Оксид никеля

NiO(г). Термодинамические свойства газообразного оксида никеля в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. NiO.

В табл. Ni.4 представлены молекулярные постоянные 58Ni16O, использованные для расчета термодинамических функций.

Спектр испускания NiO в области 4170 - 9070 Ǻ известен с давних пор; на основании анализа колебательной структуры выделено 6 систем полос с ωe ~ 615 - 825 см‑1 [45MAL/ROS, 45ROS]. Позже благодаря исследованиям спектров лазерного возбуждения и флуоресценции в области 5100 - 5500 Ǻ [88SRD/HAR] и 5900 - 9000 Ǻ [92HIL/FIE]  было установлено, что основным состоянием молекулы является Х3Σ‑ с промежуточным типом связи угловых моментов между b и c Гунда (компоненты Ω = 0+ и Ω = 1 отстоят на 50.3 см‑1).

Спектр парамагнитного резонанса NiO в низкотемпературной матрице отсутствует [78WEL]. Как правило, это указывает, что в основном состоянии молекулы Λ ≠ 0. Однако в случае NiO отсутствие спектра объясняется тем, что при низких температурах заселена только немагнитная компонента 0+ состояния Х3Σ‑.

Исследован микроволновой спектр NiO в основном состоянии [96NAM/SAI].

В работах [88RIS, 88SRD/HAR, 92HIL/FIE] получены значения колебательных постоянных в основном состоянии, которые хорошо согласуются с основными частотами  58,60Ni16O в низкотемпературной матрице [79GRE/REE]. В [2004BAL/CAO] в спектрах лазерной флуоресценции наблюдались колебательные уровни основного состояния до v = 9, которые хорошо описываются колебательными постоянными, полученными в [88SRD/HAR] для v ≤ 2 ωe = 839.1(5) и ωexe = 5.4(5) см‑1.

Анализ вращательной структуры полос, связанных с переходами на Ω-компоненты основного состояния, проведен в  работах [88SRD/HAR, 88RIS, 89ANT/PES, 92RAM/BER, 92HIL/FIE]. Наиболее точные значения вращательных постоянных в основном состоянии получены в [92HIL/FIE] (v" = 0 и 1, J"≤35) и [92RAM/BER] (v" =0 и 1, J"≤55). В таблице Ni.4 приведены вращательные постоянные основного состояния из работы [92HIL/FIE].

В спектрах испускания [92RAM/BER] и лазерного возбуждения [92HIL/FIE] в инфракрасной области идентифицированы переходы из состояния А3Πi с энергией примерно 4300см‑1. В результате вращательного анализа 4 полос перехода А3Πi - Х3Σ-[92RAM/BER] определены энергии и вращательные постоянные компонент А3Π0 и А3Π1. В работе [92HIL/FIE] проанализированы 6 полос перехода [16.0]3Σ- - [4.3]3Πi, определены энергии и вращательные постоянные всех Ω-компонент А3Πi состояния и колебательный квант ΔG(1/2). В таблице Ni.4 приведены постоянные А3Πi по данным работы [92HIL/FIE]. Колебательные постоянные вычислены из ΔG(1/2) по соотношению Пекериса.

В фотоэлектронных спектрах аниона NiO- [97WU/WAN, 98MOR/JAR, 2002RAM/DAV] наблюдались переходы в состояния Х3Σ- и А3Πi молекулы NiO, а также переходы в состояния с энергией ~8000 см‑1 и ~10000 см‑1. В работе [2002RAM/DAV] состояние с энергией ~8000 см‑1 интерпретировано как триплетное состояние с Λ ≠ 0, а состояние с энергией ~10000 см‑1 – как синглетное 1Π. В спектре [2002RAM/DAV] наблюдались также слабые переходы в состояния с энергией ~2520 и ~5220 см‑1.

Экспериментальная информация о состояниях NiO с энергией больше 10000 см‑1 отрывочна. Состояние [16.0]3Σ- [92HIL/FIE] возмущено, возмущены также верхние  состояния переходов  в зеленой области спектра [88SRD/HAR, 88RIS, 89ANT/PES], что указывает на большое количество электронных состояний в районе 16-18000 см‑1. В фотоэлектронном спектре аниона NiO- [97WU/WAN] наблюдались многочисленные переходы (квазинепрерывный участок спектра)  в состояния NiO с энергией от 14000 до 24000 см‑1 [97WU/WAN].

