Фторид ванадия

VF(г). Термодинамические свойства газообразного фторида ванадия в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. VF.

В табл. V.Д1 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций VF.

Симметрия основного состояния VF однозначно не установлена. В электронном спектре наблюдалось две системы полос. В одной из них (27300-29070 см-1) симметрия комбинирующих состояний не определена, но на основе сравнения с изоэлектронной молекулой CrO сделано предположение, что нижним состоянием является 5Π [80JON/KRI]. Другая система с 0-0 полосой около 10500 см-1, как показал анализ вращательной структуры, принадлежит переходу 5Δ - 5Δ [2002RAM/BER2]. Нижнее состояние 5Δ предложено авторами в качестве основного состояния молекулы на основе сравнения с изовалентной молекулой VCl. Согласно квантово-механическим расчетам [*89АВЕ/ХАЙ, *89АВЕ/ХАЙ2] (ССП ПАП и КВ) и [2004KOU/KAR] (MRCI и CCSD(T)) двумя нижними состояниями молекулы действительно являются 5Δ и 5Π, однако их относительное расположение в двух расчетах не совпадает. Согласно [*89АВЕ/ХАЙ, *89АВЕ/ХАЙ2] состояние 5Π имеет энергию 1700 см-1 относительно основного состояния 5Δ. Расчет [2004KOU/KAR] однозначно, по мнению авторов, указывает, что основным состоянием является 5Π, а состояние 5Δ имеет энергию 700-900 см-1. Расчет [2007JEN/ROO] (DFT) подтверждает мультиплетность 5 для основного состояния VF, не определяя проекцию орбитального момента.

В качестве основного состояния VF в табл. V.Д1 принято состояние 5Π в соответствии с расчетом более высокого уровня [2004KOU/KAR].

Для основного состояния X5Π в [2004KOU/KAR] получены следующие значения молекулярных констант: we = 636 – 674 см-1, re = 1.823 – 1.788Å. Крайние значения (we = 674 см-1, re = 1.788Å) получены методом C-RCCSD(T), и они очень близки к экспериментальным константам нижнего состояния из [2002RAM/BER2]. В то же время, константы, полученные в расчете [2004KOU/KAR] для состояния A5Δ (we = 636 – 657 см-1, re = 1.849 – 1.826Å) заметно отличаются от них (см. таблицу V.Д1). Учитывая косвенный способ определения Ω для мультиплетных компонент Λ-состояний в [2002RAM/BER2] (по величине Ω-удвоения вращательных уровней), нельзя исключать, что наблюдавшееся в [2002RAM/BER2] нижнее состояние системы – это основное состояние X5Π.

Для расчета колебательно-вращательной статистической суммы основного состояния приняты экспериментальные константы нижнего состояния из [2002RAM/BER2].

Энергии возбужденных состояний приняты согласно расчету [2004KOU/KAR] (C-MRCI+Q), за исключением состояния E(5Δ), которое наблюдалось в спектре испускания в [2002RAM/BER2]. Его энергия рассчитана как энергия перехода плюс принятая энергия A5Δ.

Колебательные и вращательные постоянные возбужденных состояний в расчете термодинамических функций не использовались и приведены в табл. V.Д1 для справки. Для состояния E(5Δ) приведены константы, полученные экспериментально в [2002RAM/BER2]. Константы других возбужденных состояний приведены согласно квантово-механическому расчету [2004KOU/KAR] (C-MRCI+Q).

В расчет термодинамических функций были включены: а) основное состояние X 5Π -1; б) другие компоненты спин-орбитального расщепления X5Π, как отдельные Ω-состояния; в) низколежащие квинтетные и триплетные состояния, полученные в квантово-механических расчетах или наблюдавшиеся экспериментально (E5Δ); г) синтетические (оцененные) состояния, объединяющие прочие возбужденные состояния молекулы с оцененной энергией до 40000 см-1.

