Фторид никеля

NiF(г). Термодинамические свойства газообразного фторида никеля в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. NiF.

В табл. Ni.7 представлены молекулярные постоянные 58Ni19F, использованные для расчета термодинамических функций.

Спектроскопические исследования NiF проводились неоднократно в широкой спектральной области. Спектры низкого разрешения [53KRI, 81GOP/SIN2, 81GOP/JOS, 86BAI/HIL, 90GOP/UTT] не позволили установить природу  комбинирующих электронных состояний. Исследования с высоким разрешением [79PIN/LEF, 81PIN, 86BAI/HIL, 91DUF/CAR, 93DUF/HIK, 94DUF/HIK, 94BOU/DUF, 95DUF/PIN, 97FOC/DUF, 2000CHE/JIN, 2001JIN/CHE, 2001JIN/RAN, 2002KRO/HIR, 2002PIN/HIR, 2005BEN/VAN] показали, что основным состоянием молекулы является Ω=3/2 (X2P3/2), и еще 4 Ω-состояния имеют энергию ниже 2500 см-1. Исследован микроволновый спектр NiF в основном и первом возбужденном  Ω=1/2 ([0.25]2Σ+) состояниях [2001TAN/SAK].

Теоретические исследования электронной структуры NiF [93CAR/DUF, 2005ROT/MOR, 2006ZOU/LIU] относят пять Ω-состояний с энергией ниже 2500 см‑1 к суперконфигурации  Ni+(3d9)F- и рассматривают их как компоненты расщепления терма d9(2D). Согласно расчету [2006ZOU/LIU] в области энергий от 5000 до 35500 см‑1 лежат состояния суперконфигурации Ni+(3d84s)F-. К этой суперконфигурации отнесены все остальные наблюдавшиеся  состояния молекулы NiF. Состояния, принадлежащие другим суперконфигурациям, таким как Ni+(3d74s2)F- и Ni+(3d84p)F-, по оценке [2006ZOU/LIU] лежат выше 6 эВ.

В расчет термодинамических функций были включены экспериментально наблюдавшиеся Ω-состояния с энергией до 2500 см‑1. Энергии состояний  выше 2500 см‑1 приняты по данным расчета [2006ZOU/LIU], причем статистические веса всех возбужденных состояний сгруппированы при фиксированных энергиях. Погрешность в энергиях оцененных состояний принимается равной 10%.

Вращательные постоянные в основном X2P3/2 состоянии B0, D0, B1, D1  были получены  с высокой точностью в работе [2005BEN/GRO] с учетом данных микроволнового спектра [2001TAN/SAK]. Колебательные постоянные в основном состоянии приводятся в работе [97FOC/DUF]: we = 636.65 см‑1 и wexe = 0.26 см‑1, однако авторы отмечают, что полученные значения ненадежны. В работе [2005BEN/GRO] приводится значение ΔG1/2 = 644 см‑1, которое было использовано для расчета колебательных постоянных по соотношениям 1.67. Данные по молекулярным постоянным NiF в возбужденных состояниях  (T0, ΔG1/2, Be, re), полученные при исследовании спектров с высоким разрешением, собраны в работе [2005BEN/GRO]. В табл. Ni.7 представлены постоянные, вычисленные из этих данных (Tе) и дополненные значениями α и De, найденными непосредственно в работах.

Термодинамические функции NiF(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10) и (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом одиннадцати возбужденных состояний (Ω-компоненты дублетных состояний    с Λ≠0 рассматривались как отдельные состояния случая с Гунда) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X) Колебательно - вращательная статистическая сумма состояния X2P3/2 и ее производные вычислялись по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X2P3/2 вычислялись по уравнениям (1.65), (1.62). Коэффициенты Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по уравнениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов атомов никеля, из молекулярных постоянных для 58Ni19F, приведенных к таблице Ni.7. Значения Ykl, а также vmax и Jlim приведены в табл. Ni.8.

Погрешности рассчитанных термодинамических функций невелики при низких температурах, при температурах выше 2000 K обусловлены главным образом неточностью  в энергиях  рассчитанных электронных состояний. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.04, 0.08, 0.5 и 0.7 Дж K-1моль-1, соответственно.

Ранее термодинамические функции NiF(г) были рассчитаны в работе [76MAH/PAN] до 2000 K с использованием оцененных постоянных в основном состоянии и уровней Ni+ в качестве энергий возбужденных состояний NiF. Расхождение данных таблицы NiF и [76MAH/PAN] в значении Φº(298.15) равно -6.7 Дж×K‑1×моль‑1. Расхождения уменьшаются с ростом температуры T до –0.8 Дж×K‑1×моль‑1 при 2000 K. Очевидно, они обусловлены переоцененным статистическим весом основного состояния в [76MAH/PAN].