Квантово-механические расчеты молекулы NiO выполнены в работах [78WAL/GOD, 85BAU/NEL, 85BAU, 87DOL/WED, 92SOD/BAU, 95BAU/MAI, 2000BRI/ROT, 2003DAI/DEN]. Все расчеты, несмотря на различные представления о природе связи в молекуле,  приводят к основному состоянию Х3Σ-. Авторы [78WAL/GOD] рассматривали связь как ковалентную Ni(3d94s)O(2p4) и рассчитали потенциальные кривые 26 электронных состояний. Полученные в работе постоянные для основного состояния прекрасно согласуются с экспериментальными, однако энергия A3Pi состояния очень далека от наблюдавшейся. Авторы [85BAU/NEL, 85BAU] исходили из модели Ni+(3d9)O-(2p5) и рассчитали только триплетные состояния, соответствующие этой модели. Результаты расчетов предсказывают большое число низколежащих состояний, однако плохо согласуются между собой и с экспериментом. Расчеты [85BAU/NEL, 85BAU] приводят к неразумно низкому значению ωe в основном состоянии, но дают энергию А3Πi состояния  в согласии с экспериментом.

В работе [92SOD/BAU] рассчитаны колебательные частоты, межъядерные расстояния и энергии 10 триплетных и синглетных состояний до 15000 см‑1. Рассчитанные значения колебательной и вращательной постоянных в состояниях Х3Σ- и А3Πiблизки к экспериментальным. Расчет дал завышенную на 1500 см‑1 энергию состояния А3Πi, и предсказал с точностью ~1000 см‑1 триплет в районе 8000 см‑1 и состояние 1Π, найденные позже в фотоэлектронном спектре [2002RAM/DAV]. Согласно расчету,  энергия состояния  1Δ равна 5326 см‑1, что близко к энергии состояния  5220 см‑1 в спектре [2002RAM/DAV]. Однако, расчет [92SOD/BAU] не дает состояния с энергией ~2520 см‑1.

В работе [2003DAI/DEN] выполнен расчет энергий триплетных и синглетных  электронных состояний NiO в области энергий до 22000 см‑1, в которые возможен переход в фотоэлектронном спектре  из основного состояния Х2Pi аниона NiO-. В области энергий до 10000 см‑1 расчет предсказывает с хорошей точностью состояние А3Πi и  триплет в районе 8000 см‑1, но для состояния 1Π расчет дает завышенное на 2500 см‑1 значение энергии и энергию состояния 1Δ 11600-12600 см‑1. Расчет [2003DAI/DEN] также не дает состояния с энергией ~2520 см‑1.

Приведенные в [2003DAI/DEN] электронные конфигурации рассчитанных состояний могут быть отнесены к трем суперконфигурациям: Ni2+(3d8)O2-(2p6), Ni+(3d9)O-(2p5), Ni2+(3d74s)O2-(2p6), на основе  номинального соответствия молекулярных и атомных орбиталей: 3π ~  O(2pπ), 4π ~ Ni(3dπ), 1δ ~ Ni(3dδ),  9σ ~ Ni(3dσ), 10σ ~ Ni(4sσ).  Оценка, основанная на сравнении с электронной структурой NiF, предсказывает в области энергий выше 16000 см-1 состояния еще одной суперконфигурации - Ni+(3d84s)O-(2p5).

В расчете термодинамических функций NiO были непосредственно учтены состояния Х3Σ-, А3Πi, состояние с энергией 5220 см‑1 (?1Δ) и компоненты триплета в районе 8000 см‑1. Остальные наблюдавшиеся и не наблюдавшиеся  электронные состояния сгруппированы при фиксированных энергиях согласнопроведенным оценкам. К уровню 10000 см‑1 отнесены состояния 1S+, 1Π и 1F, рассчитанные в [92SOD/BAU]. Суммарный статистический вес состояний на уровнях энергии 15000 см-1 и выше  определяется в основном суперконфигурациями Ni+(3d9)O-(2p5) и Ni+(3d84s)O-(2p5), которые представляют электронную структуру, аналогичную NiF, но имеют в 6 раз больший статистический вес из-за наличия  "дырки" в 2р-оболочке лиганда. На уровнях энергии выше энергии диссоциации, полученный при оценке суммарный статистический вес состояний уменьшался вдвое, в предположении, что только половина состояний является устойчивой.

