Хлорид никеля

NiCl(г). Термодинамические свойства газообразного хлорида никеля в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. NiCl.

В табл. Ni.7 представлены молекулярные постоянные 58Ni35Cl, использованные для расчета термодинамических функций.

Электронный спектр NiCl известен давно, неоднократно делались попытки проанализировать  спектры с низким и умеренным разрешением [62RAO/RED, 69RAO/RAO, 80DAR/SHA, 81GOP, 81GOP/JOS2, 82GOP/JOS, 83GOP/JOS, 83SHA/DAR, 88RED/NAR, 90DAR/SUR, 91DAR/SUR,91DAR/SUR2, 92DAR/SUR,92SUR/PAT] см. также литературу в справочнике Хьюбера и Герцберга [79HUB/HER]]. Однако интерпретация результатов анализа спектров в этих работах оказалась ошибочной. Надежные результаты были получены в нашем веке с использованием техники лазерной спектроскопии и Фурье-спектрометрии. Показано, что молекула NiCl имеет 5  Ω-состояний с энергией ниже 2000 см‑1: основное состояние X2P3/2 [2000HIR/DUF, 2002O'B/HOM, 2002O'B/MIL, 2004TUM/O'B], первое возбужденное A2D5/2 [2000HIR/DUF], и далее в порядке возрастания энергии X2P1/2 [2006RIC/KEL, 2000HIR/DUF, 2001KRO/POC], A2D3/2 [2001KRO/POC], B2S [2003RIC/O'B, 2000POC/KRO]. Переходы наблюдались из 8 возбужденных состояний, с энергиями 9100 – 24990 см‑1. Исследован микроволной спектр NiCl в основном X2P3/2 состоянии [2001YAM/OKA], полученные вращательные постоянные хорошо согласуются с найденными из электронных спектров.

Теоретическое исследование [2006ZOU/LIU] относит наблюдавшиеся Ω-состояния NiCl с энергией ниже 2000 см‑1 к суперконфигурации Ni+(3d9)Cl- и интерпретирует их как компоненты расщепления терма 3d9(2D). Согласно расчету [2006ZOU/LIU] в области энергий от 7950 до 36250 см‑1 лежат состояния суперконфигурации Ni+(3d84s)Cl-. К этой суперконфигурации отнесены все остальные наблюдавшиеся состояния молекулы NiCl. Состояния, принадлежащие другим суперконфигурациям, таким как Ni+(3d74s2)Cl- и Ni+(3d84p)Cl-, по оценке [2006ZOU/LIU] лежат  выше 6 эВ.

В расчете термодинамических функций были учтены экспериментально наблюдавшиеся Ω-состояния с энергией ниже 2000 см‑1. Энергии состояний  выше 2000 см‑1 приняты по данным расчета [2006ZOU/LIU], причем статистические веса всех возбужденных состояний сгруппированы при фиксированных энергиях. На уровнях энергии выше энергии диссоциации, рассчитанный по данным [2006ZOU/LIU] статистический вес уменьшался вдвое, в предположении, что только половина состояний является устойчивой. Погрешность в энергиях оцененных состояний принимается равной 10%.

Колебательные постоянные в основномX2P3/2 состоянии определены Хирао и др. [2000HIR/DUF] по кантам полос, наблюдавшихся в спектре флуоресценции с υ” £ 2. Вращательная постоянная Bе вычислена из B0 = 0.1815038 см‑1, найденной в работе  [2002O'B/HOM] и a1, оцененной по соотношению Пекериса (1.69) с принятыми постоянными we, wexe и B0. Постоянная De принята равной D0.

Термодинамические функции NiCl(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10) и (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом десяти возбужденных состояний (Ω-компоненты дублетных состояний с Λ≠0 рассматривались как отдельные состояния случая с Гунда) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X)Колебательно - вращательная статистическая сумма состояния X2P3/2 и ее производные вычислялись по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X2P3/2 вычислялись по уравнениям (1.65), (1.62). Коэффициенты Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по уравнениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов атомов никеля и хлора из молекулярных постоянных для 58Ni35Cl, приведенных к таблице Ni.7. Значения Ykl, а также vmax и Jlim приведены в табл.Ni.8.