Статистические веса синтетических состояний оценены с использованием ионной модели V+F-. В рамках этой модели низколежащие состояния молекулы могут быть интерпретированы как компоненты расщепления термов иона V+ 5F(3d34s) (C5Φ, A5Δ, X5Π, B5Σ–), 5D(3d4) (E5Δ), 3F(3d34s) (d3Φ, c3Δ, a3Π, b3Σ–). Терм 5D(3d4) кроме состояния E5Δ должен дать состояния 5Σ+ и 5Π, не полученные в расчете [2004KOU/KAR]. В соответствии с оценкой энергий этих состояний, их статистические веса отнесены к уровням 5000 см-1 и 10000 см-1, соответственно. Другие термы конфигураций 3d4 и 3d34s дают более высоко лежащие состояния, их статистические веса распределены по синтетическим состояниям в соответствии с энергией термов в ионе [71MOO] плюс поправка на энергию нижнего терма конфигурации в молекуле. Поправка для 5D(3d4) оценена в 6500 см-1 (~ энергия 5Σ+ плюс половина предполагаемой величины расщепления терма) и для 5F(3d34s) в 4500 см-1 (средняя энергия состояний C5Φ, 5Σ–). (Обоснование см. в тексте VH). Синтетические состояния 30000 см-1 и выше включают также статистические веса термов конфигурации 3d34p. Нижние состояния этой конфигурации помещены в район 28000 см-1 в соответствии с предположительной интерпретацией спектра испускания VF, наблюдавшегося в [80JON/KRI].

Термодинамические функции VF(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом двадцати возбужденных состояний в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательная статистическая сумма состояния X 5Π -1 и ее производные вычислялись по уравнениям (1.70) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X5Π -1 вычислялись по уравнениям (1.65), значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов ванадия из молекулярных постоянных 51V19F, приведенных в таблице V.Д1. Значения коэффициентов Ykl, а также величины vmax и Jlim приведены в табл.V.Д2.

При комнатной температуре получены следующие значения:

Cpo(298.15 К) = 35.903 ± 0.77 Дж×К‑1×моль‑1

So(298.15 К) = 243.422 ± 4.0 Дж×К‑1×моль‑1

Ho(298.15 К)-Ho(0) = 9.972 ± 0.53 кДж×моль‑1

Основной вклад в погрешность рассчитанных термодинамических функций VF(г) во всем диапазоне температур дает неопределенность энергий низколежащих электронных состояний. При 3000 и 6000 K сравнимый вклад в погрешность Cpo вносит метод расчета. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K оцениваются в 2.3, 2.3, 1.1 и 0.7 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Другие расчеты термодинамических функций VF(г) в литературе не найдены.

Термохимические величины для VF(г).

Константа равновесия реакции VF(г)=V(г)+F(г) вычислена по принятому значению энергии диссоциации:

Dº0(VF) = 540 ± 20 кДж·моль-1.

В работе [2004KOU/KAR] выполнены квантово-механические вычисления довольно высокого уровня (несколько вариантов методов MRCI и CCSD(T)) для молекул TiF, VF, CrF и MnF. Сравнение средних значений, вычисленных по этим результатам (QM), с экспериментальными энергиями диссоциации молекул TiF(цитировано в [2004KOU/KAR]), CrF и MnF (принято в данном издании) проиллюстрировано показанным ниже материалом (кДж·моль-1):

QM

Эксп.

Эксп. - QM

TiF

547 ± 13

569 ± 33

22 ± 36

VF

534 ± 17

(540 ± 20)1)

(6)1)

CrF

453 ± 13

460 ± 10

7

MnF

448 ± 13

453 ± 9

5

1) Оценено по CrF и MnF.

В справочнике [*82МЕД/БЕР] со ссылкой на работу [68HAS/MAR] приводится существенно менее точное значение Dº0(VF) = 140 ± 15 ккал·моль-1 = 586 ± 63 кДж·моль-1.

Принятому значению соответствуют величины:

ΔfHº(VF, г, 0 K) = 51.448 ± 20.2 кДж·моль-1 .

ΔfHº(VF, г, 298.15 K) = 52.428 ± 20.2 кДж·моль-1 .