Термодинамические функции NiO(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10) и (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом пятнадцати возбужденных состояний (Ω-компоненты Х3Σ-, A3Πi и триплета в районе 8000 см‑1 рассматривались как синглетные состояния) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно - вращательная статистическая сумма состояния Х3Σ‑(0) и ее производные вычислялись по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния Х3Σ‑(0) вычислялись по уравнениям (1.65), (1.62). Коэффициенты Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по уравнениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов атомов никеля и кислорода из молекулярных постоянных для 58Ni16O, приведенных к таблице Ni.4. Значения Ykl, а также vmax и Jlim приведены в табл. Ni.5.

Основные погрешности рассчитанных термодинамических функций NiO(г) при температурах 298.15 - 6000 К обусловлены неопределенностью энергий электронных состояний. При 6000 К становятся заметными погрешности метода расчета. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.02, 0.03, 0.2 и 1.0 Дж K‑1×моль‑1, соответственно.

Ранее термодинамические функции NiO(г) были рассчитаны в работе [76MAH/PAN] до 2000 K с использованием оцененных постоянных и уровней Ni2+ в качестве электронных состояний NiO и в работе [83PED/MAR] до 4000 K (энергия Гиббса и Ho(T) - Ho(298)) с использованием разумных постоянных основного X3S‑ состояния без учета возбужденных состояний и мультиплетнго расщепления основного состояния. Расхождения между данными таблицы NiO и таблицы [76MAH/PAN] достигают -10.9 и - 13 Дж×K‑1×моль‑1 в значениях Φº(T) при T = 298.15 и 2000 K, соответственно, очевидно они обусловлены переоцененным статистическим весом основного состояния в [76MAH/PAN]. Расхождения с данными [83PED/MAR] в значениях Φº(T) при T = 298.15, 3000 и 4000 К составляют 1.36, 3.9 и 6.5 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Константа равновесия реакции NiO(г) = Ni(г) + O(г) вычислена по значению

D°0(NiO) = 380 ± 10 кДж×моль‑1 = 31770 ± 800 см-1 .

Гримли и др., (1575-1709К, 19 измерений [61GRI/BUR]). выполнили масс-спектрометрические измерения парциальных давлений Ni, O2 и NiO в паре над окисью никеля. Обработка этих результатов с использованием III закона термодинамики и принятых в данном издании сечений ионизации приводит к значениям:

Равновесие NiO(к) = NiO(г)                                                                (1)

DrH°(0) = 124.4 ± 6 кДж×моль‑1 (по представленным в работе давлениям пара),

DrH°(0) = 127.5 ± 6 кДж×моль‑1(по принятым в данном материале сечениям ионизации),

D°0(NiO) = 378 ± 6 кДж×моль‑1 .

Равновесие NiO(г) = Ni(г) + 0.5O2(г)                                                  (2)

DrH°(0) = 132.7 ± 6 кДж×моль‑1 (по представленным в работе давлениям пара),

DrH°(0) = 140.3 ± 6 кДж×моль‑1 (по принятым в данном материале сечениям ионизации),

D°0(NiO) = 387 ± 6 кДж×моль‑1.