Погрешности рассчитанных термодинамических функций невелики при низких температурах, при температурах выше 2000 K обусловлены главным образом неточностью  в энергиях  рассчитанных электронных состояний. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.06, 0.12, 0.32 и 0.7 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Ранее термодинамические функции NiCl(г) были рассчитаны в таблицах Джанаф [85CHA/DAV] до 6000 K с использованием уровней Ni+ как электронных состояний NiCl, при этом принималось для основного состояния pX = 6. Именно поэтому наблюдаются существенные расхождения между данными таблиц NiCl и [85CHA/DAV] при низких температурах. Расхождения значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K составляют –5.9, -2.8, -1.8 и –2,1 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Константа равновесия NiCl(г) = Ni(г) + Cl(г) получена по значению

D°0(NiCl) = 370 ± 10 кДж×моль‑1 = 30930 ± 800 см‑1.

Значение основано на масс-спектрометрических измерениях Хилденбранда [95HIL] (равновесие Ni(г) + NiCl2(г) = 2NiCl(г), T=1399.6-1540.2, 7 измерений,) и Рыжова [89РЫЖ] (согласование результатов масс-спектрометрических измерений 11 равновесий с участием хлоридов Na, Fe, Ni, Cu и Co ; полный интервал температур составил 1322-1608К; выполнено от 7 до 36 измерений констант равновесия для каждой из реакций). Данные Хилденбранда приводят к значениям DrH°(0) = 6 ± 18 и 13.4 ± 8 кДж×моль‑1 при использовании II и III законов термодинамики. Последняя величина соответствует значению D°0(NiCl) = 365 ± 9 кДж×моль‑1. Рыжов приводит в качестве результата согласования значение D°0(NiCl) = 373.9 ± 8.4 кДж×моль‑1 [89РЫЖ].

В [95HIL] приведено значение D°0(NiCl) = 373.2 ± 6.7 кДж×моль‑1, полученное на основании выполненных в работе масс-спектрометрических измерений констант равновесия NiCl(г) + Ag(г) = Ni(г) + AgCl(г) (1399.6-1540.2K, 7 измерений) с использованием значения DatH°(AgCl, г, 298) = 314.2 ± 1.7 кДж×моль‑1, базирующгося, в свою очередь, на величине DsH°(AgCl, к, 298) = 217.8 ± 0.8 кДж×моль‑1 - результате неопубликованных измерений автора [95HIL]).

В данном издании принято среднее из представленных трех значений; погрешность оценена.

В измерениях скорости переноса кобальта в парах NiCl2 , выполненных Рао и Дадапе (равновесие Ni(к) + NiCl2(г) = 2NiCl(г), 1243-1398K, 10 измерений [71RAO/DAD]) получены существенно более высокие значения D°0(NiCl) = 391 ± 16 (II закон) и 425 ± 5 (III закон) кДж×моль‑1 . Причины расхождения не ясны; данные [71RAO/DAD] при выборе величины не использованы.

Принятой энергии диссоциации соответствуют значения:

DfH°(NiCl, г, 0) = 171.582 ± 10.2 кДж×моль‑1.

DfH°(NiCl, г, 298.15) = 172.649 ± 10.2 кДж×моль‑1.

Авторы:

Шенявская Е.А., Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
4-E

Хлорид никеля NiCl(г)

