Гидрид ванадия

VH(г). Термодинамические свойства газообразного гидрида ванадия в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. VH.

В табл. V.Д1 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций VH.

Симметрия основного состояния VH, колебательные и вращательные постоянные экспериментально не определены. Квантово-механические расчеты молекулы [74SCO/RIC, 75HEN/DAS, 81DAS, 83WAL/BAU, 86CHO/LAN, 96FUJ/IWA, 97BAR/ADA, 2004KOS/ISH, 2006FUR/PER, 2008GOE/MAS] дают симметрию основного состояния 5Δ, равновесное межъядерное расстояние в интервале 1.677 – 1.79 Å, значения колебательной константы в интервале 1550 – 1659 см-1.

Для расчета термодинамических функций приняты усредненные значения we и re по результатам квантово-механических расчетов. Константы Be, wexe, De и a1 рассчитаны далее по формулам 1.38, 1.67, 1.68 и 1.69, соответственно. В табл. V.Д1 константы основного состояния приведены против нижней Ω-компоненты X5Δ0. Энергии спин-орбитальных компонент X5Δ рассчитаны в [2004KOS/ISH], в табл. V.Д1 даны средние значения по двум вариантам расчета [2004KOS/ISH].

Возбужденные состояния VH рассчитаны в работах [74SCO/RIC, 75HEN/DAS, 81DAS, 83WAL/BAU, 96FUJ/IWA, 2004KOS/ISH, 2008GOE/MAS]. Полученные энергии квинтетных состояний имеют заметный разброс: 5Π (753 – 2260 см-1), 5Σ – (1694 – 4762 см-1), 5Φ (2629 – 5816 см-1). В табл. V.Д1 приведены округленные средние значения энергий этих трех состояний. Энергии низколежащих триплетных состояний рассчитаны в [75HEN/DAS, 2004KOS/ISH, 2008GOE/MAS]. Результаты [75HEN/DAS, 2004KOS/ISH] близки между собой, в то время как расчет [2008GOE/MAS] дает существенно более низкую энергию для нижнего триплетного состояния. В табл. V.Д1 приняты энергии триплетных состояний на основе графика потенциальных кривых [2004KOS/ISH].

В расчет термодинамических функций были включены: а) основное состояние X 5Δ0; б) другие компоненты спин-орбитального расщепления X 5Δ, как отдельные Ω-состояния ; в) низколежащие квинтетные и триплетные состояния, полученные в квантово-механических расчетах; г) синтетические (оцененные) состояния, объединяющие прочие возбужденные состояния молекулы с оцененной энергией до 40000 см-1.

Статистические веса синтетических состояний оценены с использованием ионной модели V+H-. Нижние квинтетные состояния молекулы соответствуют компонентам расщепления основного терма иона V+ 5D(3d4) (5Δ, 5Π, 5Σ+) и первого возбужденного терма 5F(3d34s) (5Φ, 5Δ, 5Π, 5Σ –), однако относительное положение термов разных конфигураций может меняться в поле лиганда. В квантово-механических расчетах молекулы получены квинтетные низколежащие состояния 5Φ, 5Δ, 5Π, 5Σ–, из которых 5Φ и 5Σ – могут быть определенно отнесены к терму 5F(3d34s). Разность энергий 5Φ и 5Σ – характеризует величину расщепления терма 5F(3d34s) в поле лиганда. Состояния 5Δ и 5Π не попадают в интервал между 5Φ и 5Σ – из-за отталкивания со второй парой состояний 5Δ и 5Π, относящейся к терму 5D(3d4). Невозмущенной компонентой расщепления терма 5D(3d4) является состояние 5Σ+, энергия которого оценена в 5000 см-1 (первое синтетическое состояние в табл. V.Д1). Вторая пара состояний 5Δ и 5Π включена в (образует) синтетическое состояние 10000 см-1. Полученные в квантово-механических расчетах низколежащие триплетные состояния 3Φ, 3Δ, 3Π, 3Σ– могут быть интерпретированы как компоненты расщепления терма 3F(3d34s). Другие термы конфигураций 3d4 и 3d34s дают более высоко лежащие состояния, их статистические веса распределены по синтетическим состояниям в соответствии с энергией термов в ионе [71MOO] плюс поправка на энергию нижнего терма конфигурации в молекуле. Поправка для 5D(3d4) оценена в 5500 см-1 (~ энергия 5Σ+ плюс половина предполагаемой величины расщепления терма) и для 5F(3d34s) в 4000 см-1 (средняя энергия состояний 5Φ, 5Σ–). Синтетические состояния 20000 см-1 и выше включают также статистические веса термов конфигурации 3d34p. Нижние состояния этой конфигурации помещены в район 21000 см-1 в соответствии с предположительной интерпретацией спектра поглощения VH, наблюдавшегося в [73SMI].