Для равновесия (2) имеются также аналогичные измерения Уотсона и др. [93WAT/THI] (1472-1623K, 16 измерений): DrH°(0) = 126.1 ± 6 и D°0(NiO) = 373 ± 6 кДж×моль‑1. Обработка с использованием II закона приводит к существенно менее точным величинам. Масс-спектрометрические измерения Сму и др. [72SMO/MAN] (СоО(г) + Ni(г) = Co(г) + NiO(г), 1868-2008K, результаты представлены уравнением) приводят к значениям DrH°(0) = -2.9 ± 6 и D°0(NiO) = 390 ± 10 кДж×моль‑1. Принято округленное среднее по четырем приведенным значениям с приданием последней величине несколько меньшего веса; погрешность оценена. Результаты аналогичных измерений Фарбера и Сриваставы [74FAR/SRI] (NiO(г) = Ni(г) + 0.5O2(г), 1583-2000K, 14 измерений) приводят к значению D°0(NiO) = 360 ± 8 кДж×моль‑1, по-видимому, ошибочному. Результаты [40JOH/MAR] отнесены к испарению в форме NiO(г) также ошибочно.

Принятому значению соответствуют величины:

DfH°(NiО, г, 0) = 288.756 ± 10.2 кДж×моль‑1.

DfH°(NiО, г, 298.15) =288.863 ± 10.2 кДж×моль‑1.

Авторы

Шенявская Е.А., Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
3-E

Оксид никеля NiO(г)

 Таблица 2027
NIO=NI+O      DrH°  =  380.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
30.204
30.157
31.809
31.842
33.432
34.590
35.440
36.149
36.840
37.585
38.410
39.311
40.269
41.258
42.252
43.232
44.182
45.096
45.971
46.811
47.625
48.423
49.215
50.013
50.828
51.668
52.540
53.446
54.388
55.365
56.372
57.405
58.454
59.512
60.568
61.612
62.632
63.620
64.564
65.455
66.287
67.051
67.742
68.356
68.890
69.341
69.710
69.997
70.204
70.331
70.384
70.365
70.277
70.126
69.916
69.651
69.337
68.977
68.576
68.138
67.668
165.665
187.468
199.812
200.004
208.967
216.030
221.898
226.935
231.361
235.316
238.899
242.180
245.212
248.036
250.684
253.180
255.544
257.792
259.938
261.992
263.965
265.863
267.693
269.461
271.173
272.832
274.444
276.010
277.536
279.023
280.475
281.894
283.282
284.641
285.973
287.281
288.564
289.825
291.065
292.285
293.486
294.668
295.834
296.982
298.115
299.232
300.334
301.421
302.494
303.553
304.598
305.630
306.649
307.655
308.648
309.629
310.597
311.553
312.497
313.428
314.348
197.712
218.447
230.780
230.977
240.366
247.957
254.342
259.860
264.732
269.113
273.115
276.818
280.279
283.541
286.635
289.584
292.404
295.111
297.713
300.221
302.643
304.986
307.257
309.462
311.608
313.700
315.743
317.743
319.704
321.629
323.523
325.388
327.227
329.042
330.834
332.605
334.355
336.085
337.794
339.483
341.151
342.797
344.421
346.022
347.600
349.154
350.682
352.184
353.660
355.109
356.531
357.924
359.290
360.627
361.936
363.217
364.469
365.693
366.889
368.058
369.199
3.205
6.196
9.233
9.292
12.559
15.964
19.467
23.047
26.696
30.417
34.216
38.102
42.080
46.156
50.332
54.606
58.977
63.442
67.995
72.635
77.357
82.159
87.041
92.002
97.044
102.169
107.379
112.678
118.069
123.557
129.143
134.832
140.625
146.523
152.527
158.636
164.849
171.162
177.571
184.073
190.660
197.328
204.068
210.873
217.736
224.649
231.602
238.588
245.599
252.626
259.663
266.701
273.733
280.754
287.756
294.735
301.685
308.601
315.479
322.315
329.106
-194.1668
-94.4405
-61.4666
-61.0514
-44.2963
-34.2115
-27.4689
-22.6397
-19.0087
-16.1778
-13.9084
-12.0480
-10.4952
-9.1796
-8.0508
-7.0718
-6.2148
-5.4585
-4.7864
-4.1852
-3.6446
-3.1558
-2.7120
-2.3074
-1.9370
-1.5969
-1.2836
-.9942
-.7262
-.4773
-.2458
-.0299
   .1717
   .3604
   .5372
   .7032
   .8592
1.0060
1.1443
1.2748
1.3981
1.5146
1.6249
1.7294
1.8284
1.9224
2.0117
2.0966
2.1773
2.2542
2.3275
2.3974
2.4641
2.5278
2.5887
2.6470
2.7028
2.7563
2.8076
2.8568
2.9040
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 74.6994
DH° (0)  =  288.756 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  288.863 кДж × моль-1
S°яд  =  7.137 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  316.243347168 + 34.7081756592 lnx - 0.00144247617573 x-2 + 0.211361467838 x-1 - 1.75169897079 x + 82.8255767822 x2 - 48.3324050903 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  334.144897461 + 43.8637695313 lnx - 0.00138596096076 x-2 + 0.879908561707 x-1 - 37.3387908936 x + 99.433303833 x2 - 56.6907501221 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