 Таблица 2035
NICL=NI+CL      DrH°  =  370.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
34.294
37.379
38.197
38.206
38.748
39.344
39.881
40.278
40.529
40.661
40.711
40.716
40.706
40.705
40.733
40.802
40.922
41.096
41.327
41.613
41.951
42.337
42.763
43.225
43.716
44.229
44.757
45.295
45.837
46.378
46.914
47.440
47.953
48.451
48.931
49.390
49.827
50.242
50.632
50.997
51.336
51.649
51.935
52.195
52.429
52.635
52.816
52.970
53.098
53.201
53.278
53.331
53.361
53.367
53.350
53.312
53.253
53.173
53.074
52.956
52.821
178.142
200.568
214.285
214.502
224.710
232.792
239.499
245.244
250.274
254.750
258.783
262.454
265.822
268.933
271.824
274.523
277.055
279.439
281.694
283.831
285.865
287.805
289.660
291.438
293.146
294.791
296.377
297.910
299.393
300.830
302.224
303.580
304.898
306.182
307.433
308.654
309.847
311.012
312.152
313.267
314.360
315.430
316.479
317.509
318.519
319.511
320.485
321.442
322.383
323.307
324.217
325.112
325.992
326.859
327.712
328.552
329.380
330.195
330.998
331.789
332.569
209.285
234.207
249.314
249.550
260.614
269.324
276.547
282.726
288.122
292.905
297.192
301.072
304.615
307.873
310.890
313.703
316.339
318.825
321.181
323.422
325.565
327.621
329.600
331.511
333.361
335.156
336.901
338.600
340.257
341.875
343.457
345.004
346.518
348.001
349.455
350.880
352.277
353.648
354.993
356.313
357.609
358.880
360.128
361.354
362.556
363.737
364.896
366.033
367.150
368.246
369.322
370.377
371.413
372.430
373.427
374.406
375.366
376.308
377.232
378.138
379.027
3.114
6.728
10.444
10.514
14.362
18.266
22.228
26.238
30.279
34.339
38.409
42.480
46.551
50.622
54.693
58.770
62.855
66.956
71.077
75.223
79.401
83.615
87.870
92.169
96.516
100.913
105.362
109.865
114.421
119.032
123.697
128.415
133.184
138.005
142.874
147.790
152.751
157.755
162.799
167.880
172.997
178.147
183.326
188.533
193.764
199.018
204.290
209.580
214.884
220.199
225.523
230.854
236.188
241.525
246.861
252.194
257.523
262.844
268.157
273.458
278.747
-189.2023
-92.1814
-60.1751
-59.7725
-43.5369
-33.7756
-27.2546
-22.5871
-19.0797
-16.3465
-14.1562
-12.3610
-10.8626
-9.5928
-8.5029
-7.5569
-6.7282
-5.9960
-5.3446
-4.7611
-4.2356
-3.7598
-3.3270
-2.9316
-2.5692
-2.2357
-1.9279
-1.6429
-1.3785
-1.1324
-.9028
-.6883
-.4874
-.2989
-.1217
   .0451
   .2024
   .3509
   .4914
   .6244
   .7505
   .8702
   .9839
1.0921
1.1952
1.2935
1.3872
1.4768
1.5624
1.6443
1.7227
1.7979
1.8700
1.9393
2.0058
2.0697
2.1312
2.1905
2.2475
2.3026
2.3557
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 94.153
DH° (0)  =  171.582 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  172.649 кДж × моль-1
S°яд  =  23.112 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  322.626647949 + 31.3445091248 lnx + 0.00064781063702 x-2 - 0.0652539134026 x-1 + 117.56451416 x - 330.083557129 x2 + 461.841247559 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  309.65234375 + 12.7394733429 lnx + 0.106249630451 x-2 - 3.90287065506 x-1 + 71.9570617676 x - 20.1451301575 x2 - 1.33460712433 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

18.06.07

Таблица Ni.7. Молекулярные постоянные NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Молекула

 Состояние

                

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

  

re
     

см‑1

      

Å
                   

58Ni1H

X2Δ5/2а

0

2003.0

37

7.8707

25.769

540б

  

1.4704
 

X2Δ3/2

980.43

              
 

A2S

2160

1794

  

9.049

12.9

    

1.371
 

B2P3/2

2610

1837

  

7.844

21.0

    

1.473
 

B2P1/2

3490

              
                   

58Ni19F

X2P3/2а

0

649.8б

2.91б

0.38976

0.3892

0.657д

  

1.73871
 

[0.25]2S+

270

607г

  

0.390014в

  

0.552в

  

1.73814в
 

[0.83]A2D5/2

825

653г

  

0.390172

0.3306

0.5385в

  