Термодинамические функции VH(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом девятнадцати возбужденных состояний в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательная статистическая сумма состояния X 5Δ0 и ее производные вычислялись по уравнениям (1.70) - (1.75) непосредственным суммированием по уровням энергии. В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X5Δ0 вычислялись по уравнениям (1.65), значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов ванадия и водорода из молекулярных постоянных 51V1H, приведенных в таблице V.Д1. Значения коэффициентов Ykl, а также величины vmax и Jlim приведены в табл.V.Д2.

При комнатной температуре получены следующие значения:

Cpo(298.15 К) = 32.256 ± 3.02 Дж×К‑1×моль‑1

So(298.15 К) = 215.030 ± 1.67 Дж×К‑1×моль‑1

Ho(298.15 К)-Ho(0) = 9.832 ± 0.346 кДж×моль‑1

Основной вклад в погрешность рассчитанных термодинамических функций VH(г) во всем диапазоне температур дает неопределенность энергий низколежащих электронных состояний. В погрешность Φº(T) сравнимый вклад дает также неточность вращательной и колебательной констант. При 3000 и 6000 K существенный вклад в погрешность функций (в Cpo уже при 1000 K) вносит метод расчета. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K оцениваются в 0.7, 1.6, 1.2 и 1.2 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Другие расчеты термодинамических функций VH(г) в литературе не найдены.

Термохимические величины для VH(г).

Константа равновесия реакции VH(г)=V(г)+H(г) вычислена по принятому значению энергии диссоциации

D°0(VН) = 182 ± 23 кДж×моль‑1 = 15200 ± 1900 см-1 .

Принятое значение основано на результатах измерений энергий двух газовых гетеролитических реакций, а именно: VH = V- + H+ (1), ΔЕ(1) = 1420 ± 13 кДж×моль‑1, метод ионно-циклотронного резонанса [85SAL/LAN] и VH = V+ + H- (2), ΔЕ(2) = 782.5 ± 6.8 кДж×моль‑1, определение пороговых энергий протекания реакций взаимодействия V+ c рядом аминов [93CHE/CLE]. Комбинация этих величин с принятыми в данном издании значениями ЕА(Н) = ‑72.770 ± 0.002 кДж×моль‑1, IP(Н) = 1312.049 ± 0.001 кДж×моль‑1, IP(V) = 650.3 ± 0.004 кДж×моль‑1, а также c приведенным в [85HOT/LIN] значением ЕА(V) = ‑50.7 ± 1.2 кДж×моль‑1 приводит к величинам D°0(VН) = 158.7 ± 13 и D°0(VН) = 205.0 ± 7 кДж×моль‑1 для работ [85SAL/LAN, 93CHE/CLE], соответственно. Легко видеть, что различие в величинах примерно вдвое превышает сумму погрешностей. Поскольку при столь большом различии трудно отдать предпочтение одной из величин, в данном издании принято среднее значение, а именно: D°0(VН) = 182 ± 23 кДж×моль‑1.

С принятой величиной разумно согласуется результат D°0(VН) = 178 кДж×моль‑1 , вытекающий из квантово-механических вычислений довольно высокого уровня (полноэлектронный вариант MCSCF) [2004KOS/ISH].

Принятому значению соответствуют величины:

ΔfHº(VН, г, 0 K) = 548.208 ± 23.1 кДж·моль-1 и

ΔfHº(VН, г, 298.15 K) = 549.226 ± 23.1 кДж·моль-1 .