Константа равновесия реакции NiF(г) = Ni(г) + F(г) вычислена по принятому значению:

D°0(NiF) = 436 ± 5 кДж×моль‑1 = 36450 ± 400 см-1.

Значение основано на согласующихся масс-спектрометрических измерениях константы равновесия Ni(г) + NiF2(г) = 2NiF(г) (все в кДж×моль‑1):

Рыжов [87РЫЖ/ХОД]: 1278-1454 K, 20 измерений, DrH°(0) = 48.2 ± 7, D°0(NiF) = 438 ± 4, обработка по II закону дает 445 ± 13 и

Хилденбранд [91HIL]: 1463-1664 K, 19 измерений, DrH°(0) = 55.8 ± 8, D°0(NiF) = 434 ± 4, обработка по II закону дает 446 ± 10.

К близким, но менее точным значениям в интервале от 419 ± 11 до 435 ± 11 приводит обработка представленных в этих работах результатов измерений констант равновесия Cu(г) + NiF(г) = CuF(г) + Ni(г) и Pb(г) + NiF(г) = PbF(г) + Ni(г).

Значение D°0(NiF) = 4.4 ± 0.2 эВ = 425 ± 20 кДж×моль‑1, полученное в [90DEV/MCQ] из анализа хемилюминесценции, разумно согласуется с принятой величиной (в самой работе приведено 435 кДж×моль‑1; видимо, это - результат ошибки пересчета или опечатка).

Принятой энергии диссоциации соответствуют значения:

DfH°(NiF, г, 0) = 63.236 ± 5.4 кДж×моль‑1.

DfH°(NiF, г, 298.15) = 63.913 ± 5.4 кДж×моль‑1.

Авторы

Шенявская Е.А., Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
4-E

Фторид никеля NiF(г)

 Таблица 2032
NIF=NI+F      DrH°  =  436.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
31.663
34.981
37.277
37.314
38.943
40.014
40.694
41.105
41.353
41.532
41.713
41.941
42.235
42.598
43.019
43.483
43.972
44.470
44.960
45.432
45.876
46.285
46.656
46.986
47.275
47.525
47.736
47.912
48.054
48.168
48.254
48.318
48.362
48.388
48.399
48.399
48.389
48.371
48.346
48.317
48.284
48.249
48.212
48.174
48.136
48.097
48.058
48.018
47.979
47.940
47.900
47.860
47.819
47.777
47.733
47.688
47.642
47.593
47.541
47.487
47.430
168.659
189.873
202.788
202.993
212.708
220.499
227.035
232.675
237.642
242.080
246.093
249.757
253.128
256.251
259.163
261.891
264.460
266.888
269.192
271.385
273.478
275.481
277.402
279.248
281.026
282.740
284.396
285.996
287.546
289.048
290.506
291.921
293.297
294.635
295.937
297.206
298.442
299.648
300.825
301.975
303.097
304.195
305.268
306.318
307.346
308.352
309.338
310.304
311.251
312.180
313.091
313.986
314.864
315.726
316.573
317.405
318.223
319.028
319.818
320.596
321.362
198.407
221.495
235.911
236.142
247.115
255.929
263.289
269.596
275.102
279.984
284.368
288.354
292.016
295.410
298.582
301.566
304.388
307.068
309.624
312.068
314.410
316.658
318.820
320.901
322.907
324.842
326.711
328.515
330.260
331.949
333.583
335.167
336.702
338.190
339.635
341.038
342.401
343.727
345.016
346.272
347.495
348.687
349.849
350.983
352.090
353.171
354.228
355.261
356.271
357.260
358.228
359.177
360.105
361.016
361.908
362.784
363.643
364.485
365.313
366.125
366.922
2.975
6.324
9.876
9.945
13.763
17.715
21.753
25.845
29.968
34.113
38.275
42.457
46.665
50.907
55.187
59.512
63.884
68.307
72.778
77.298
81.864
86.472
91.119
95.802
100.515
105.256
110.019
114.801
119.600
124.411
129.233
134.062
138.896
143.733
148.573
153.413
158.252
163.090
167.926
172.759
177.590
182.416
187.239
192.059
196.874
201.686
206.493
211.297
216.097
220.893
225.684
230.472
235.256
240.035
244.811
249.582
254.348
259.110
263.866
268.617
273.363
-223.5876
-109.2553
-71.5171
-71.0424
-51.8961
-40.3887
-32.7057
-27.2104
-23.0839
-19.8706
-17.2973
-15.1897
-13.4318
-11.9432
-10.6664
-9.5594
-8.5903
-7.7351
-6.9749
-6.2948
-5.6829
-5.1294
-4.6265
-4.1676
-3.7473
-3.3609
-3.0045
-2.6749
-2.3691
-2.0847
-1.8195
-1.5718
-1.3397
-1.1220
-.9174
-.7246
-.5428
-.3710
-.2085
-.0545
   .0917
   .2306
   .3627
   .4885
   .6085
   .7230
   .8325
   .9371
1.0373
1.1334
1.2255
1.3139
1.3989
1.4806
1.5592
1.6349
1.7078
1.7782
1.8461
1.9116
1.9750
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 77.6984
DH° (0)  =  63.236 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  63.913 кДж × моль-1
S°яд  =  12.745 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  322.244445801 + 36.3723907471 lnx - 0.00107055157423 x-2 + 0.223417788744 x-1 + 74.5040588379 x - 240.861328125 x2 + 430.317810059 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  321.757385254 + 36.6145019531 lnx - 0.0296036526561 x-2 + 0.7340747118 x-1 + 45.0895080566 x - 35.0287322998 x2 + 12.6095695496 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