Авторы

Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
5-F

Фторид ванадия VF(г)

 Таблица 6023
VF=V+F      DrH°  =  540.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
32.908
32.751
35.903
35.959
38.286
39.460
39.985
40.221
40.351
40.467
40.610
40.796
41.027
41.299
41.603
41.929
42.270
42.615
42.960
43.300
43.630
43.949
44.255
44.549
44.830
45.100
45.360
45.610
45.853
46.090
46.322
46.551
46.778
47.004
47.230
47.458
47.688
47.921
48.157
48.396
48.640
48.888
49.140
49.396
49.656
49.920
50.187
50.457
50.729
51.003
51.278
51.553
51.829
52.103
52.375
52.645
52.911
53.173
53.430
53.682
53.926
173.603
196.743
209.976
210.183
219.935
227.713
234.219
239.823
244.746
249.136
253.100
256.712
260.032
263.104
265.965
268.642
271.160
273.537
275.789
277.930
279.970
281.921
283.789
285.582
287.306
288.968
290.570
292.119
293.618
295.069
296.477
297.844
299.172
300.464
301.722
302.948
304.143
305.310
306.449
307.562
308.651
309.716
310.759
311.781
312.782
313.764
314.727
315.673
316.601
317.513
318.410
319.291
320.158
321.011
321.851
322.678
323.492
324.295
325.085
325.865
326.634
207.421
229.764
243.422
243.645
254.341
263.027
270.274
276.458
281.837
286.597
290.867
294.746
298.306
301.600
304.672
307.553
310.270
312.843
315.288
317.620
319.850
321.986
324.038
326.012
327.914
329.749
331.523
333.240
334.903
336.516
338.082
339.605
341.087
342.530
343.936
345.309
346.649
347.958
349.240
350.494
351.722
352.926
354.107
355.266
356.405
357.524
358.624
359.706
360.771
361.820
362.853
363.871
364.875
365.865
366.841
367.805
368.756
369.695
370.622
371.537
372.442
3.382
6.604
9.972
10.039
13.762
17.657
21.633
25.645
29.674
33.714
37.768
41.838
45.929
50.045
54.189
58.366
62.576
66.820
71.099
75.412
79.758
84.138
88.548
92.988
97.457
101.954
106.477
111.026
115.599
120.196
124.817
129.460
134.127
138.816
143.528
148.262
153.020
157.800
162.604
167.432
172.283
177.160
182.061
186.988
191.940
196.919
201.924
206.957
212.016
217.103
222.217
227.358
232.528
237.724
242.948
248.199
253.477
258.781
264.112
269.467
274.848
-278.5420
-137.0366
-90.2967
-89.7085
-65.9861
-51.7286
-42.2114
-35.4057
-30.2957
-26.3170
-23.1305
-20.5205
-18.3434
-16.4993
-14.9174
-13.5452
-12.3437
-11.2828
-10.3394
-9.4948
-8.7344
-8.0463
-7.4205
-6.8490
-6.3250
-5.8429
-5.3978
-4.9857
-4.6029
-4.2465
-3.9139
-3.6026
-3.3108
-3.0365
-2.7784
-2.5349
-2.3049
-2.0872
-1.8809
-1.6851
-1.4990
-1.3219
-1.1530
-.9919
-.8381
-.6909
-.5500
-.4150
-.2854
-.1610
-.0415
   .0735
   .1841
   .2908
   .3936
   .4928
   .5886
   .6812
   .7707
   .8572
   .9411
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 69.9398
DH° (0)  =  51.448 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  52.428 кДж × моль-1
S°яд  =  23.208 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  347.65814209 + 42.465385437 lnx - 0.00267620896921 x-2 + 0.440428733826 x-1 - 9.10898780823 x - 9.75371551514 x2 + 93.5623626709 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  342.608825684 + 42.3406066895 lnx - 0.0272576622665 x-2 + 1.01186776161 x-1 + 5.06151580811 x + 2.92555856705 x2 - 0.218957513571 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

22.11.10

Таблица V.Д1 Молекулярные постоянные V2, VO, VH, VF, VCl.

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

re

см‑1

Å

51V2

X 3Σg–0 а

0

541.5 б

3.26 б

0.2102 в

0.135 в

0.1267 г

1.774

X 3Σg–1

74.49 е

1Гg

378 ж

(3Δg)

846

508 з

3.3 з

1Σg+

1250

(1Δg)

