Марганец

Mn(к,ж). Термодинамические свойства кристаллического и жидкого марганца в стандартном состоянии при температурах 100 – 5000 К приведены в табл.Mn_c.

За стандартное состояние Mn(к) в интервале 100 – 980 К принят α-Mn (кубическая модификация с пространственной группой I43m), в интервале 980 – 1360 К - β-Mn (кубическая модификация с пространственной группой P4132), в интервале 1360 – 1411К – γ-Mn (кубическая модификация, структурный тип Cu), в интервале 1411 – 1519 К – δ-Mn (кубическая модификация, структурный тип α-Fe). Три модификации марганца (a, g и d) обладают магнитными свойствами, для α-Mn экспериментально определена точка Нееля 95 ± 1К (магнитный переход типа антиферромагнетик – парамагнетик). Для γ-Mn и d-Mn точки Нееля не были экспериментально определены, однако в работе Гиллермета и Хуанга [90GUI/HUA] они были оценены равными 540 ± 40 и 580 ± 60 К соответственно. Полиморфизм марганца и его магнитные превращения были исследованы в многочисленных работах, ссылки на которые смотри в справочниках [73HUL/DES] и [74МЕД/БЕР] (ч.II, c.8).

При Т < 298.15 К термодинамические функции α-Mn вычислены по результатам измерений теплоемкости, проведенных Францозини и др. [64FRA/LOS] (10.7 – 273 K, 110 точек, образец содержал 99.95% Mn) с учетом данных Шомейта [45SHO] (54 – 296 K, 27 точек, чистота образца Mn 99.9%) и результатов измерений теплоемкости a-Mn при самых низких температурах в работах [65SCU/STE] (0.3 – 1.0 К), [65GUT/FRI] (1.75 – 4.2 К), [55BOO/HOA] (12 – 20 K). Данные работ [64FRA/LOS] и [45SHO] удовлетворительно согласуются между собой, за исключением интервала 80 – 110 К, где расхождения достигают 10% вблизи точки Нееля. В этом интервале предпочтение отдано первой более тщательной работе. Менее точные измерения теплоемкости α-Mn в других работах [39KEL] (54 – 290 K) и [49ARM/GRA] (15 – 22 K) не учитывались. Принимаемые нами значения термодинамических функций α-Mn при 298.15 К S° = 32.22 ± 0.10 Дж·K–1·моль–1 и H°(298.15 K) - H°(0) = 4.998 ± 0.010 кДж·моль-1 совпадают с рекомендованными в работе Десая [87DES].

При T > 298.15 К измерения энтальпии и теплоемкости твердого марганца были проведены более чем 10 работах, однако наиболее тщательные и полные измерения инкрементов энтальпии марганца в интервале температур от 298.15 К почти до точки его плавления проведены Нейлором [45NAY] (58 измерений). В этой работе исследовались два образца марганца чистотой 99.9%, которые после обработки их водородом для дегазации прокаливались в вакууме (10-5 мм рт. ст.) при 850ºС (образец А) и при 900ºС (образец Б) соответственно. По мнению автора этой работы [45NAY] образцы содержали весьма малые количества примесей , однако образец А был более чистым, поскольку в образце Б была найдена примесь 0,03%Si, в то время как в образце А эта примесь отсутствовала. Однако результаты измерений энтальпии этих двух образцов практически совпали. Данные Нейлора [45NAY] были приняты в справочнике Халтгрина [73HUL/DES] и позднее были несколько скорректированы в публикациях Десая [87DES] и Гиллермета и др. [90GUI/HUA], в последней работе - с учетом магнитных вкладов в теплоемкость α-Mn, γ-Mn и δ-Mn. В таблице Mn.1. приводятся принятые нами трехчленное уравнение для теплоемкости α-Mn и линейные уравнения для теплоемкостей других модификаций марганца в согласии с рекомендациями [90GUI/HUA]. Теплоемкость Mn, измеренная в работе Армстронга и др. [50ARM/GRA] (300 – 1050 K), лежит ниже принятых данных на ~2%. Эти данные не учитывались, поскольку определенное в этой же работе [50ARM/GRA] значение ΔtrH(990 K)= 1.9 кДж·моль-1 оказалось на 19% ниже принятого значения.

