Гидрид никеля

NiH (г). Термодинамические свойства газообразного гидрида  никеля.в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены  в.табл. NiH.

В табл. Ni.7 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций NiH.

В электронных спектрах NiH и NiD проанализировано большое число переходов, связанных с компонентами основного состояния X12Δ5/2 и Х22Δ3/2 [84ХЬЮ/ГЕР, 82SCU/LOF, 87KAD/LOE, 90KAD/SCU, 91KAD/SCU, 73SMI]. Проанализированы также  переходы, связанные с низколежащими состояниями B2Π3/2 [90KAD/SCU, 91KAD/SCU], B2Π1/2 и A2Σ [90HIL/FIE]. В работах [73SMI, 80DEV] проанализирован переход на  не установленное  точно низколежащее состояние (по-видимому, B2Π1/2). Кроме того, в области 2930 - 2960 Ǻ в спектре поглощения обнаружены сильные диффузные полосы [73SMI].

Исследован ИК-спектр молекул NiH и NiD в низкотемпературной матрице [78WRI/BAT, 97LI/VAN]. Измерены основные частоты молекул в матрицах из Ne, Ar, Kr, а также переходы Х22Δ3/2 - X12Δ5/2 (928 и 916 см‑1, соответственно в Ar и Kr) и 2Π3/2 - X12Δ5/2 (2560см‑1 в Ar). Исследованы колебательно-вращательный [88NEL/BAC, 89LIP/SIM] и вращательный [88BEA/EVE, 90STE/NAC] спектры молекул NiH и NiD. Получен фотоэлектронный спектр NiH- и NiD- [87STE/FEI]. Спектр интерпретирован как переходы из основного состояния аниона в основное и несколько возбужденных состояний нейтральной молекулы: X2Δ, B2Π, A2Σ и состояния с энергией  7400 и 11600 см‑1, которые рассматриваются как 4D и перекрывающиеся 4P и 4S, предсказанные  в [82BLO/SIE]. 

Известен ряд расчетов abinitio [82BLO/SIE, 86CHO/WAL, 86ROH/HAY, 90HAB, 90MAR], описывающих электронную структуру NiH. Pасчеты [90HAB, 82BLO/SIE, 86CHO/WAL], а также исследование дипольного момента [85GRA/RIC] показали, что связь в основном X2Δ состоянии молекулы NiH возникает, главным образом, из ассимптоты 3d94s с небольшой примесью характера 3d84s2. Большинство расчетов посвящены исследованию трех состояний X2Δ, А2Σ, B2Π, образующих, согласно  последней интерпретации {Ni+ 3d9 2D}-сверхмультиплет [82BLO/SIE, 86ROH/HAY, 90MAR, 91GRA/LI2], и хорошо согласуются с экспериментальными данными. Pасчет [82BLO/SIE] в согласии с экспериментальным исследованием [91KAD/SCU] показал, что в области энергий выше 5000 до ~ 32000 см‑1лежат состояния сверхконфигурации d8σ2σ* (σ и σ* - связывающая и разрыхляющая молекулярные орбитали, образуемые 1s атома H и 4s атома Ni). В интервале энергий от 32000 см‑1 до 40000 см‑1 расчет [82BLO/SIE] дает состояния (общим статвесом p=20), принадлежащие сверхконфигурации d9σσ*. В расчет термодинамических функций были включены экспериментально наблюдавшиеся состояния X2Δ, А2Σ, B2Π. Энергии состояний выше 5000 см‑1 приняты по данным расчета [82BLO/SIE] с учетом того, что расчет дает заниженные на 2000 - 3000 см‑1 значения энергий, причем статистические веса всех возбужденных состояний сгруппированы при фиксированных энергиях. На уровнях энергии выше энергии диссоциации оцененный по данным [82BLO/SIE] статистический вес уменьшался вдвое в предположении, что только половина состояний является устойчивой. Погрешность в энергиях оцененных состояний принимается равной 10%.

Колебательные постоянные в основном X2Δ состоянии вычислены из значений ΔG1/2 и ΔG3/2, найденных в работе [90KAD/SCU] на основании анализа вращательной структуры полос, связанных с переходами на  X2Δ5/2 (v = 0, 1 и 2).