4150

A’ 3Σu–0

11811.63 е

513 е

0.2149 е

1.756 е

A’ 3Σu–1

11899 е

490 е

0.2142 е

1.756 е

A 3Πu0

14306 е

639.7 е

0.2262

0.11

A 3Πu1

14341 е

0.2276

1.704

A 3Πu2

14386 е

0.2297

51V 16O

X 4Σ – а

0 б

1011.3

4.86

0.548143

0.3519

0.6509 в

1.58947

a 2Σ –

5630

1090 в

1.585

A’ 4Φ

7255.0 в, г

936.48 в

0.52213 в

1.6286 в

1 2Г

9400

1025 в

1.58

A 4Π

9498.9 в, д

884 в

0.51693 в

1.6368 в

1 2Δ

9884.1 в, е

992.8929 в

0.552950

0.004

1.582556

1 2Σ +

10412.5 в

~1000 в

0.54 в

1.60 в

B 4Π

12605.6 в, ж

910.58

4.6

0.51428

0.32

1.6410

1 2Φ

15364.6 в, з

0.518974 в

1.6335 в

1 2Π

17086.0 в, и

935.948

4.1737

0.520305

0.3346

1.631440

C 4Σ –

17420.1 в, к

864.77

5.61

0.4959

0.37

0.644

1.672

2 2Π

18105.0 в, л

940.0

6.2

0.52645 в

0.09

1.6219 в

D 4Δ

19148.1 в, м

835 в

0.48704 в

3 2Π

21108.6 в, н

899.8

4.7

0.521

0.35

2 2Δ

24911.4 в, о

0.48902 в

1.6828 в

3 2Δ

31812.9 в

0.493460 в

51V 1H

X 5Δ0 а

0

1600 б

39.3 в

5.7 г

19.8 в

289.4 в

1.73 б

X 5Δ1

63 д

X 5Δ2

130 д

X 5Δ3

200 д

X 5Δ4

280 д

A 5Π

1200 е

1555 ж

5.246 ж

B 5Σ –

3500 е

1466 ж

4.781 ж

C 5Φ

4500 е

1480 ж

4.842 ж

a 3Δ

6500 з

b 3Π

7000 з

c 3Σ –

7500 з

d 3Φ

8000 з

51V19F

X 5Π -1 а

0

670.4 б

2.7 б

0.3863 б

0.28 б

0.5 в

1.7758 б

X 5Π0

40 г

X 5Π1

80 г

662 д

1.800 д

X 5Π2

120 г

X 5Π3

160 г

A 5Δ

900 д

670.4

2.7

0.3863

0.28

1.7758

B 5Σ –

2600 д

629 д

1.843 д

a 3Π

5300 д

698 д

1.800 д

b 3Σ –

5500 д

637 д

1.785 д

C 5Φ

5900 д

599 д

1.881 д

c 3Δ

7300 д

652 д

1.838 д

d 3Φ

8300 д

615 д

1.793 д

E 5Δ

11400

557.75

1.66

0.3458

0.26

1.8769

51V 35Cl

X 5Δ0 а

0

417.4 б

1.75 б

0.1658 б

0.06 б

0.12 б, в

2.214

A 5Π -1

44 г

X 5Δ1

78 г

A 5Π0

95 г

A 5Π1

147 г

366 д

2.326 д

X 5Δ2

156 г

A 5Π2

198 г

X 5Δ3

234 г

A 5Π3

250 г

X 5Δ4

312 г

B 5Σ –

1587 д

354 д

2.355 д

C 5Φ

3141 д

346 д

2.374 д

D 5Σ +

4097 д

322 д

2.376 д

a 3Σ –

6169 д

371 д

2.293 д

b 3Π

6418 д

374 д

2.311 д

c 3Δ

7362 д

372 д

2.340 д

d 3Φ

7470 д

362 д

2.293 д

E 5Δ

7097.77 е

354.1 в

0.1544

0.09

2.2952

F 5Π

10356 д

369 д

2.332 д

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

V2 a Оцененные электронные состояния:

Ti

10000

15000

20000

25000

30000

35000

pi

21

90

136

104

72

72

б рассчитано по формуле 1.67 из среднего для X 3Σ0– и X 3Σ1– значения DG1/2 = 535 [84LAN/MOR] при D0 = 22201 [92SPA/MOR2], см. текст;

в среднее значение для X 3Σ0– и X 3Σ1–; г рассчитано по формуле 1.68; е константы для уровня v=0, T0, DG1/2; ж расчет [2000O'B/ALB];

з в матрице Ar [80COS/FOU], колебательные уровни в газовой фазе 846, 1339, 1867, 2388(±15) [2009BAL/LI].