Для температур и энтальпий полиморфных превращений марганца в согласии с рекомендациями Десая [87DES] и Гиллермета и др. [90GUI/HUA] приняты следущие значения: для α-β перехода 980 ± 20 К и 2.254 кДж·моль-1 , для β-γ перехода – 1360 ± 10 К и 2.166 кДж·моль-1 , для γ-δ перехода – 1411 ± 15 К и 1.908 кДж·моль-1 . Температура плавления δ-Mn 1519 ± 5 К принята по результатам измерений Нейлора [45NAY] и Брауна и др.[68BRA/KOH], скорректированным на температурную шкалу МТШ-90. Энтальпия плавления марганца измерена в 2 работах: Брауна и др. [68BRA/KOH] (14.1 ± 0.2 кДж·моль-1) и Сато и Клеппы [79SAT/KLE] (11.0 ± 0.8 кДж·моль-1).В работе [68BRA/KOH] измерения проводились на высокотемпературном адиабатическом калориметре с использованием атмосферы инертного газа. Вызывает возражение оценка погрешности, поскольку результат измерения энтальпии плавления d-железа (14.4 кДж·моль-1), выполненного в этой же работе, привел к завышенному на 0.6 кДж·моль-1 значению, по сравнению с более надежными измерениями энтальпии плавления железа дроп-методом ( 13.77, 13.80 и 13.84 кДж·моль-1 по [62FER/OLE, 66MOR/FOE и 71TRE/MAR] соответственно).

В работе [79SAT/KLE] использовался непрямой метод, основанный на определении энтальпии плавления g-Mn по измерениям энтальпий растворения g-Mn в жидком расплаве Mn + Ni. Энтальпия растворения `DHsol(g-Mn, 1386 K) измерялась с использованием калориметра типа Кальве при 1386 К в расплавах Mn – Ni различного состава, причем состав расплава варьировался в широких пределах от 49.5 до 24 вес.%%. Экстраполяция криволинейной зависимости энтальпии растворения `DHsol(g-Mn, 1386 K) от указанного содержания Ni в расплаве к его нулевому содержанию привела авторов [79SAT/KLE] к значению энтальпии плавления g-Mn при 1386 К равному 12.76 ± 0.6 кДж·моль-1. После пересчета полученного значения к температуре плавления d-Mn (1519 К) Сато и Клеппа рекомендовали величину энтальпии плавления d-марганца DfusH (d-Mn, 1519 K) = 11.0 ± 0.8 кДж·моль-1.

В работе [90GUI/HUA] был предложен другой метод обработки экспериментальных данных [79SAT/KLE], - аппроксимация линейным уравнением зависимости `DHsol(g-Mn, 1386 K) от квадрата концентрации Ni в жидком расплаве. Полученные при экстраполяции по этому уравнению значения энтальпий плавления g- и d-марганца (14.0 и 12.86 кДж·моль-1 соответственно) оказались почти на 2 кДж·моль-1 выше рекомендованных авторами экспериментальной работы [79SAT/KLE]. Гиллермет и Хуанг [90GUI/HUA] рекомендовали для теплоты плавления d-марганца значение 12.9 ±1.5 кДж·моль-1, причем в этой рекомендации учитывалось среднее значение энтропии плавления для металлов, имеющих кристаллическую структуру ОЦК (структурный тип a- или d-Fe), DSm = 8.5 ± 1 Дж·K–1·моль–1. Автору настоящего обзора представляется необоснованным игнорирование в последней работе [90GUI/HUA] результатов прямых измерений энтальпии плавления Mn в работе [68BRA/KOH]. Поэтому до экспериментального уточнения энтальпии плавления Mn в данной работе принимается значение ΔmH(1419 K) = 13.5 ± 1.0 кДж·моль-1 , среднее между величинами 14.1 кДж·моль-1 [68BRA/KOH] и 12.9 кДж·моль-1 [79SAT/KLE, 90GUI/HUA].