Вращательные постоянные в основном состоянии вычислены на основании значений B0 и D0 [87KAD/LOE], определенных по формуле Хилла и Ван Флека для дублетных состояний при обработке термов состояния X2Δ (v = 0, J < 12.5), и постоянной α, полученной в работе [88NEL/BAC] в результате анализа колебательно-вращательного спектра. Принятые значения хорошо согласуются с приведенными в [84ХЬЮ/ГЕР].  Небольшое различие с результатами последних работ [88NEL/BAC, 91GRA/LI2] связано с различными методами обработки данных.

Молекулярные постоянные в A2SandB2Pсостояниях приняты по данным работы [91GRA/LI2], где они были получены в результате совместной обработки всех экспериментальных данных о колебательно-вращательных уровнях состояний, образующих {Ni+ 3d9 2D}-сверхмультиплет [88NEL/BAC, 90KAD/SCU, 91KAD/SCU, 90HIL/FIE].

Термодинамические функции NiH(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Q и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом одиннадцати возбужденных состояний (Ω-компоненты X2Δ и В2Pсостояний рассматривались как отдельные состояния случая с Гунда) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательная статистическая сумма состояния X2D5/2и ее производные вычислялись по уравнениям (1.70) - (1.75) непосредственным суммированием по уровням энергии. В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X2D5/2 вычислялись по уравнениям (1.65), (1.41), значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях, были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов никеля из молекулярных постоянных 58Ni1H, приведенных в таблице Ni.7. Значения коэффициентов Ykl, а также величины vmax и Jlim приведены в табл.Ni.8.

Основные погрешности рассчитанных термодинамических функций NiH(г) при температурах 1000 - 6000 К обусловлены погрешностью фундаментальных постоянных. При температурах выше 3000 К становятся заметными погрешности, обусловленные неопределенностью энергий возбужденных электронных состояний. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.02, 0.06, 0.2 и 0.6 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Термодинамические функции NiH(г) ранее вычислялись без учета возбужденных состояний до 5000 К [74SCH], до 2000 К[76MAH/PAN] и до 1000 К[81ХАР/КРА]) в приближении жесткий ротатор - гармонический осциллятор. В связи с этим сравнение рассчитанных функций не проводится.

Константа равновесия реакции NiH(г) = Ni(г) + H(г) вычислена по значению:

D°0(NiH) = 254 ± 8 кДж×моль‑1 = 21300 ± 700 см .

Значение принято на основании результатов масс-спектрометрических измерений Канта и Муна (Ni(г) + 0.5H2(г) = NiН(г), 1602-1852К, 21 измерение, DrH°(0) = -38.1 ± 8 кДж×моль‑1 (III закон термодинамики) [79KAN/MOО]). Погрешность связана с неточностью сечений ионизации и c неточностью термодинамических функций NiH (примерно по 5-6 кДж×моль‑1 за счет каждой). Обработка с использованием II закона приводит к значению D°0(NiH) = 254 ± 20 кДж×моль‑1.

Имеющиеся спектральные данные не позволяют надежно оценить энергию диссоциации экстраполяцией колебательных уровней: для NiН наблюдалось только 3 уровня основного X2D5/2 состояния, для NiD - 2 уровня (грубая оценка числа уровней: N = we / wexe / 2 = 2003 / 2 / 37 = 27). Линейная экстраполяция приводит к значению D°0 = 26100 см . Вращательные линии полос С2D - Х2D уширены [64ASL/NEU]. В спектре NiH уширение начинается при J ~ 12.5 и J ~ 11.5 в полосах 0-0 2D5/2 - X2D5/2 и 2D3/2 - X2D3/2, соответственно (в спектре NiD в подполосах 1-0 при J ~ 9.5). Авторы считают ,что это связано с предиссоциацией вращением. По их оценке энергия соответcтвующего предела Е < 26000 см-1. Состояние С2D является третьим состоянием такой симметрии и может коррелировать только с третьим пределом диссоциации Ni(1D) + H(2S), что дает верхнюю границу для энергии диссоциации, равную ~ 26000-3400 = 22600 см-1. С другой стороны начальные линии нормальные, что позволяет предположить, что уровень v = 0 NiH лежит ниже предела диссоциации и принять Т0(2D5/2 - X2D5/2) = 20360 см‑1 за нижнюю границу соответcтвующего предела. Отсюда получаем 20360 < D°0 < 22600 см‑1. Теоретические вычисления приводят к величинам энергии диссоциации, заключенным в интервале 220 - 265 кДж×моль‑1 [82BLO/SIE, 86CHO/WAL, 90HAB].