VO a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

4

24

34

116

500

500

б λ0 = 2.03087, λ1 = 2.028; в константы для уровня v=0, T0, DG1/2; г A = 56.93; д A = 35.19; е A = ~ 158; ж A = 63.0; з A ~ 66; и A ~ 207; к λ = 0.747; л A = 119.6;

м A = 47.83; н A ~ 167; о A ~ 50;

VH a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

20

42

174

133

186

207

85

б усредненные значения по результатам квантово-механических расчетов, см. текст; в рассчитано по формулам 1.67 – 1.69; г рассчитано по формуле 1.38;

д среднее из вариантов расчета [2004KOS/ISH]; е ~ среднее из результатов расчетов[74SCO/RIC, 75HEN/DAS, 81DAS, 83WAL/BAU, 96FUJ/IWA, 2004KOS/ISH];

ж расчет [2004KOS/ISH]; з из рисунка потенциальных кривых [2004KOS/ISH];

VF a Оцененные электронные состояния:

Ti

5000

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

10

42

72

112

146

51

179

б экспериментальные константы низколежащего состояния (A 5Δ) [2002RAM/BER] , принятые для расчета колебательно-вращательной статистической суммы основного состояния; в рассчитано по формуле 1.68; г спин-орбитальное расщепление X 5Π оценено из расщепления терма a5F иона V+ [71MOO];

д расчет [2004KOU/KAR] (C-MRCI+Q);

VCl a Оцененные электронные состояния:

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

63

93

210

33

214

172

б усредненные константы для компонент X 5Δ [2003RAM/LIE]; в константы для уровня v = 0, DG1/2; г возможное положение компонент X 5Δ и A 5Π с учетом данных [2009HAL/ZIU] о возмущениях в сверхтонкой структуре X 5Δ; д расчет [2003RAM/LIE]; е T0(E 5Δ2) = T0(X 5Δ2) + 6941.77;

Таблица V.Д2. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций V2, VO, VH, VF, VCl.

 

Коэффициенты

V2

VO

VH

VF

VCl

 

 

X3Σg–0  а

X4Σ –   а 

X5Δ0  а

X5Π -1  а

X 5Δ0  а

 

T e10-4

0

0

0

0

0

 

Y10×10-2

5.415064

10.11198

15.99943

6.710346

4.151658

 

Y20

-3.257981

-4.859022

-39.29718

-2.886090

-1.590260

 

Y30×104

-0.4699690

  

 

28.78985

20.08481

 

Y40×102

          

 

Y01

0.2102107

0.5480328

5.699591

0.3863054

0.1644608

 

Y11×102

-0.1350103

-0.3517938

-19.79787

-0.2800058

-0.05927451

 

Y12×109

          

 

Y21×106

      

1.607652

  

 

Y02×106

-0.1267128

-0.6506381

-289.3584

-0.5000139

-0.1180693

 

Y03×1013

-2.000381

-6.238677

-38598.97

-3.158889

-0.6762020

 

(a0 = De)×10-4

 

  

1.628499

 

  

 

a2×104

 

  

5.141480

    

 

a3×107

  

 

-1.308339

 

 

 

a4×1011

    

1.374517

    

 

vmax

82

103

19

149

235

 

Jlim

442

410

70

470

612

 

 

Примечание. а энергии возбужденных состояний приведены в таблице V.Д1;