1.73779
 

[1.5]B2S

1572

648г

  

0.38771

  

0.49в

  

1.74330
 

[2.2]A2D3/2

2219

653г

  

0.390086

  

0.50в

  

1.73798
 

[6.3]W=3/2

6322.7в

621г

  

0.38082

  

0.6092в

  

1.77383
 

[9.9]W=1/2

9906

634г

  

0.377657

  

0.523в

  

1.76635
 

[11.1]2P3/2

11108

619г

  

0.367113в

  

0.5063в

  

1.79154в
 

[12.0]2F7/2

12020

621г

  

0.367292

  

0.5137в

  

1.79110
 

[12.5]W=5/2

12568в

    

0.36126в

  

0.5199в

  

1.806в
 

[18.1]2D5/2

18101.4

661.62

2.58

0.380632

0.2964

0.4988в

  

1.75922
 

[19.7]W=3/2

19719в

    

0.379601в

  

0.5182в

  

1.76182в
 

[19.9]W=5/2

19977.8

663.35

  

0.380966

0.2925

0.4902в

  

1.75866
 

[20.1]2P1/2

20106.3в

    

0.384863в

  

0.5070в

  

1.74974в
 

[20.3]2P1/2

20290.9

631.14

1.32

0.3844в

  

0.65в

  

1.751в
 

[20.4]W=3/2

20405.7в

    

0.37864в

  

0.3843в

  

1.76406в
 

[22.9]2P3/2

22944.7

665.06

  

0.379184в

  

0.515в

  

1.76279в
 

[23.5]2P1/2

23494.2

658.5

3.75

0.379425в

  

0.5116в

  

1.76223в

58Ni35Cl

X2P3/2a

0

425.63

1.75

0.18199б

0.1в

0.1268г

  

2.06101
 

A2D5/2

157.7

435.52д

1.9д

0.18431

0.112

0.112

  

2.0477
 

X2P1/2

385.7е

    

0.180778е

  

0.1652е

  

2.0679е
 

A2D3/2

1645.8e

    

0.182295e

  

0.1526e

  

2.05928e
 

B2S+

1768.6e

    

0.179944e

  

0.1214e

  

2.07269e
 

[9.1]3/2

9101.3e

    

0.171773e

  

0.1488e

  

2,12142e
 

[12.3]2S+

12273.18

397.56

1.445

0.170454e

  

0.1276e

  

2.12961 e
 

[13.0]2P3/2

12978.0

394.22

1.38

0.167697e

  

0.1276e

  

2.14704e
 

[21.6]3/2

21618

406.1д

2.6д

0.174367

  

0.1311

  

2.10558e
 

[21.9]2D5/2

21919.9

406.09

1.65

0.17543

0.094

0.118e

  

2.0988
 

[22.3]2D3/2

22364e

    

0.1755e

  

0.1208e

  

2.0988 e
 

[24.5] 2P3/2

24499.2

405.1

  

0.174781

  

0.1181

  

2.10308
 

[24.9]2P1/2

24986

401

  

0.174628

  

0.1181

  

2.10400

58Ni79Br

X2P3/2а

0

323.8б

0.94в

0.10480г

0.04д

0.04365е

  

2.19424
 

A2D5/2a

37

    

0.107705

  

0.138е

  

2.16445
 

A2S

580ж

              
 

X2D3/2

1450ж

              
 

B2P

2200ж

              
 

[12.6]2S+

12412.32

295.352

0.8886

0.098609

0.043

0.00978е

  

2.26208
 

[13.0]2P3/2

13047.81

292.971

0.91355

0.096939

0.0418

0.0081е

  

2,28148

58Ni127I

X2D5/2а

0

278.28б

0.812б

0.07700в

0.029г

0.0236д

  

2.3460
 

A2P3/2

163.847е

    

0.07685е

  

0.09е

  

2.3484
 

A2P1/2

810ж

              
 

X2D3/2

1330ж

              
 

B2S

2200ж

              
 

[13.3]2S

13206.9

237.237

0.735

0.06998

0.0285

    