Принятой энергии диссоциации соответствуют значения:

DfH°(NiH, г, 0) = 383.996 ± 8.2 кДж×моль‑1.

DfH°(NiH, г, 298.15) = 383.736 ± 8.2 кДж×моль‑1.

АВТОРЫ

Шенявская Е.А., Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В., Шенявская Е.А. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
3-E

Гидрид никеля NiH(г)

 Таблица 2029
NIH=NI+H      DrH°  =  254.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
29.125
29.501
30.873
30.904
32.718
34.584
36.387
38.021
39.408
40.521
41.378
42.023
42.507
42.877
43.173
43.425
43.655
43.879
44.104
44.338
44.583
44.839
45.105
45.380
45.661
45.944
46.226
46.503
46.771
47.028
47.269
47.492
47.694
47.872
48.026
48.154
48.255
48.328
48.373
48.391
48.381
48.345
48.284
48.199
48.091
47.961
47.811
47.642
47.456
47.255
47.039
46.810
46.570
46.320
46.061
45.794
45.520
45.242
44.958
44.671
44.381
140.587
160.620
172.265
172.447
180.981
187.750
193.422
198.341
202.712
206.659
210.267
213.596
216.689
219.578
222.291
224.847
227.266
229.560
231.742
233.824
235.815
237.722
239.553
241.314
243.010
244.647
246.228
247.759
249.241
250.679
252.075
253.432
254.752
256.037
257.289
258.510
259.701
260.864
262.001
263.112
264.198
265.260
266.301
267.319
268.317
269.294
270.253
271.193
272.114
273.018
273.906
274.777
275.632
276.471
277.296
278.107
278.903
279.685
280.455
281.211
281.955
169.387
189.637
201.646
201.838
210.973
218.475
224.941
230.676
235.846
240.555
244.870
248.846
252.524
255.942
259.130
262.118
264.928
267.581
270.096
272.486
274.767
276.948
279.040
281.051
282.989
284.858
286.666
288.415
290.112
291.757
293.356
294.909
296.420
297.891
299.322
300.716
302.074
303.398
304.687
305.944
307.169
308.363
309.527
310.663
311.770
312.849
313.901
314.928
315.929
316.905
317.858
318.787
319.694
320.579
321.442
322.285
323.107
323.911
324.695
325.461
326.210
2.880
5.803
8.760
8.817
11.997
15.362
18.912
22.634
26.508
30.506
34.603
38.775
43.003
47.272
51.575
55.906
60.260
64.636
69.036
73.458
77.904
82.374
86.872
91.396
95.948
100.528
105.137
109.773
114.437
119.127
123.842
128.580
133.340
138.118
142.913
147.722
152.543
157.372
162.208
167.046
171.885
176.721
181.553
186.378
191.192
195.995
200.784
205.557
210.312
215.047
219.762
224.455
229.124
233.768
238.387
242.980
247.546
252.084
256.594
261.076
265.528
-129.2702
-62.4201
-40.2814
-40.0024
-28.7344
-21.9420
-17.3951
-14.1358
-11.6841
-9.7726
-8.2404
-6.9847
-5.9369
-5.0493
-4.2879
-3.6276
-3.0495
-2.5392
-2.0855
-1.6796
-1.3142
-.9837
-.6834
-.4093
-.1583
   .0725
   .2854
   .4823
   .6649
   .8347
   .9929
1.1407
1.2791
1.4088
1.5307
1.6454
1.7536
1.8556
1.9522
2.0435
2.1302
2.2124
2.2906
2.3650
2.4359
2.5036
2.5681
2.6299
2.6889
2.7455
2.7998
2.8518
2.9019
2.9499
2.9962
3.0408
3.0838
3.1252
3.1652
3.2039
3.2413
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 59.7079
DH° (0)  =  383.996 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  383.736 кДж × моль-1
S°яд  =  12.757 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  231.037353516 + 16.2789611816 lnx + 0.00126135023311 x-2 - 0.288497269154 x-1 + 237.604400635 x - 479.244628906 x2 + 504.340698242 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  258.205749512 + 16.604888916 lnx + 0.0837310403585 x-2 - 2.60271453857 x-1 + 85.4561157227 x - 48.099571228 x2 + 11.0125961304 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