Авторы

Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
5-F

Гидрид ванадия VH(г)

 Таблица 6025
VH=V+H      DrH°  =  182.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
34.944
32.272
32.256
32.275
33.747
35.357
36.659
37.660
38.468
39.175
39.839
40.484
41.123
41.756
42.384
43.002
43.607
44.196
44.763
45.305
45.817
46.296
46.737
47.138
47.497
47.810
48.078
48.302
48.481
48.619
48.718
48.781
48.812
48.814
48.792
48.749
48.689
48.615
48.530
48.438
48.342
48.242
48.142
48.043
47.945
47.851
47.760
47.673
47.590
47.511
47.435
47.364
47.296
47.230
47.167
47.105
47.044
46.983
46.922
46.859
46.796
145.528
168.803
182.053
182.257
191.732
199.119
205.228
210.467
215.070
219.186
222.915
226.328
229.479
232.410
235.151
237.729
240.164
242.473
244.670
246.766
248.773
250.697
252.546
254.327
256.045
257.705
259.311
260.866
262.374
263.838
265.260
266.642
267.988
269.298
270.575
271.819
273.033
274.219
275.376
276.507
277.612
278.693
279.750
280.785
281.798
282.790
283.763
284.716
285.650
286.567
287.466
288.349
289.215
290.066
290.902
291.724
292.531
293.325
294.106
294.874
295.629
178.939
202.225
215.030
215.230
224.701
232.409
238.975
244.705
249.788
254.360
258.522
262.350
265.900
269.216
272.334
275.279
278.074
280.735
283.278
285.712
288.049
290.297
292.461
294.547
296.561
298.507
300.387
302.206
303.966
305.670
307.320
308.918
310.468
311.970
313.427
314.841
316.213
317.546
318.841
320.101
321.326
322.518
323.680
324.811
325.915
326.991
328.042
329.068
330.071
331.051
332.010
332.949
333.868
334.768
335.651
336.515
337.364
338.196
339.012
339.814
340.601
3.341
6.684
9.832
9.892
13.188
16.645
20.248
23.966
27.774
31.657
35.608
39.624
43.704
47.848
52.055
56.325
60.655
65.046
69.494
73.997
78.554
83.160
87.812
92.506
97.238
102.004
106.798
111.618
116.457
121.313
126.180
131.055
135.935
140.817
145.697
150.574
155.447
160.312
165.169
170.018
174.857
179.686
184.505
189.314
194.113
198.903
203.684
208.455
213.219
217.973
222.721
227.461
232.193
236.920
241.640
246.353
251.060
255.762
260.457
265.146
269.829
-92.2926
-44.3041
-28.3627
-28.1615
-20.0255
-15.1126
-11.8202
-9.4579
-7.6790
-6.2901
-5.1751
-4.2599
-3.4950
-2.8461
-2.2887
-1.8048
-1.3809
-1.0064
-.6733
-.3752
-.1069
   .1358
   .3563
   .5574
   .7417
   .9110
1.0671
1.2115
1.3455
1.4701
1.5862
1.6948
1.7965
1.8920
1.9818
2.0665
2.1465
2.2223
2.2941
2.3623
2.4272
2.4891
2.5481
2.6045
2.6585
2.7103
2.7600
2.8078
2.8538
2.8981
2.9409
2.9821
3.0220
3.0606
3.0981
3.1343
3.1695
3.2037
3.2369
3.2692
3.3007
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 51.9493
DH° (0)  =  548.208 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  549.226 кДж × моль-1
S°яд  =  23.221 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  267.29699707 + 24.0764083862 lnx + 0.000239408342168 x-2 - 0.159030556679 x-1 + 157.786254883 x - 368.489440918 x2 + 527.962036133 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  278.452453613 + 26.9113731384 lnx - 0.00987871177495 x-2 - 0.0209114402533 x-1 + 81.896484375 x - 64.6807556152 x2 + 23.7663154602 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

22.11.10

Таблица V.Д1 Молекулярные постоянные V2, VO, VH, VF, VCl.

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

re

см‑1

Å

51V2

X 3Σg–0 а

0

541.5 б

3.26 б

0.2102 в

0.135 в

0.1267 г

1.774

X 3Σg–1

74.49 е

1Гg

378 ж

(3Δg)

846

508 з

3.3 з

1Σg+

1250

(1Δg)