2.4508
 

[13.9]2P3/2

13761.28

235.09

0.794

0.06884

0.0288

    

2.4834
 

[14.0]2F7/2

13958.87е

233.91з

  

0.06958е

      

2.4680е
 

[14.6]2D5/2

14468.67

230.56

0.879

0.067497

0.0261

    

2.5081

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

NiHa Оцененные электронные состояния

Ti

7400

11600

16500

25000

30000

33000

38000

pi

8

12

22

9

14

5

5

 бD0, β·105 = 2.73

NiFa Оцененные электронные состояния

Ti

6000

10000

13500

20000

25000

30000

35000

pi

20

12

10

18

14

10

4

б рассчитано, исходя из DG1/2 = 644 см‑1 по соотношению 1.67;  в постоянные для уровня v = 0 ;  гDG1/2;  д β = 0.094. 10-6 см‑1

NiCla Оцененные электронные состояния

Ti

9000

11000

14000

23000

28000

34000

pi

20

8

14

18

16

6

б вычислено из B0 = 0.181503836 см‑1 [2002O'B/HOM] и принятого значения a, в вычислено по соотношению Пекериса;

гD0, Ho·1013 = -1.23 [2002O'B/HOM]; дпостоянные вычислены по кантам полос[2000HIR/DUF]; епостоянные для уровня v = 0

NiBra Оцененные электронные состояния

Ti

10000

14000

24000

29000

34000

pi

28

14

18

12

6

б вычислено из B0 и D0 [2002LEU/WAN] по соотношению Кратцера; в вычислено из условия схождения уровней к пределу диссоциации;

г вычислено из B0 = 0.104599 и принятого значения a; д вычислено по соотношению Пекериса; е  D0; ж  оценка (см. текст)

NiI  a Оцененные электронные состояния

Ti

11000

15000

25000

30000

35000

pi

28

14

18

5

9

б вычислено из DG1/2 = 276.6744 и условий схождения к пределу диссоциации; в вычислено из B0 = 0.07686 и принятого значения a;

 г вычислено по соотношению Пекериса; д вычислено по соотношению Кратцера; е постоянная для уровня v = 0; ж оценка (см. текст); зDG1/2;

Таблица Ni.8. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций NiH, NiF, NiCl, NiBr, и NiI.

 Коэффициенты

NiH

NiF

NiCl

NiBr

NiI

X2D5/2a

X3P3/2a

X3P3/2a

X2P5/2a

X2D5/2a
           

T e10-4

0

0

0

0

0

Y10×10-2

20.01404

6.487540

4.231651

3.217318

2.770328

Y20×

-36.17061

-2.900639

-1.846477

-0.9280300

-0.8047379

Y30×103

-67.32808

  

2.590198

    

Y40×102

-3.139692

  

0.02886573

    

Y01

7.868373

0.3885063

0.1795480

0.1034655

0.07631135

Y11×102

-25.75858

-0.3873236

-0.09799404

-0.03923839

-0.02861182

Y12×106

27.27983

0.09284908

0.2794727

    

Y21×106

  

3.878633

0.2794727

    

Y02×106

-539.6808

-0.6527801

-0.1234200

-0.04254538

-0.02317974

Y03×1011

2723.223

0.04789577

-0.01492354

-0.001690409

-0.001008831

(a0 = De)×10-4

2.064180

        

a2×104

7.924108

        

a3×107

-1.898962

        

a4×1011

1.905922

        