Для теплоемкости жидкого марганца в литературе имеется единственное экспериментальное значение 48.0 ± 1.5 [68BRA/KOH]., определенное в работе Брауна и др. [68BRA/KOH] в узком интервале температур 1560 – 1600 К. Мы принимаем это значение, учитывая, что при более высоких температурах погрешность может существенно возрасти.

Погрешности вычисленных значений Ф°(Т) при 298.15, 1000, 1500, 2000, 3000, 4000 и 5000 К оцениваются в 0.2, 0.3, 0.5, 0.8, 3.0, 5.0 и 7.0 Дж·K–1·моль–1 соответственно. Расхождения между термодинамическими функциями Mn(к), приведенными в справочниках [73HUL/DES , 95BAR] до 1500 К и в табл.Mn_1,не превышают 0.3 Дж·K–1·моль–1 в значениях Фº(Т). Для Mn(ж) соответствующие расхождения составляют 2 Дж·K–1·моль–1 при 2400 К, что обусловлено учетом в настоящей работе данных по энтальпии плавления и теплоемкости жидкого марганца [68BRA/KOH].

Давление пара в реакции Mn(к, ж) = Mn(г) вычислено с использованием значения DrH°(0) = 283.301 ± 2.0 кДж×моль-1, соответствующего принятой энтальпии сублимации:

DsH°(Mn, к, 298.15K) = 284.5 ± 2.0 кДж×моль-1.

Значение основано на представленных в таблице Mn.2 результатах обработки данных по давлению пара над Mn(к). В таблицу не включены и при выборе значения не использованы результаты работ, для которых погрешность воспроизводимости для энтальпии сублимации (с учетом ее температурного хода) превышает величину 2.5 кДж×моль-1. Это - результаты, представленные в работах: [58ЛЮБ/ГРА, 64SMI/PAX, 66БОГ/ГОЛ, 77TAN, 85PAN/GAN].

Приведенные в таблице погрешности характеризуют воспроизводимость измерений; для III закона в погрешность включен температурный ход энтальпии. В случае масс-спектрометрических измерений погрешность включает также неточность использованных сечений ионизации (RTln(1.5)).

Неточность термодинамических функций приводит к добавочной погрешности в 0.4 ‑ 1.0 кДж×моль-1 для температур 1100 - 1500 K.

При выборе значения не были использованы результаты работ [34BAU/BRU, 76GEE/ROS], выполненных при повышенных температурах и, следовательно, имеющих бóльшие погрешности, связанные с неточностью термодинамических функций, результаты масс-спектрометрических и атомно-адсорбционных измерений работ [69EHL, 74НЕМ, 74НЕМ/НИК, 90ЗАЙ/ЗЕМ] из-за возможных неточностей, связанных с неопределенностями в сечениях ионизации или в силах осцилляторов, и результаты Лэнгмюровских измерений, представленные в [66ГОЛ], определенно приводящие к бóлее или менее завышенной энтальпии сублимации из-за отличия коэффициента сублимации от единицы (это значение является максимальным из всех представленных в таблице Mn.2 величин).