4150

A’ 3Σu–0

11811.63 е

513 е

0.2149 е

1.756 е

A’ 3Σu–1

11899 е

490 е

0.2142 е

1.756 е

A 3Πu0

14306 е

639.7 е

0.2262

0.11

A 3Πu1

14341 е

0.2276

1.704

A 3Πu2

14386 е

0.2297

51V 16O

X 4Σ – а

0 б

1011.3

4.86

0.548143

0.3519

0.6509 в

1.58947

a 2Σ –

5630

1090 в

1.585

A’ 4Φ

7255.0 в, г

936.48 в

0.52213 в

1.6286 в

1 2Г

9400

1025 в

1.58

A 4Π

9498.9 в, д

884 в

0.51693 в

1.6368 в

1 2Δ

9884.1 в, е

992.8929 в

0.552950

0.004

1.582556

1 2Σ +

10412.5 в

~1000 в

0.54 в

1.60 в

B 4Π

12605.6 в, ж

910.58

4.6

0.51428

0.32

1.6410

1 2Φ

15364.6 в, з

0.518974 в

1.6335 в

1 2Π

17086.0 в, и

935.948

4.1737

0.520305

0.3346

1.631440

C 4Σ –

17420.1 в, к

864.77

5.61

0.4959

0.37

0.644

1.672

2 2Π

18105.0 в, л

940.0

6.2

0.52645 в

0.09

1.6219 в

D 4Δ

19148.1 в, м

835 в

0.48704 в

3 2Π

21108.6 в, н

899.8

4.7

0.521

0.35

2 2Δ

24911.4 в, о

0.48902 в

1.6828 в

3 2Δ

31812.9 в

0.493460 в

51V 1H

X 5Δ0 а

0

1600 б

39.3 в

5.7 г

19.8 в

289.4 в

1.73 б

X 5Δ1

63 д

X 5Δ2

130 д

X 5Δ3

200 д

X 5Δ4

280 д

A 5Π

1200 е

1555 ж

5.246 ж

B 5Σ –

3500 е

1466 ж

4.781 ж

C 5Φ

4500 е

1480 ж

4.842 ж

a 3Δ

6500 з

b 3Π

7000 з

c 3Σ –

7500 з

d 3Φ

8000 з

51V19F

X 5Π -1 а

0

670.4 б

2.7 б

0.3863 б

0.28 б

0.5 в

1.7758 б

X 5Π0

40 г

X 5Π1

80 г

662 д

1.800 д

X 5Π2

120 г

X 5Π3

160 г

A 5Δ

900 д

670.4

2.7

0.3863

0.28

1.7758

B 5Σ –

2600 д

629 д

1.843 д

a 3Π

5300 д

698 д

1.800 д

b 3Σ –

5500 д

637 д

1.785 д

C 5Φ

5900 д

599 д

1.881 д

c 3Δ

7300 д

652 д

1.838 д

d 3Φ

8300 д

615 д

1.793 д

E 5Δ

11400

557.75

1.66

0.3458

0.26

1.8769

51V 35Cl

X 5Δ0 а

0

417.4 б

1.75 б

0.1658 б

0.06 б

0.12 б, в

2.214

A 5Π -1

44 г

X 5Δ1

78 г

A 5Π0

95 г

A 5Π1

147 г

366 д

2.326 д

X 5Δ2

156 г

A 5Π2

198 г

X 5Δ3

234 г

A 5Π3

250 г

X 5Δ4

312 г

B 5Σ –

1587 д

354 д

2.355 д

C 5Φ

3141 д

346 д

2.374 д

D 5Σ +

4097 д

322 д

2.376 д

a 3Σ –

6169 д

371 д

2.293 д

b 3Π

6418 д

374 д

2.311 д

c 3Δ

7362 д

372 д

2.340 д

d 3Φ

7470 д

362 д

2.293 д

E 5Δ

7097.77 е

354.1 в

0.1544

0.09

2.2952

F 5Π

10356 д

369 д

2.332 д

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

V2 a Оцененные электронные состояния:

Ti

10000

15000

20000

25000

30000

35000

pi

21

90

136

104

72

72

б рассчитано по формуле 1.67 из среднего для X 3Σ0– и X 3Σ1– значения DG1/2 = 535 [84LAN/MOR] при D0 = 22201 [92SPA/MOR2], см. текст;

в среднее значение для X 3Σ0– и X 3Σ1–; г рассчитано по формуле 1.68; е константы для уровня v=0, T0, DG1/2; ж расчет [2000O'B/ALB];

з в матрице Ar [80COS/FOU], колебательные уровни в газовой фазе 846, 1339, 1867, 2388(±15) [2009BAL/LI].