18.06.07

Таблица Ni.7. Молекулярные постоянные NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Молекула

 Состояние

                

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

  

re
     

см‑1

      

Å
                   

58Ni1H

X2Δ5/2а

0

2003.0

37

7.8707

25.769

540б

  

1.4704
 

X2Δ3/2

980.43

              
 

A2S

2160

1794

  

9.049

12.9

    

1.371
 

B2P3/2

2610

1837

  

7.844

21.0

    

1.473
 

B2P1/2

3490

              
                   

58Ni19F

X2P3/2а

0

649.8б

2.91б

0.38976

0.3892

0.657д

  

1.73871
 

[0.25]2S+

270

607г

  

0.390014в

  

0.552в

  

1.73814в
 

[0.83]A2D5/2

825

653г

  

0.390172

0.3306

0.5385в

  

1.73779
 

[1.5]B2S

1572

648г

  

0.38771

  

0.49в

  

1.74330
 

[2.2]A2D3/2

2219

653г

  

0.390086

  

0.50в

  

1.73798
 

[6.3]W=3/2

6322.7в

621г

  

0.38082

  

0.6092в

  

1.77383
 

[9.9]W=1/2

9906

634г

  

0.377657

  

0.523в

  

1.76635
 

[11.1]2P3/2

11108

619г

  

0.367113в

  

0.5063в

  

1.79154в
 

[12.0]2F7/2

12020

621г

  

0.367292

  

0.5137в

  

1.79110
 

[12.5]W=5/2

12568в

    

0.36126в

  

0.5199в

  

1.806в
 

[18.1]2D5/2

18101.4

661.62

2.58

0.380632

0.2964

0.4988в

  

1.75922
 

[19.7]W=3/2

19719в

    

0.379601в

  

0.5182в

  

1.76182в
 

[19.9]W=5/2

19977.8

663.35

  

0.380966

0.2925

0.4902в

  

1.75866
 

[20.1]2P1/2

20106.3в

    

0.384863в

  

0.5070в

  

1.74974в
 

[20.3]2P1/2

20290.9

631.14

1.32

0.3844в

  

0.65в

  

1.751в
 

[20.4]W=3/2

20405.7в

    

0.37864в

  

0.3843в

  

1.76406в
 

[22.9]2P3/2

22944.7

665.06

  

0.379184в

  

0.515в

  

1.76279в
 

[23.5]2P1/2

23494.2

658.5

3.75

0.379425в

  

0.5116в

  

1.76223в

58Ni35Cl

X2P3/2a

0

425.63

1.75

0.18199б

0.1в

0.1268г

  

2.06101
 

A2D5/2

157.7

435.52д

1.9д

0.18431

0.112

0.112

  

2.0477
 

X2P1/2

385.7е

    

0.180778е

  

0.1652е

  

2.0679е
 

A2D3/2

1645.8e

    

0.182295e

  

0.1526e

  

2.05928e
 

B2S+

1768.6e

    

0.179944e

  

0.1214e

  

2.07269e
 

[9.1]3/2

9101.3e

    

0.171773e

  

0.1488e

  

2,12142e
 

[12.3]2S+

12273.18

397.56

1.445

0.170454e

  

0.1276e

  

2.12961 e
 

[13.0]2P3/2

12978.0

394.22

1.38

0.167697e

  

0.1276e

  

2.14704e
 

[21.6]3/2

21618

406.1д

2.6д

0.174367

  

0.1311

  

2.10558e
 

[21.9]2D5/2

21919.9

406.09

1.65

0.17543

0.094

0.118e

  

2.0988
 

[22.3]2D3/2

22364e

    

0.1755e

  

0.1208e

  

2.0988 e
 

[24.5] 2P3/2

24499.2

405.1

  

0.174781

  

0.1181

  

2.10308
 

[24.9]2P1/2

24986

401

  

0.174628

  

0.1181

  

2.10400

58Ni79Br

X2P3/2а

0

323.8б

0.94в

0.10480г

0.04д

0.04365е

  

2.19424
 

A2D5/2a

37

    

0.107705

  

0.138е

  

2.16445
 

A2S

580ж

              
 