18.06.07

Таблица Ni.7. Молекулярные постоянные NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Молекула

 Состояние

                

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

  

re
     

см‑1

      

Å
                   

58Ni1H

X2Δ5/2а

0

2003.0

37

7.8707

25.769

540б

  

1.4704
 

X2Δ3/2

980.43

              
 

A2S

2160

1794

  

9.049

12.9

    

1.371
 

B2P3/2

2610

1837

  

7.844

21.0

    

1.473
 

B2P1/2

3490

              
                   

58Ni19F

X2P3/2а

0

649.8б

2.91б

0.38976

0.3892

0.657д

  

1.73871
 

[0.25]2S+

270

607г

  

0.390014в

  

0.552в

  

1.73814в
 

[0.83]A2D5/2

825

653г

  

0.390172

0.3306

0.5385в

  

1.73779
 

[1.5]B2S

1572

648г

  

0.38771

  

0.49в

  

1.74330
 

[2.2]A2D3/2

2219

653г

  

0.390086

  

0.50в

  

1.73798
 

[6.3]W=3/2

6322.7в

621г

  

0.38082

  

0.6092в

  

1.77383
 

[9.9]W=1/2

9906

634г

  

0.377657

  

0.523в

  

1.76635
 

[11.1]2P3/2

11108

619г

  

0.367113в

  

0.5063в

  

1.79154в
 

[12.0]2F7/2

12020

621г

  

0.367292

  

0.5137в

  

1.79110
 

[12.5]W=5/2

12568в

    

0.36126в

  

0.5199в

  

1.806в
 

[18.1]2D5/2

18101.4

661.62

2.58

0.380632

0.2964

0.4988в

  

1.75922
 

[19.7]W=3/2

19719в

    

0.379601в

  

0.5182в

  

1.76182в
 

[19.9]W=5/2

19977.8

663.35

  

0.380966

0.2925

0.4902в

  

1.75866
 

[20.1]2P1/2

20106.3в

    

0.384863в

  

0.5070в

  

1.74974в
 

[20.3]2P1/2

20290.9

631.14

1.32

0.3844в

  

0.65в

  

1.751в
 

[20.4]W=3/2

20405.7в

    

0.37864в

  

0.3843в

  

1.76406в
 

[22.9]2P3/2

22944.7

665.06

  

0.379184в

  

0.515в

  

1.76279в
 

[23.5]2P1/2

23494.2

658.5

3.75

0.379425в

  

0.5116в

  

1.76223в

58Ni35Cl

X2P3/2a

0

425.63

1.75

0.18199б

0.1в

0.1268г

  

2.06101
 

A2D5/2

157.7

435.52д

1.9д

0.18431

0.112

0.112

  

2.0477
 

X2P1/2

385.7е

    

0.180778е

  

0.1652е

  

2.0679е
 

A2D3/2

1645.8e

    

0.182295e

  

0.1526e

  

2.05928e
 

B2S+

1768.6e

    

0.179944e

  

0.1214e

  

2.07269e
 

[9.1]3/2

9101.3e

    

0.171773e

  

0.1488e

  

2,12142e
 

[12.3]2S+

12273.18

397.56

1.445

0.170454e

  

0.1276e

  

2.12961 e
 

[13.0]2P3/2

12978.0

394.22

1.38

0.167697e

  

0.1276e

  