VO a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

4

24

34

116

500

500

б λ0 = 2.03087, λ1 = 2.028; в константы для уровня v=0, T0, DG1/2; г A = 56.93; д A = 35.19; е A = ~ 158; ж A = 63.0; з A ~ 66; и A ~ 207; к λ = 0.747; л A = 119.6;

м A = 47.83; н A ~ 167; о A ~ 50;

VH a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

20

42

174

133

186

207

85

б усредненные значения по результатам квантово-механических расчетов, см. текст; в рассчитано по формулам 1.67 – 1.69; г рассчитано по формуле 1.38;

д среднее из вариантов расчета [2004KOS/ISH]; е ~ среднее из результатов расчетов[74SCO/RIC, 75HEN/DAS, 81DAS, 83WAL/BAU, 96FUJ/IWA, 2004KOS/ISH];

ж расчет [2004KOS/ISH]; з из рисунка потенциальных кривых [2004KOS/ISH];

VF a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

10

42

72

112

146

51

179

б экспериментальные константы низколежащего состояния (A 5Δ) [2002RAM/BER] , принятые для расчета колебательно-вращательной статистической суммы основного состояния; в рассчитано по формуле 1.68; г спин-орбитальное расщепление X 5Π оценено из расщепления терма a5F иона V+ [71MOO];

д расчет [2004KOU/KAR] (C-MRCI+Q);

VCl a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

63

93

210

33

214

172

б усредненные константы для компонент X 5Δ [2003RAM/LIE]; в константы для уровня v = 0, DG1/2; г возможное положение компонент X 5Δ и A 5Π с учетом данных [2009HAL/ZIU] о возмущениях в сверхтонкой структуре X 5Δ; д расчет [2003RAM/LIE]; е T0(E 5Δ2) = T0(X 5Δ2) + 6941.77;

Таблица V.Д2. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций V2, VO, VH, VF, VCl.

 

Коэффициенты

V2

VO

VH

VF

VCl

 

 

X3Σg–0  а

X4Σ –   а 

X5Δ0  а

X5Π -1  а

X 5Δ0  а

 

T e10-4

0

0

0

0

0

 

Y10×10-2

5.415064

10.11198

15.99943

6.710346

4.151658

 

Y20

-3.257981

-4.859022

-39.29718

-2.886090

-1.590260

 

Y30×104

-0.4699690

  

 

28.78985

20.08481

 

Y40×102

          

 

Y01

0.2102107

0.5480328

5.699591

0.3863054

0.1644608

 

Y11×102

-0.1350103

-0.3517938

-19.79787

-0.2800058

-0.05927451

 

Y12×109

          

 

Y21×106

      

1.607652

  

 

Y02×106

-0.1267128

-0.6506381

-289.3584

-0.5000139

-0.1180693

 

Y03×1013

-2.000381

-6.238677

-38598.97

-3.158889

-0.6762020

 

(a0 = De)×10-4

 

  

1.628499

 

  

 

a2×104

 

  

5.141480

    

 

a3×107

  

 

-1.308339

 

 

 

a4×1011

    

1.374517

    

 

vmax

82

103

19

149

235

 

Jlim

442

410

70

470

612

 

 

Примечание. а энергии возбужденных состояний приведены в таблице V.Д1;