18.06.07

Таблица Ni.4. Молекулярные постоянные Ni2, NiO и NiS.

 Моле-кула

 Состо-яние

                

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

  

re
     

см‑1

      

Е
                   

58Ni2

X0+a

0

282.00

1.2

0.1257

0.07

0.1

  

2.1515

58Ni16O

X3S(0+)a

0

839.1(5)

5.4(5)

0.50800(3)

0.431(4)

0.76(3)

  

1.6271
 

X3S(1)

 50.227 (1)     

             
 

?

2520(40)

              
 

A3Π 2б

3966(3)

              
 

A3Π 1б

4398(3)

780.8

5.9

0.49710

0.36

0.76

  

1.6448
 

A3Π 0б

4684(3)

              
 

?1Δ

5220(40)

            

1.66(2)
 

     ?3Π2

7640(50)

            

1.66(2)
 

 ?3Π1

8216(100)

            

1.66(2)
 

 ?3Π0

8772(50)

            

1.66(2)
 

1Π

10080(50)

            

1.66(2)

58Ni32S

X3S(0+)a

0

548

2.582б

0.1825в

0.1г

0.08д

  

2.1174
 

X3S(1)

100е

              
 

A3P

4000е

              
 

a1D

5000е

              

Примечание: ниже все постоянные даны в см-1.

Ni2a) Возбужденные состояния

Ti

12

58

841

1721

2135

2598

3024

3114

3241

pi

1

2

6

12

8

8

5

2

8

Ti

3659

3909

4182

4445

4889

5036

5476

6744

  

pi

4

8

8

4

1

1

14

4

  

NiOa Оцененные электронные состояния

Ti

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

80

150

90

80

60

50

б Энергии вычислены по данным работы [92HIL/FIE] относительно минимума X3S(0+) состояния с использованием приведенных в таблице колебательных постоянных в состояниях A3Pi и X3S. Авторы [92HIL/FIE] дают для A3Pi: T0 = 4293.78, вычисленное относительно центра тяжести мультиплета X3S, A0 = -349.21, A1 = -352.00, leff = -32.74 и постоянные Λ-удвоения. в оценка (см. текст).

NiSa Оцененные электронные состояния

Ti

7500

10000

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

6

5

80

150

90

80

60

50

б рассчитано по соотношению (1.67); в рассчитано из В0=0.182 и α, оцененной по соотношению Пекериса; г рассчитано по соотношению (1.69); д рассчитано по соотношению (1.68); е оценка (см. текст)

Таблица Ni.5. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций Ni, NiO и NiS.

 

Ni2

NiO

NiS

Коэффициенты

      
 

X1Sa

X3S(0+ )a

X3S(0+ )a
       

Te 10-4

0

0

0

Y10×10-2

2.802211

8.378244

5.462437

Y20

-1.203120

-5.383595

-2.565476

Y30×102

0.029241

    