X2D3/2

1450ж

              
 

B2P

2200ж

              
 

[12.6]2S+

12412.32

295.352

0.8886

0.098609

0.043

0.00978е

  

2.26208
 

[13.0]2P3/2

13047.81

292.971

0.91355

0.096939

0.0418

0.0081е

  

2,28148

58Ni127I

X2D5/2а

0

278.28б

0.812б

0.07700в

0.029г

0.0236д

  

2.3460
 

A2P3/2

163.847е

    

0.07685е

  

0.09е

  

2.3484
 

A2P1/2

810ж

              
 

X2D3/2

1330ж

              
 

B2S

2200ж

              
 

[13.3]2S

13206.9

237.237

0.735

0.06998

0.0285

    

2.4508
 

[13.9]2P3/2

13761.28

235.09

0.794

0.06884

0.0288

    

2.4834
 

[14.0]2F7/2

13958.87е

233.91з

  

0.06958е

      

2.4680е
 

[14.6]2D5/2

14468.67

230.56

0.879

0.067497

0.0261

    

2.5081

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

NiHa Оцененные электронные состояния

Ti

7400

11600

16500

25000

30000

33000

38000

pi

8

12

22

9

14

5

5

 бD0, β·105 = 2.73

NiFa Оцененные электронные состояния

Ti

6000

10000

13500

20000

25000

30000

35000

pi

20

12

10

18

14

10

4

б рассчитано, исходя из DG1/2 = 644 см‑1 по соотношению 1.67;  в постоянные для уровня v = 0 ;  гDG1/2;  д β = 0.094. 10-6 см‑1

NiCla Оцененные электронные состояния

Ti

9000

11000

14000

23000

28000

34000

pi

20

8

14

18

16

6

б вычислено из B0 = 0.181503836 см‑1 [2002O'B/HOM] и принятого значения a, в вычислено по соотношению Пекериса;

гD0, Ho·1013 = -1.23 [2002O'B/HOM]; дпостоянные вычислены по кантам полос[2000HIR/DUF]; епостоянные для уровня v = 0

NiBra Оцененные электронные состояния

Ti

10000

14000

24000

29000

34000

pi

28

14

18

12

6

б вычислено из B0 и D0 [2002LEU/WAN] по соотношению Кратцера; в вычислено из условия схождения уровней к пределу диссоциации;

г вычислено из B0 = 0.104599 и принятого значения a; д вычислено по соотношению Пекериса; е  D0; ж  оценка (см. текст)

NiI  a Оцененные электронные состояния

Ti

11000

15000

25000

30000

35000

pi

28

14

18

5

9

б вычислено из DG1/2 = 276.6744 и условий схождения к пределу диссоциации; в вычислено из B0 = 0.07686 и принятого значения a;

 г вычислено по соотношению Пекериса; д вычислено по соотношению Кратцера; е постоянная для уровня v = 0; ж оценка (см. текст); зDG1/2;

Таблица Ni.8. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Коэффициенты

NiH

NiF

NiCl

NiBr

NiI

X2D5/2a

X3P3/2a

X3P3/2a

X2P5/2a

X2D5/2a
           

T e10-4

0

0

0

0

0

Y10×10-2

20.01404

6.487540

4.231651

3.217318

2.770328

Y20×

-36.17061

-2.900639

-1.846477

-0.9280300

-0.8047379

Y30×103

-67.32808

  

2.590198

    

Y40×102

-3.139692

  

0.02886573

    

Y01

7.868373

0.3885063

0.1795480

0.1034655

0.07631135

Y11×102

-25.75858

-0.3873236

-0.09799404

-0.03923839

-0.02861182

Y12×106

27.27983

0.09284908

0.2794727

    

Y21×106

  

3.878633

0.2794727

    