Авторы:

Бергман Г.А. bergman@yandex.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
4-D

Марганец Mn(к,ж)

 Таблица 1432
MN[]C,L=MN      DrH°  =  283.301 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
980.000
980.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1360.000
1360.000
1400.000
1411.000
1411.000
1500.000
1519.000
1519.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
14.890
22.960
26.274
26.320
28.465
30.247
31.886
33.459
34.995
36.511
37.714
36.166
36.403
37.588
38.773
39.958
40.669
40.796
41.275
41.407
44.672
45.996
46.279
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
48.000
3.020
7.035
15.457
15.559
20.785
25.353
29.410
33.070
36.415
39.502
41.818
41.818
42.424
45.317
48.014
50.545
51.993
51.993
52.978
53.245
53.245
55.434
55.889
55.889
58.236
60.984
63.583
66.050
68.396
70.633
72.771
74.817
76.780
78.666
80.481
82.230
83.917
85.547
87.124
88.651
90.130
91.565
92.959
94.314
95.631
96.913
98.162
99.379
100.566
101.724
102.855
103.960
105.040
106.097
107.131
108.143
109.134
110.105
111.056
9.130
19.880
32.220
32.383
40.262
46.809
52.470
57.504
62.072
66.282
69.442
71.742
72.475
76.000
79.321
82.471
84.290
85.883
87.072
87.396
88.748
91.521
92.101
100.989
103.482
106.392
109.136
111.731
114.193
116.535
118.768
120.902
122.945
124.904
126.787
128.598
130.344
132.028
133.656
135.230
136.754
138.231
139.664
141.055
142.407
143.722
145.002
146.249
147.464
148.650
149.806
150.936
152.039
153.118
154.173
155.205
156.216
157.206
158.175
   .611
2.569
4.998
5.047
7.791
10.728
13.836
17.104
20.526
24.102
27.071
29.325
30.051
33.751
37.569
41.505
43.924
46.090
47.732
48.187
50.095
54.130
55.007
68.507
72.395
77.195
81.995
86.795
91.595
96.395
101.195
105.995
110.795
115.595
120.395
125.195
129.995
134.795
139.595
144.395
149.195
153.995
158.795
163.595
168.395
173.195
177.995
182.795
187.595
192.395
197.195
201.995
206.795
211.595
216.395
221.195
225.995
230.795
235.595
-141.3407
-66.8082
-42.4574
-42.1500
-29.7790
-22.3764
-17.4577
-13.9582
-11.3455
-9.3236
-8.0099
-8.0099
-7.7176
-6.4199
-5.3453
-4.4420
-3.9665
-3.9665
-3.6756
-3.5986
-3.5986
-3.0243
-2.9110
-2.9110
-2.4840
-2.0176
-1.6078
-1.2452
-.9226
-.6342
-.3750
-.1412
   .0706
   .2631
   .4386
   .5991
   .7464
   .8817
1.0065
1.1217
1.2284
1.3274
1.4194
1.5050
1.5849
1.6595
1.7294
1.7949
1.8564
1.9142
1.9687
2.0201
2.0686
2.1145
2.1580
2.1993
2.2385
2.2758
2.3114
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
980.000
980.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1360.000
1360.000
1400.000
1411.000
1411.000
1500.000
1519.000
1519.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000

M = 54.938
DH° (0)  =  .000 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  .000 кДж × моль-1
S°яд  =  14.897 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  85.9830989603 + 23.451 lnx - 0.0006935 x-2 + 0.311252969227 x-1 + 73.505 x
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   980.00 K)

F°(T)  =  92.6070012683 + 24.553 lnx + 0.042731 x-1 + 59.25 x
(x = T ×10-4;   980.00  <  T <   1360.00 K)

F°(T)  =  93.973079506 + 24.503 lnx - 0.1686816 x-1 + 59.9 x
(x = T ×10-4;   1360.00  <  T <   1411.00 K)

F°(T)  =  90.4408934869 + 23.676 lnx - 0.187571176 x-1 + 74.4 x
(x = T ×10-4;   1411.00  <  T <   1519.00 K)

F°(T)  =  143.446408297 + 48 lnx + 0.4405 x-1
(x = T ×10-4;   1519.00  <  T <   5000.00 K)

8.12.08

Таблица Mn.1. Принятые значения термодинамических величин для марганца и его соединений в кристаллическом и жидком состояниях.