2.14704e
 

[21.6]3/2

21618

406.1д

2.6д

0.174367

  

0.1311

  

2.10558e
 

[21.9]2D5/2

21919.9

406.09

1.65

0.17543

0.094

0.118e

  

2.0988
 

[22.3]2D3/2

22364e

    

0.1755e

  

0.1208e

  

2.0988 e
 

[24.5] 2P3/2

24499.2

405.1

  

0.174781

  

0.1181

  

2.10308
 

[24.9]2P1/2

24986

401

  

0.174628

  

0.1181

  

2.10400

58Ni79Br

X2P3/2а

0

323.8б

0.94в

0.10480г

0.04д

0.04365е

  

2.19424
 

A2D5/2a

37

    

0.107705

  

0.138е

  

2.16445
 

A2S

580ж

              
 

X2D3/2

1450ж

              
 

B2P

2200ж

              
 

[12.6]2S+

12412.32

295.352

0.8886

0.098609

0.043

0.00978е

  

2.26208
 

[13.0]2P3/2

13047.81

292.971

0.91355

0.096939

0.0418

0.0081е

  

2,28148

58Ni127I

X2D5/2а

0

278.28б

0.812б

0.07700в

0.029г

0.0236д

  

2.3460
 

A2P3/2

163.847е

    

0.07685е

  

0.09е

  

2.3484
 

A2P1/2

810ж

              
 

X2D3/2

1330ж

              
 

B2S

2200ж

              
 

[13.3]2S

13206.9

237.237

0.735

0.06998

0.0285

    

2.4508
 

[13.9]2P3/2

13761.28

235.09

0.794

0.06884

0.0288

    

2.4834
 

[14.0]2F7/2

13958.87е

233.91з

  

0.06958е

      

2.4680е
 

[14.6]2D5/2

14468.67

230.56

0.879

0.067497

0.0261

    

2.5081

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

NiHa Оцененные электронные состояния

Ti

7400

11600

16500

25000

30000

33000

38000

pi

8

12

22

9

14

5

5

 бD0, β·105 = 2.73

NiFa Оцененные электронные состояния

Ti

6000

10000

13500

20000

25000

30000

35000

pi

20

12

10

18

14

10

4

б рассчитано, исходя из DG1/2 = 644 см‑1 по соотношению 1.67;  в постоянные для уровня v = 0 ;  гDG1/2;  д β = 0.094. 10-6 см‑1

NiCla Оцененные электронные состояния

Ti

9000

11000

14000

23000

28000

34000

pi

20

8

14

18

16

6

б вычислено из B0 = 0.181503836 см‑1 [2002O'B/HOM] и принятого значения a, в вычислено по соотношению Пекериса;

гD0, Ho·1013 = -1.23 [2002O'B/HOM]; дпостоянные вычислены по кантам полос[2000HIR/DUF]; епостоянные для уровня v = 0

NiBra Оцененные электронные состояния

Ti

10000

14000

24000

29000

34000

pi

28

14

18

12

6

б вычислено из B0 и D0 [2002LEU/WAN] по соотношению Кратцера; в вычислено из условия схождения уровней к пределу диссоциации;

г вычислено из B0 = 0.104599 и принятого значения a; д вычислено по соотношению Пекериса; е  D0; ж  оценка (см. текст)

NiI  a Оцененные электронные состояния

Ti

11000

15000

25000

30000

35000

pi

28

14

18

5

9

б вычислено из DG1/2 = 276.6744 и условий схождения к пределу диссоциации; в вычислено из B0 = 0.07686 и принятого значения a;

 г вычислено по соотношению Пекериса; д вычислено по соотношению Кратцера; е постоянная для уровня v = 0; ж оценка (см. текст); зDG1/2;

Таблица Ni.8. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Коэффициенты

NiH

NiF

NiCl

NiBr

NiI

X2D5/2a

X3P3/2a

X3P3/2a

X2P5/2a

X2D5/2a
           

T e10-4

0

0

0

0

0

Y10×10-2

20.01404

6.487540

4.231651

3.217318

2.770328

Y20×

-36.17061

-2.900639

-1.846477

-0.9280300

-0.8047379

Y30×103

-67.32808

  

2.590198

    

Y40×102

-3.139692

  

0.02886573

    

Y01

7.868373

0.3885063

0.1795480

0.1034655

0.07631135

Y11×102

-25.75858

-0.3873236

-0.09799404

-0.03923839

-0.02861182

Y12×106

27.27983

0.09284908

0.2794727

    

Y21×106

  

3.878633

0.2794727

    