Y01×101

1.240626

5.064568

1.813321

Y11×103

-0.686367

-4.290375

-0.990416

Y02×107

-0.974117

-7.553892

-0.7897933

Y03×1013

-0.846174

-14.58157

-0.9029978

vmax

121

77

105

Jlim

487

337

539

Примечание. аЭнергии возбужденных электронных состояний приведены в таблице Ni.4

Список литературы

[40JOH/MAR] Johnston H.L., Marshall A.L. - J. Amer. Chem. Soc., 1940, 62, p.1382-1390
[45MAL/ROS] Malet L., Rosen B. - Bull. Soc. Roy. Sci. Liege, 1945, 14, p. 382
[45ROS] Rosen B. - Nature, 1945, 156, p.570
[61GRI/BUR] Grimley R.T., Burns R.P., Inghram M.G. - J. Chem. Phys., 1961, 35, No.2, p.551-554
[72SMO/MAN] Smoes S., Mandy F., Vander Auwera-Mahieu A., Drowart J. - Bull. Soc. Chim. Belges, 1972, 81, p.45-56
[74FAR/SRI] Farber M., Srivastava R.D. - Anal. Calorimetry., 1974, 3, p. 731-741
[76MAH/PAN] Mah A.D., Pankratz L.B. - 'U. S. Bur. Mines, Rept. Invest. No 668.', Washington, 1976, No.668, p.1-125
[78WAL/GOD] Walch S.P., Goddard W.A. - J. Amer. Chem. Soc., 1978, 100, p. 1343
[78WEL] Weltner W. - Ber. Bunsenges. physik. Chem., 1978, 82, p.80
[79GRE/REE] Green D.W., Reedy G.T., Kay J.G. - J. Mol. Spectrosc., 1979, 78, No.2, p.257-266
[83PED/MAR] Pedley J.B., Marshall E.M. - J. Phys. and Chem. Ref. Data, 1983, 12, No.4, p.967-1031
[85BAU/NEL] Bauschlicher C.W., Nelin C.J., Bagus P.S. - J. Chem. Phys., 1985, 82, No.7, p.3265-3275
[85BAU] Bauschlicher C.W. - Chem. Phys., 1985, 93, p.399-404
[87DOL/WED] Dolg M., Wedig U., Stoll H., Preuss H. - J. Chem. Phys., 1987, 86, No.4, p.2123-2131
[88RIS] Ristic G.S. - J. Serb. Chem. Soc., 1988, 53, No.4, p.205-209
[88SRD/HAR] Srdanov V.I., Harris D.O. - J. Chem. Phys., 1988, 89, No.5, p. 2748-2753
[89ANT/PES] Antic-Jovanovic A.M., Pesic D.S., Srdanov V.I. - J. Serb. Chem. Soc., 1989, 54, No.9-10, p.535-540
[92HIL/FIE] Hill E.J., Field R.W. - J. Mol. Spectrosc., 1992, 155, p. 259-276
[92RAM/BER] Ram R.S., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 1992, 155, p.315-325.
[92SOD/BAU] Sodupe M., Bauschlicher C., Langhoff S., private communication of work in progress, Friedman-Hill E.J., Ph.D. dissertation, MIT, 1992
[93WAT/THI] Watson L.R., Thiem T.L., Dressler R.A., Salter R.H., Murad E. - J. Phys. Chem., 1993, 97, No.21, p.5577-5580
[95BAU/MAI] Bauschlicher C.W.Jr., Maitre Ph. - Theor. Chim. Acta, 1995, 90, No.2/3, p.189-203
[96NAM/SAI] Namiku K., Saito S. - Chem. Phys. Lett., 1996, 252, No.5-6, p. 343-347
[97WU/WAN] Wu H., Wang L.-S. - J. Chem. Phys., 1997, 107, No.1, p.16-21
[98MOR/JAR] Moravec V.D., Jarrold C.C. - J. Chem. Phys., 1998, 108, No.5, p.1804-1809
[2000BRI/ROT] Bridgeman A.J., Rothery J. - J.Chem Soc., Dalton Trans., 2000, p. 211-218
[2002RAM/DAV] Ramond T. M., Davico G. E., Hellberg F., Svedberg F., Salen P., Soederqvist P., Lineberger W. C. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 216, No.1, p.1-14.
[2003DAI/DEN] Dai B., Deng K., Yang J., Zhu Q. - J.Chem.Phys., 2003, 118, No.21, p. 9608-9613
[2004BAL/CAO] Balfour W. J., Cao J., Jensen R. H., Li R.- Chem. Phys. Lett., 2004, 385, No.3-4, p.239-243