Вещество

Состояние

Ho(298.15 K)-Ho(0)

So(298.15 K)

Ср(298.15K)

Коэффициенты в уравнении для Сpo(T)a

Интервал температуры

Ttr или Tm

DtrH или DmH

кДж×моль‑1

Дж×K‑1×моль‑1

a

b×103

c×10-5

K

кДж×моль‑1

Mn

кIV, куб.

4.998

32.22

26.274

23.451

14.701

1.387

298.15-980

980

2.254

кIII, куб.

-

-

-

24.553

11.850

-

980-1360

1360

2.166

кII, куб.

-

-

-

24.503

11.98

-

1360-1411

1411

1.908

кI, куб.

-

-

-

23.676

14.88

-

1411-1519

1519

13.50

ж

-

-

-

48

-

1519-5000

-

-

MnO

кI, куб.

8.921

59.02

44.161

46.926

7.651

4.486

298.15-2120

2120

40

ж

-

-

-

67

-

-

2120-4000

-

-

MnO2

кI, тетр.

8.784

52.75

54.77

60.491

23.426

11.294

298.15-2000

-

-

Mn2O3

кII, ромб.

17.56

113.70

109.90

47.989

207.650

-

298.15-307.3

307.3

0

кI, куб.

-

-

-

-5687.71

12061.116

-1976.611

307.3-325

-

-

кI, куб.

-

-

--

96.599

41.583

6.986

325-3000

-

-

Mn2O7

к, монокл.

-

-

-

-

-

-

-

279

-

ж

57

300

270

270

-

-

298,15-1000

-

-

Mn3O4

к, тетр.

24.865

166.1

142.70

152.027

40.811

19.107

298.15-1445

1445

19.4

к, куб.

-

-

-

211

-

-

1445-1850

1850

124

ж

-

-

--

230

-

-

1850-4000

-

-

MnOOH

к, монокл.

11

65

63

88.483

14.158

26.405

298.15-1000

-

-

Mn(OH)2

к, гекс.

15,5

99

90

83.628

21.372

-

298.15-1000

-

-

MnF2

к, тетр.

12.97

92.27

66.776

69.31

16,61

6.652

298.15-1203

1203

30

ж

-

-

-

100

-

-

1203-4000

-

-

MnF3

к, монокл.

15

108

92

86.110

24.094

2.039

298.15-1000

-

-

MnF4

к

17.5

130

113

102.38

35.62

-

298.15-1000

-

-

MnCl2

к, гекс.

15.075

118.21

72.93

125.355

-123.664

21.567 а

298.15-923

923

37.48

ж

-

-

-

94.3

-

-

923-3000

-

-

MnBr2

к, гекс.

18

143

79

77.960

14.787

2.994

298.15-971

971

39

ж

-

-

-

100

-

-

971-2000

-

-

MnI2

к, гекс.

19

163

82

83.893

10.591

4.489

298.15-911

911

37

ж

-

-

-

100

-

-

911-2000

-

-

MnS

к, куб.

11.62

82.40

49.85

26.130

81.971

-5.294 а

298.15-1803

1803

25

ж

-

-

-

67

-

-

1803-4000

-

-

MnS2

к, куб.

14.16

99.91

70.08

70.303

16.409

4.547

298.15-1500

-

-

Mn3C

кII, ромб.

16.20

98.6

93.5

95.82

30.471

10.138

298.15-1310

1310

13.14

кI

-

-

-

159

-

-

1310-1500

-

-

Mn5C2

кI, монокл.

27.80

169

165

157.181

58.680

8.602

298.15-1500

Mn7C3

кI, ромб.

39.20

239

235.8

216.011

92.495

6.923

298.15-1613

1613

110

ж

-

-

-

380

-

-

1613-3000

-

-

Mn15C4

к, гекс.

78.60

491

448

410.395

175.798

13.164

298.15-1500

-

-

Mn23C6

к, куб.