vmax

17

111

192

172

171

Jlim

70

439

549

687

743

Примечание. аэнергии возбужденных состояний приведены в таблице Ni.8

Список литературы

[62RAO/RED] Rao S.V.K., Reddy S.P., Rao P.T. - Z. Phys., 1962, 166, S. 261-264
[69RAO/RAO] Rao N.V.K., Rao P.T. - Curr. Sci. (India), 1969, 38, No.24, p. 589-590
[71RAO/DAD] Rao B.S., Dadape V.V. - High Temp. Sci., 1971, 3, p.1-9
[79HUB/HER] Huber K.P., Herzberg G. - 'Molecular Spectra and Molecular Structure. IV.Constants of diatomic molecules.', N.Y., ets.: Van Nostrand Reinhold Co., 1979, p.1
[80DAR/SHA] Darji A.B., Shah N.R. - Indian J. pure appl. Phys., 1980, 18, p.802-805
[81GOP/JOS2] Gopal R., Joshi M.M. - Indian J. Phys., B, 1981, 55, p.368-376
[81GOP] Gopal R. - Curr. Sci. (India), 1981, 59, No.19, p.854-855
[82GOP/JOS] Gopal R., Joshi M.M. - Indian J. pure appl. Phys., 1982, 20, p.280-283
[83GOP/JOS] Gopal R., Joshi M.M. - Indian J. pure appl. Phys., 1983, 21, p.595-598
[83SHA/DAR] Shah P.M., Darji A.B., Shah N.R. - Indian J. pure appl. Phys., 1983, 21, p.617-618
[85CHA/DAV] Chase M.W., Davies C.A., Downey J.R., Frurip D.J., McDonald R. A., Syverud A.N. - 'JANAF thermochemical tables. Third edition. J. Phys. and Chem. Ref. Data.', 1985, 14, No.Suppl. 1, p.1-1856
[88RED/NAR] Reddy C.V., Narayana A.L., Rao P.T. - Acta Phys. Hung., 1988, 63 3-4, No.3-4, p.295-302
[89РЫЖ] Рыжов М.Ю. - 'Автореф. дисс. ... канд.физ.-мат.наук.', Москва: МГУ, 1989
[90DAR/SUR] Darji A.B., Sureshkumar M.B. - Indian J. pure appl. Phys., 1990, 28, p.338-341
[91DAR/SUR2] Darji A.B., Sureshkumar M.B., Shah P.M., Shah N.R. - Optica pura y aplicada, 1991, 24, p.161-166.
[91DAR/SUR] Darji A.B., Sureshkumar M.B., Shah P.M., Shah N.R. - Optica pura y aplicada, 1991, 24, S.17-21
[92DAR/SUR] Darji A.B., Sureshkumar M.B., Patel T.M., Shah P.M. - Optica pura y aplicada, 1992, 25, p.135-138.
[92SUR/PAT] Sureshkumar M.B., Patel T.M., Darji A.B., Shah P.M. - Ind. J. Pure and Appl. Phys., 1992, 30, No.9, p.463-464
[95HIL] Hildenbrand D.L. - J. Chem. Phys., 1995, 103, No.7, p.2634
[2000HIR/DUF] Hirao T., Dufour B., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2000, 202, p.53-58.
[2000POC/KRO] Poclet A., Krouti Y., Hirao T., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2000, 204, p.125-132.
[2001KRO/POC] Krouti Y., Poclet A., Hirao T., Pinchemel B., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 2001, 210, p. 41-50.
[2001YAM/OKA] Yamazaki E., Okabayashi T., Tanimoto M. - Astrophys. J., 2001, 551, L181-L201
[2002LEU/WAN] Leung J. W.-H., Wang X., Cheung A.S.-C - J. Chem. Phys., 2002, 117, No.8, p.3694-3700
[2002O'B/HOM] O'Brien L.C., Homann K.M., Kellerman T.L., O'Brien J.J. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.93-98.
[2002O'B/MIL] O'Brien J.J., Miller J.S., O'Brien L.C. - J. Mol. Spectrosc., 2002, 211, p.248-253.
[2003RIC/O'B] Rice C.A., O'Brien L.C. - J. Mol. Spectrosc., 2003, 221, p.131
[2004TUM/O'B] Tumturk S., O'Brien L.C., O'Brien J.J. - J. Mol. Spectrosc., 2004, 225, p.225
[2006RIC/KEL] Rice C.A., Kellerman T.L., Owen B., O'Brien L.C., Cao H., O'Brien J.J. - J. Mol. Spectrosc., 2006, 235, p.271-274
[2006ZOU/LIU] Zou W, Liu W - J. Chem. Phys., 2006, 124, No.15, p.154312/1-154312/16.