Y02×106

-539.6808

-0.6527801

-0.1234200

-0.04254538

-0.02317974

Y03×1011

2723.223

0.04789577

-0.01492354

-0.001690409

-0.001008831

(a0 = De)×10-4

2.064180

        

a2×104

7.924108

        

a3×107

-1.898962

        

a4×1011

1.905922

        

vmax

17

111

192

172

171

Jlim

70

439

549

687

743

Примечание. аэнергии возбужденных состояний приведены в таблице Ni.8

Список литературы

[53KRI] Krishnamurty V.G. - Indian J. Phys., 1953, 27, p.354
[76MAH/PAN] Mah A.D., Pankratz L.B. - 'U. S. Bur. Mines, Rept. Invest. No 668.', Washington, 1976, No.668, p.1-125
[79PIN/LEF] Pinchemel B., Lefebvre Y., Schamps J. - J. Mol. Spectrosc., 1979, 77, p.29-35
[81GOP/JOS] Gopal R., Joshi M.M. - Curr. Sci. (India), 1981, 50 12, p.530
[81GOP/SIN2] Gopal R., Singh L.K., Joshi M.M. - Indian J. Phys., B, 1981, 55, p.507-509
[81PIN] Pinchemel B. - J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., B, 1981, 14, p.2569-2573
[86BAI/HIL] Bai J., Hilborn R.C. - Chem. Phys. Lett., 1986, 128, No.2, p. 133-136
[87РЫЖ/ХОД] Рыжов М.Ю., Ходеев Ю.С. - Теплофизика высоких температур, 1987, 25, No.5, с.1024-1025
[90DEV/MCQ] Devore T., McQuaid M., Gole J.L. - High Temp. Sci., 1990, 30, No.2-3, p.83-94
[90GOP/UTT] Gopal R., Uttam K.N., Joshi M.M. - Indian J. Phys., 1990, 64B, No.6, p.468-474
[91DUF/CAR] Dufour C., Carette P., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1991, 148, p.303-309
[91HIL] Hildenbrand D.L. - Private Communication, 1991
[93CAR/DUF] Carette P., Dufour C., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1993, 161, No.2, p.323-335
[93DUF/HIK] Dufour C., Hikmet I., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1993, 158, No.2, p.392-398
[94BOU/DUF] Bouddou A., Dufour C., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1994, 168, No.2, p.477-482
[94DUF/HIK] Dufour C., Hikmet I., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1994, 165, p.398-405
[95DUF/PIN] Dufour C., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1995, 173, p. 70-78
[97FOC/DUF] Focsa C., Dufour C., Pinchemel B. - J. Mol. Spectrosc., 1997, 182, No.1, p.65-71
[2000CHE/JIN] Chen Y., Jin J., Hu C., Yang X., Ma X., Chen C. - J. Mol. Spectrosc., 2000, 203, p. 37-40
[2000HIR/DUF] Hirao T., Dufour B., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2000, 202, p.53-58.
[2001JIN/CHE] Jin J., Chen Y., Hu C., Yang X., Ran Q., Chen C. - J. Mol. Spectrosc., 2001, 208, p. 18-24
[2001JIN/RAN] Jin J., Ran Q., Yang X., Chen Y., Chen C. - J. Phys. Chem. A, 2001, 105, p. 11177-11182
[2001TAN/SAK] Tanimoto M., Sakamaki, T. Okabayashi T. - J. Mol. Spectrosc., 2001, 207, p. 66-69
[2002KRO/HIR] Krouti Y., Hirao T., Dufour C., Boulezhar A., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 214, No.1, p. 152-174
[2002LEU/WAN] Leung J. W.-H., Wang X., Cheung A.S.-C - J. Chem. Phys., 2002, 117, No.8, p.3694-3700
[2002O'B/HOM] O'Brien L.C., Homann K.M., Kellerman T.L., O'Brien J.J. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.93-98.
[2002PIN/HIR] Pinchemel B., Hirao T., and Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 215, No.2, p.262-268.
[2005BEN/GRO] Benomier M., van Groenendael A., Pinchemel B., Hirao T., Bernath P.F.- J. Mol. Spectrosc., 2005, 233, p. 244-255
[2005BEN/VAN] Benomier M., van Groenendael A., Pinchemel B., Hirao T., Bernath P.F., J. Mol. Spectrosc., 2005, 233, p. 244-255.
[2005ROT/MOR] Rothschopf G. K., Morse M. D. - J. Phys. Chem. A, 2005, 109, No.50, p. 11358 - 11364.
[2006ZOU/LIU] Zou W, Liu W - J. Chem. Phys., 2006, 124, No.15, p.154312/1-154312/16.