Список литературы

[*82МЕД/БЕР] Медведев В.А., Бергман Г.А., Васильев В.П., Колесов В.П., Гурвич Л.В., Юнгман В.С.Ет Ал. -'Термические константы веществ, справочник в 10 выпусках, 1965-1982.' Editors:Глушко В.П. ет ал., Москва: ВИНИТИ, 1982, 10, No.1, с. 1-299
[*89АВЕ/ХАЙ2] Аверьянов А.С., Хайт Ю.Г., Тупицын И.Ф. -"Низшие квинтетные состояния молекулы VF." Ж. физ. химии, 1989, 63, No.8, с. 2256-2258
[*89АВЕ/ХАЙ] Аверьянов А.C., Хайт Ю.Г. -"Квантово-механический расчет вертикальных энергий возбуждения низколежащих квинтетных состояний молекулы VF." Оптика и спектроскопия, 1989, 67, No. 6, с.1408-1410
[68HAS/MAR] Hastie J.W., Margrave J.L. -"Ionization potential and molecule-ion dissociation energies for diatomic metal halides." Fluorine Chem.Rev., 1968, 2, p.77
[71MOO] Moore Ch.E. -'Atomic energy levels.' , Washington: NSRDS-NBS, No.35., 1971, 1-3
[74SCO/RIC] Scott P.R., Richards W.G. -"On the ligand field effect of the H atom in the TiH and VH." J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1974, 7, No.11, p.L347-L349
[75HEN/DAS] Henderson G.A., Das G., Wahl A.C. -"Multiconfiguration studies of some low-lying bound states of VH." J. Chem. Phys., 1975, 63, No.7, p.2805-2809
[80COS/FOU] Cosse C., Fouassier M., Mejean T., Tranguille M. -"Dititanium and divanadium." J. Chem. Phys., 1980, 73, No.12, p.6076-6085
[80JON/KRI] Jones W.E., Krishnamurty G. -"Tentative analysis of the spectrum of vanadium monofluoride." J. Phys. B, 1980, 13, p. 3375-3382
[81DAS] Das G. -"A pseudopotential study of the iron-series transition metal hydrides." J. Chem. Phys., 1981, 74, No.10, p. 5766-5774
[83WAL/BAU] Walch S.P., Bauschlicher C.W.(Jr.). -"CASSCF/CI calculations for first row transition metal hydrides: The TiH (4Ф), VH(5DELTA), CrH(6SIGMA+), MnH(7SIGMA+), FeH(4,6DELTA), and NiH(2DELTA) states." J. Chem. Phys., 1983, 78, No.7, p.4597-4605
[84LAN/MOR] Langridge-Smith P.R.R., Morse M.D., Hansen G.P., Smalley R.E., Merer A.J. -"The bond length and electronic structure of V2." J. Chem. Phys., 1984, 80, No.2, p.593-600
[92SPA/MOR2] Spain E.M., Morse M.D. -"Bond strengths of transition-metal dimers: TiV, V2, TiCo, and VNi." J. Phys. Chem., 1992, 96, No. 6, p.2479-2486
[96FUJ/IWA] Fujii T.S., Iwata S. -"Theoretical studies of the ground and low-lying excited electronic states of the early transition metal dihydrides with state averaged MC SCF method." Chem. Phys. Lett., 1996, 251, p.150-156
[2000O'B/ALB] O'Brien T.A., Albert K., Zerner M.C. -"The electronic structure and spectroscopy of V2." J. Chem. Phys., 2000, 112, No.7, p.3192-3200
[2002RAM/BER2] Ram R.S., Bernath P.F., Davis S.P. -"Infrared emission spectroscopy of the [10.5]5DELTA - X5DELTA system of VF." J. Chem. Phys., 2002, 116, No.16, p.7035-7039
[2002RAM/BER] Ram R.S., Bernath P.F., Davis S.P., Merer A.J. -"Fourier transform emission spectroscopy of a new 2Ф - 1 2DELTA system of VO." J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.279-283
[2003RAM/LIE] Ram R.S., Lievin J., Bernath P.F., Davis S.P. -"Infrared emission spectroscopy and ab initio calculations on VCl." J. Mol. Spectrosc., 2003, 217, p.186-194
[2004KOS/ISH] Koseki S., Ishihara Y., Fedorov D.G., Umeda H., Schmidt M.W., Gordon M.S. -"Dissociation potential curves of low-lying states in transition metal hydrides. 2. Hydrides of group 3 and 5." J. Phys. Chem. A, 2004, 108, No.21, p.4707-4719
[2004KOU/KAR] Koukounas C., Kardahakis S., Mavridis A. -"Ab initio investigation of the ground and low-lying states of the diatomic fluorides TiF, VF, CrF and MnF." J. Chem. Phys., 2004, 120, No.24, p.11500-11521
[2007JEN/ROO] Jensen K.P., Roos B.O., Ryde U. -"Performance of density functionals for first row transition metals systems." J. Chem. Phys., 2007, 126, No.014103, p.1-14
[2009BAL/LI] Balfour W.J., Li R. -"Visible bands of divanadium." J. Chem. Phys., 2009, 131, No.136101, p.1-2
[2009HAL/ZIU] Halfen D.T., Ziurys L.M., Brown J.M. -"Fine structure and hyperfine perturbations in the pure rotational spectrum of the VCl radical in its X5DELTAr state." J. Chem. Phys., 2009, 130, No.164301, p.1-10