119.80

750

683.8

626.755

267.926

20.301

298.15-1523

1523

330

ж

-

-

-

1100

-

-

1523-3000

-

-

Cp°(T)=a+bT-cT -2.+dT2 +eT3 (в Дж×K-1×моль-1)

MnCl2: а d×106 = 97.947

MnS: а d×106 = -83.867; e·109 = 29.417

Таблица Mn.2. К выбору энтальпии сублимации Mn((к) (кДж×моль‑1, T = 0 K). Дата расчета: 30.10.2008

Источник

Метод

DsH°(Mn, к)

II закон

III закон

[34BAU/BRU]

Точек кипения,

298±15

284.8±2.0

1587-1987K, 8 точек

[57MCC/HUD]

Эффузионный,

298±9

280.4±1.2

1075-1235K, 11 точек

[61BUT/MCC]

Эффузионный,

274±4

281.1±.6

1075-1335K,(15-1)точка

[63PET/WIL]

Эффузионный,

428±78

283.0±1.8

1091-1117K, 8 точек

[64WIE]

Эффузионный,

291±7

289.6±.3

1269-1448K, 9 точек

[66ГОЛ]

Эффузионный,

293

288.6±1.5

1211-1430K, уравнение

-”-

Эффузионный,

300

289.8±2.3

1041-1445K, уравнение

-”-

Лангмюра,

298

291.1±2.0

1041-1445K, уравнение

[67SPE/PRA]

Торзионный,

287

284.9±1.4

1248-1360K, уравнение

-”-

Торзионный,

288

284.8±1.3

1360-1410K, уравнение

-”-

Торзионный,

285

284.7±1.3

1410-1517K, уравнение

-”-

Торзионный,

283

284.7±1.2

1517-1550K, уравнение

[69EHL]

Масс-спектрометрия,

274±3

277.6±3.4

800-1200K,(10-1)точка

[69KRE/POO]

Эффузионный,

288±18

284.9±1.2

1042-1323K,(48-4)точки

[70SME/ENT]

Торзионный,

284±2

284.3±.1

1250-1371K,(15-1)точка

[74НЕМ]

Атомная адсорбция,

275

282.4±1.6

1094-1485K, уравнение

[74НЕМ/НИК]

Атомная адсорбция,

275±13

283.5±1.7

1094-1485K, 12 точек

[76GEE/ROS]

Перенос,

282

280.7±1.2

1517-1818K, уравнение

[78SMO/PAT]

Эффузионный,

285±5

283.2±.2

1169-1269K, 6 точек

[80ПОМ]

Эффузионный,

269±3

279.5±1.1

1075-1325K, 12 точек

[90ЗАЙ/ЗЕМ]

Масс-спектрометрия,

282±2

283.6±3.8

1019-1227K,(32-2)точки

-”-

Эффузионный,

283±3

283.4±.2

1022-1213K, 16 точек

Измерений: 22.

Среднее (95%):

292±14

284.1±1.5

В графе "Метод" в скобках приведено число измерений за вычетом точек, исключенных по соображениям статистики (выходящих за пределы интервала 95%-ного уровня доверия).

