain E.M., Morse M.D. -"Bond strengths of transition-metal dimers: TiV, V2, TiCo, and VNi." J. Phys. Chem., 1992, 96, No. 6, p.2479-2486
[95BAU/MAI] Bauschlicher C.W.(jr.), Maitre P. -"Theoretical study of the first transition row oxides and sulfides." Theor. Chim. Acta, 1995, 90, No.2-3, p.189-203
[96FUJ/IWA] Fujii T.S., Iwata S. -"Theoretical studies of the ground and low-lying excited electronic states of the early transition metal dihydrides with state averaged MC SCF method." Chem. Phys. Lett., 1996, 251, p.150-156
[2000BRI/ROT] Bridgeman A.J., Rothery J. -"Periodic trends in the diatomic monoxides and monosulfides of the 3d transition metals." J. Chem. Soc. Dalton Trans., 2000, p.211-218
[2000O'B/ALB] O'Brien T.A., Albert K., Zerner M.C. -"The electronic structure and spectroscopy of V2." J. Chem. Phys., 2000, 112, No.7, p.3192-3200
[2002LIA/AND2] Liang B., Andrews L. -"Infrared spectra and density functional theory calculations of group V transition metal sulfides." J. Phys. Chem. A, 2002, 106, No.15, p.3738-3743
[2002RAM/BER] Ram R.S., Bernath P.F., Davis S.P., Merer A.J. -"Fourier transform emission spectroscopy of a new 2Ф - 1 2DELTA system of VO." J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.279-283
[2003RAM/LIE] Ram R.S., Lievin J., Bernath P.F., Davis S.P. -"Infrared emission spectroscopy and ab initio calculations on VCl." J. Mol. Spectrosc., 2003, 217, p.186-194
[2003RAN/TAM] Ran Q., Tam W.S., Cheung A.S.-C., Merer A.J. -"Laser spectroscopy of VS: hyperfine and rotational structure of the C4SIGMA- - X4SIGMA- transition." J. Mol. Spectrosc., 2003, 220, No.1, p.87-106
[2004KOS/ISH] Koseki S., Ishihara Y., Fedorov D.G., Umeda H., Schmidt M.W., Gordon M.S. -"Dissociation potential curves of low-lying states in transition metal hydrides. 2. Hydrides of group 3 and 5." J. Phys. Chem. A, 2004, 108, No.21, p.4707-4719
[2004KOU/KAR] Koukounas C., Kardahakis S., Mavridis A. -"Ab initio investigation of the ground and low-lying states of the diatomic fluorides TiF, VF, CrF and MnF." J. Chem. Phys., 2004, 120, No.24, p.11500-11521
[2009BAL/LI] Balfour W.J., Li R. -"Visible bands of divanadium." J. Chem. Phys., 2009, 131, No.136101, p.1-2
[2009HAL/ZIU] Halfen D.T., Ziurys L.M., Brown J.M. -"Fine structure and hyperfine perturbations in the pure rotational spectrum of the VCl radical in its X5DELTAr state." J. Chem. Phys., 2009, 130, No.164301, p.1-10
[2011GUS/IOR] Gusarov A.V., Iorish V.S. Ab initio calculations of thermochemistry for molecules VH, VF, VCl, VBr, VO, VS, VSe and VN with estimation of reliability, XVIII Intern. Conf. on Chem. Thermodynamics, Russia, Samara, Oct 3-7, 2011. Abstracts. Vol. 1. P.130.