Список литературы

[71MOO] Moore Ch.E. -'Atomic energy levels.' , Washington: NSRDS-NBS, No.35., 1971, 1-3
[73SMI] Smith R.E. -"Diatomic hydride and deuteride spectra of the second row transition metals." Proc. Roy. Soc. London, 1973, A332, p.113-127
[74SCO/RIC] Scott P.R., Richards W.G. -"On the ligand field effect of the H atom in the TiH and VH." J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1974, 7, No.11, p.L347-L349
[75HEN/DAS] Henderson G.A., Das G., Wahl A.C. -"Multiconfiguration studies of some low-lying bound states of VH." J. Chem. Phys., 1975, 63, No.7, p.2805-2809
[80COS/FOU] Cosse C., Fouassier M., Mejean T., Tranguille M. -"Dititanium and divanadium." J. Chem. Phys., 1980, 73, No.12, p.6076-6085
[81DAS] Das G. -"A pseudopotential study of the iron-series transition metal hydrides." J. Chem. Phys., 1981, 74, No.10, p. 5766-5774
[83WAL/BAU] Walch S.P., Bauschlicher C.W.(Jr.). -"CASSCF/CI calculations for first row transition metal hydrides: The TiH (4Ф), VH(5DELTA), CrH(6SIGMA+), MnH(7SIGMA+), FeH(4,6DELTA), and NiH(2DELTA) states." J. Chem. Phys., 1983, 78, No.7, p.4597-4605
[84LAN/MOR] Langridge-Smith P.R.R., Morse M.D., Hansen G.P., Smalley R.E., Merer A.J. -"The bond length and electronic structure of V2." J. Chem. Phys., 1984, 80, No.2, p.593-600
[85HOT/LIN] Hotor H., Lineberger W.C. -"Binding Energies in Atomic Negative lons: II." J. Phys. Chem. Ref. Data, 1985, 14, No.3, p.731-750
[85SAL/LAN] Sallans L., Lane K.R., Squire R.R., Freiser B.S. -"Generation and reactions of atomic metal anions in the gas phase. Determination of the heterolytic and homolytic bond energies for VH, CrH, FeH, CoH, and MoH." J. Amer. Chem. Soc., 1985, 107, No.15, p.4379-4385
[86CHO/LAN] Chong D.P., Langhoff S.R., Bauschlicher C.W.(Jr)., Walch S.P., Partridge H. -"Theoretical dipole moments for the first-row transition metal hydrides." J. Chem. Phys., 1986, 85, No.5, p.2850-2860
[92SPA/MOR2] Spain E.M., Morse M.D. -"Bond strengths of transition-metal dimers: TiV, V2, TiCo, and VNi." J. Phys. Chem., 1992, 96, No. 6, p.2479-2486
[93CHE/CLE] Chen Y.-M., Clemmer D.E., Armentrout P.B. -"Gas-phase thermochemistry of VH and CrH." J. Chem. Phys., 1993, 98, No. 6, p.4929-4936
[96FUJ/IWA] Fujii T.S., Iwata S. -"Theoretical studies of the ground and low-lying excited electronic states of the early transition metal dihydrides with state averaged MC SCF method." Chem. Phys. Lett., 1996, 251, p.150-156
[97BAR/ADA] Barone V., Adamo C. -"First-row transition-metal hydrides: A challenging playground for new theoretical approaches." Int. J. Quantum Chem., 1997, 61, p.443-451
[2000O'B/ALB] O'Brien T.A., Albert K., Zerner M.C. -"The electronic structure and spectroscopy of V2." J. Chem. Phys., 2000, 112, No.7, p.3192-3200
[2002RAM/BER] Ram R.S., Bernath P.F., Davis S.P., Merer A.J. -"Fourier transform emission spectroscopy of a new 2Ф - 1 2DELTA system of VO." J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.279-283
[2003RAM/LIE] Ram R.S., Lievin J., Bernath P.F., Davis S.P. -"Infrared emission spectroscopy and ab initio calculations on VCl." J. Mol. Spectrosc., 2003, 217, p.186-194
[2004KOS/ISH] Koseki S., Ishihara Y., Fedorov D.G., Umeda H., Schmidt M.W., Gordon M.S. -"Dissociation potential curves of low-lying states in transition metal hydrides. 2. Hydrides of group 3 and 5." J. Phys. Chem. A, 2004, 108, No.21, p.4707-4719
[2004KOU/KAR] Koukounas C., Kardahakis S., Mavridis A. -"Ab initio investigation of the ground and low-lying states of the diatomic fluorides TiF, VF, CrF and MnF." J. Chem. Phys., 2004, 120, No.24, p.11500-11521
[2006FUR/PER] Furche F., Perdew J.P. -"The performance of semilocal and hybrid density functionals in 3d transition-metal chemistry." J. Chem. Phys., 2006, 124, No.044103, p.1-27
[2008GOE/MAS] Goel S., Masunov A.E. -"Potential energy curves and electronic structure of 3d transition metal hydrides and their cations." J. Chem. Phys., 2008, 129, No.214302, p.1-14
[2009BAL/LI] Balfour W.J., Li R. -"Visible bands of divanadium." J. Chem. Phys., 2009, 131, No.136101, p.1-2
[2009HAL/ZIU] Halfen D.T., Ziurys L.M., Brown J.M. -"Fine structure and hyperfine perturbations in the pure rotational spectrum of the VCl radical in its X5DELTAr state." J. Chem. Phys., 2009, 130, No.164301, p.1-10