Список литературы

[34BAU/BRU] Baur E.,Brunner R. -"Dampfdruckmessungen an hochsiedenden Metallen." Helv. Chim. Acta,1934,17,p.958-969
[39KEL] Kelley K.K. -"The specific heats at low temperatures of manganese, manganous selenide and manganeus telluride." J. Amer. Chem. Soc.,1939,61,p.203-207
[45NAY] Naylor B.F. -"The heat content of manganese at high temperatures." J. Chem. Phys.,1945,13,No.8,p.329-332
[45SHO] Shomate C.H. -"Low temperature specific heats of alpha-manganese and gamma-manganese." J. Chem. Phys.,1945, 13,No.8,p.326-328
[49ARM/GRA] Armstrong L.D.,Grayson-Smith H. -"Specific heats of manganese and bismuth at liquid hydrogen temperatures." Can. J. Research,A,1949,27,No.2,p.9-16
[50ARM/GRA] Armstrong L.D., Grayson-Smith H. -"High temperature calorimetry. II. Atomic heats of chromium, manganese and cobalt between 0 and 800 C." Can. J. Research, A, 1950, A28,No.1,p. 51-59
[55BOO/HOA] Booth G.L.,Hoare F.E.,Murphy B.T. -"The low temperature (11-20K) specific heat of alfa-and beta-manganese." Proc. Phys. Soc. (London),B,1955,68,No.11,p.830-832
[57MCC/HUD] McCabe C.L.,Hudson R.G.J. -"Free energy of vaporization of Mn7C3 from vapor-pressure measurements." Trans. AIME,1957, 209,p.17-19
[58ЛЮБ/ГРА] Любимов А.П.,Грановская А.А.,Беренштейн Л.Е. - Ж. физ. химии,1958,32,с.1951
[61BUT/MCC] Butler J.F.,McCabe C.L.,Paxton H.W. -"Thermodynamics activities in the Fe-Mn-C system." Trans. AIME,1961,221,p. 479-484
[62FER/OLE] Ferrier A.,Olette M. -"The Heat capacity of iron between 910 and 1937 C." Compn.Rend., 1962, 254, p.2322-2324
[63PET/WIL] Peters B.F.,Wiles D.R. -"A vapor pressure study of the alloys of manganese with copper." Can. J. Chem.,1963,41,No. 10,p.2591-2599
[64FRA/LOS] Franzosini P.,Losa C.G. -"Low temperature research. XLIII. Atomic heat of alpha-mangenese and gamma-manganese between 10 and 273 K." Z. Naturforsch., 1964,19a,No.12,p.1348-1353
[64SMI/PAX] Smith J.H.,Paxton H.W.,McCabe C.L. -"Manganese vapor pressures in equilibrium with manganese-iron -nickel solid solutions." J. Phys. Chem.,1964,68,No.6,p.1345-1354
[64WIE] Wiedemeier H.Z. -"Der Sattigungsdruck des Mangans." Z. anorg. und allgem. Chem.,1964,326,No.5/6,S.225-229
[65GUT/FRI] Guthrie G.L.,Friedberg S.A.,Goldman F.E. -"Specific heat of alfa-manganese at liquid-helium temperatures." Phys. Rev.,A.,1965,139,No.4,p.1200-1202
[65SCU/STE] Scurlock R.G.,Stevens W.N.R. -"The nuclear specific heat and hyperfine field in alfa-manganese." Proc. Phys. Soc., 1965,86,No.2,p.331-336
[66MOR/FOE] Morris J.P., Foerster E.F., Schultz C.W., Zellars G.R., U.S. Bur. Mines., Rept. of Invest.,No.6723 (1966)
[66БОГ/ГОЛ] Богатырев В.Л.,Голубцов И.В. -"О давлении паров твердого марганца." Ж. физ. химии, 1966, 40, No.4,с.938-940
[66ГОЛ] Голубцов И.В. -"Исследование испарения некоторых тугоплавких металлов в вакууме."'Автореф. дисс. ... канд. хим.наук.' , Mосква: МГУ,Химич.ф-т,1966
[67SPE/PRA] Spenser P.J.,Pratt J.N. -"A study of the vapour pressure of manganese using a new high temperature torsion-effusion apparatures." Brit. J. Appl. Phys.,1967,18,No.10,p. 1473-1478