Y02×106

-539.6808

-0.6527801

-0.1234200

-0.04254538

-0.02317974

Y03×1011

2723.223

0.04789577

-0.01492354

-0.001690409

-0.001008831

(a0 = De)×10-4

2.064180

        

a2×104

7.924108

        

a3×107

-1.898962

        

a4×1011

1.905922

        

vmax

17

111

192

172

171

Jlim

70

439

549

687

743

Примечание. аэнергии возбужденных состояний приведены в таблице Ni.8

Список литературы

[64ASL/NEU] Aslund N., Neuhaus H., Lagerqvist A., Andersen E. - Arkiv Fysik, 1964, 28, No.24, p.271
[73SMI] Smith R.E. - Proc. Roy. Soc. London, 1973, A332, p.113-127
[74SCH] Schneider J. - Z. phys. Chem., 1974, 255, No.5, S.986-996
[76MAH/PAN] Mah A.D., Pankratz L.B. - 'U. S. Bur. Mines, Rept. Invest. No 668.', Washington, 1976, No.668, p.1-125
[78WRI/BAT] Wright R.B., Bates J.K., Gruen D.M. - Inorg. Chem., 1978, 17, No.8, p.2275
[79KAN/MOО] Kant A., Moon K. - High Temp. Sci., 1979, 11, No.1, p.55-62
[80DEV] De Vore T.C. - High Temp. Sci., 1980, 12, p.250-266
[81ХАР/КРА] Харитонов Ю.Я., Кравцова Г.В. - Ж. неорг. химии, 1981, 26, No. 5, с.1198-1201
[82BLO/SIE] Blomberg M.R.A., Siegbahn P.E.M., Roos B.O. - Mol. Phys., 1982, 47, No.1, p.127-143
[82SCU/LOF] Scullman R., Lofgren S., Kadavathu S.A. - Phys. Scripta, 1982, 25, p.295-301
[84ХЬЮ/ГЕР] Хьюбер К.-П., Герцберг Г., Константы двухатомных молекул, Москва, "МИР", 1984
[85GRA/RIC] Gray J.A., Rica S.F., Field R.F. - J. Chem. Phys., 1985, 82, p. 4717-4718
[86CHO/WAL] Chong D.P., Walch S.P., Langhoff S.R., Bauschlicher C.W., Patridge H. - J. Chem. Phys., 1986, 85, No.5, p.2850-2860
[86ROH/HAY] Rohlfing C.M., Hay P.J., Martin R.L. - J. Chem. Phys., 1986, 85, p.1447
[87KAD/LOE] Kadavathu S.A., Loefgren S., Scullman R.- Phys. Scripta, 1987, 35, No.3, p.277-285
[87STE/FEI] Stevens Miller A.E., Feigerle C.S., Lineberger W.C. - J. Chem. Phys., 1987, 87, No.3, p.1549-1556
[88BEA/EVE] Beaton S.P., Evenson K.M., Nelis T., Brown J.M. - J. Chem. Phys., 1988, 89, p.4446
[88NEL/BAC] Nelis T., Bachem E., Bohle W., Urban W. - Mol. Phys., 1988, 64, p.759-765
[89LIP/SIM] Lipus K., Simon U., Bachem E., Nelis Th., Urban W. - Mol. Phys., 1989, 67, No.6, p.1431-1437
[90HAB] Haberlandt H. - J. Mol. Structure, 1990, 205, p.25-34
[90HIL/FIE] Hill E.J., Field R.F. - J. Chem. Phys., 1990, 93, p.1-5
[90KAD/SCU] Kadavathu S.A., Scullman R., Gray J.A., Li M., Field R.W. - J. Mol. Spectrosc., 1990, 140, p.126-140
[90MAR] Marian C.M. - J. Chem. Phys., 1990, 93, No.2, p.1175-1186
[90STE/NAC] Steimle T.C., Nachman D.F., Shirley J.E. - Mol. Phys., 1990, 69, No.5, p.923-932
[91GRA/LI2] Gray J.A., Li M., Nelis T., Field R.F. - J. Chem. Phys., 1991, 95, No.10, p.7164-7168
[91KAD/SCU] Kadavathu S.A., Scullman R., Gray J.A., Li M., Field R.W. - J. Mol. Spectrosc., 1991, 147, p.448-470
[97LI/VAN] Li S., Van Zee R.J., Weltner W., Gory M.G., Zerner M.C. - J.Chem.Phys., 1997, 106, No.6, p.2055-2059
[2000HIR/DUF] Hirao T., Dufour B., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2000, 202, p.53-58.
[2002LEU/WAN] Leung J. W.-H., Wang X., Cheung A.S.-C - J. Chem. Phys., 2002, 117, No.8, p.3694-3700
[2002O'B/HOM] O'Brien L.C., Homann K.M., Kellerman T.L., O'Brien J.J. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.93-98.