[68BRA/KOH] Braun M.,Kohlhaas R.,Vollmer O. -"Zur hochtemperatur-kalorimetric von metallen." Z. Angew. Phys., 1968,25,No.6,S.365-372
[69EHL] Ehlert T.C. -"Amass spectrometric study of sublimation of manganese." J. Inorg. and Nuclear Chem.,1969,31,No.9,p. 2705-2710
[69KRE/POO] Krenzer R.W.,Pool M.J. -"Thermodynamic properties of copper-manganese alloys." Trans. AIME, 1969, 245, p.91-98
[70SME/ENT] Smetana F.,Enter P.,Neckel A. -"Dampfdruckmessungen an festen ?-Mn und ZrMn2." Monatsch. Chem.,1970,101,No.4,S. 956-966
[71TRE/MAR] Treverton J.A., Margrave J.L., J. Chem. Thermodyn., 1971, v.3, N4, p.473-481
[73HUL/DES] Hultgren R., Desai P.D., Hawkins D.T., Gleiser M., Kelley H.K., Wagman D.D. -"Selected values of the thermodynamic properties of the elements." 'Selected values of the thermodynamic properties of the elements.', Metals Park, Ohio.: Amer. Soc. for Metals.,1973,p.1-636
[74МЕД/БЕР] Медведев В.А.,Бергман Г.А.,Алексеев Б.И.,Васильев В.П.,Гурвич Л.В.,Юнгман В.С.И Др. -"Термические константы веществ", Справочник в 10 выпусках. Выпуск 7, часть 1 и 2, Москва, 1974, с.1-771
[74НЕМ/НИК] Немец А.М.,Николаев Г.И. -"Распределение концентрации паров металлов в открытой кювете с графитовым нагревателем при испарении в инертной среде." Ж. прикл. спектроскопии., 1974,21,No.3,с.401-405
[74НЕМ] Немец А.М. -"Атомно-абсорбционный метод измеpения давления насыщенных паров металлов в условиях повышенных темпеpатуp."'Автореф. дисс...канд. техн. наук.' , Ленинград: ЛГУ,1974
[76GEE/ROS] Gee R.,Rosenqvist -"The vapour pressures of liquid manganese and activities in liquid manganese-silicon and carbon-saturated manganese-silicon alloys." Scand. J. Metall.,1976,5,No.2,p.57-62
[77TAN] Tanaka A. -"A determination of the activities in MnC,Mn-Si-C,Mn-Si-Fe-C." J. Japan Inst. Metals,1977,41,No.6,p. 601-607
[78SMO/PAT] Smoes S.,Pattie W.R.,Drowart J. -"Thermodynamic study of the vaporization of manganese metal and manganese selenide by Knudsen-cell mass spectrometry." High Temp. Sci.,1978, 10,No.2,p.109-129
[79SAT/KLE] Sato S.,Kleppa O.J. -"The enthalpy of fusion of gamma-manganese at 1386 K." J. Chem. Thermodyn., 1979, 11, No. 6, p.521-525
[80ПОМ] Померанцев А.М. -"Исследование испарения бинарных сплавов на основе меди,серебра и марганца с применением радиоактивных индикаторов."'Автореф. дисс. канд.хим. наук.' , Москва: МГУ,1980
[85PAN/GAN] Panday V.K.,Ganguly A.K. -"Measurement of monoatomic vapor concentrations of some elements by atomic absorption spectrophotometry Cu,Ag,Au,Mn and Al." Appl. Spectrosc., 1985,39,No.5,p.526-531
[87DES] Desai P.D. -"Thermodynamic properties of manganese and molybdenum." J. Phys. Chem. Ref. Data,1987,16,No.1,p.91-108
[90GUI/HUA] Guillermet A.F.,Huang W. -"Thermodynamic analysis of manganese." Int. J. Thermophys.,1990,11,No.5,p.949-969
[90ЗАЙ/ЗЕМ] Зайцев А.И.,Земченко М.А.,Могутнов Б.М. -"Термодинамические свойства растворов железа с марганцем." Изв. АН СССР,1990,No.6,с.38-43
[95BAR] Barin I. -'Thermochemical Data of Pure Substances.', Duisburg: 3-d edition,1995,p.1-2518