MnI2(г). Термодинамические свойства газообразного дииодида марганца в стандартном состоянии в интервале температур 100 – 6000 К приведены в табл. MnI2.
Молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций MnI2, приведены в табл. Mn.6. Исследование электронограмм [2000MAC/KOL] и инфракрасного [93KON/FEA] спектра пара, а также DFT квантовомеханические расчеты [2001JUG/JAN и 2004SHA/CHE] показали, что в основном электронном состоянии X6Sg молекула MnI2 линейна (группа симметрии D¥h). Момент инерции рассчитан на основании межъядерного расстояния rg(Mn-I) = 2.538 ± 0.008 Å, измеренного МакКензи и др. [2000MAC/KOL]. Погрешность момента инерции составляет 1.7·10-39 г·см2.
Принятые значения частот колебаний n2 и n3, приведенные в табл. Mn.6, получены из ИК спектра газообразного MnI2 Конингсом и Фиароном [93KON/FEA]. Близкие величины частот колебаний рассчитаны в работах [2001JUG/JAN] (57, 352 см‑1) и [2004SHA/CHE] (48, 331 см‑1). Величина частоты n1, не наблюдавшейся экспериментально, рассчитана по уравнениям поля валентных сил на основании принятого значения n3 и в предположении, что frr = 0.06 мдин/Å, как это имеет место в линейной молекуле FeI2 и рассчитано для молекулы MnBr2 в работе Харгиттай и др. [91HAR/SUB]. Близкие величины частоты симметричного колебания n1, получены в DFT расчетах [2001JUG/JAN] (154 см‑1) и [2004SHA/CHE] (145 см‑1). Погрешности принятых частот колебаний n1, n2 и n3 составляют 15, 5 и 5 см‑1.
|
|
Электронный спектр MnI2 экспериментально не исследовали. Результаты теоретического расчета [2004SHA/CHE] показали, что энергии возбужденных электронных состояний велики и самое низкое возбужденное электронное состояние MnI2 4Fg лежит в области 20200 см‑1.
Термодинамические функции MnI2(г) вычислены в приближении "жесткий ротатор - гармонический осциллятор" по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.122) - (1.124), (1.126), (1.129) без учета возбужденных электронных состояний. Погрешности рассчитанных термодинамических функций составляют в значениях Φº(T) при 298.15, 1000, 3000 и 6000 К 3, 5, 7 и 8 Дж×К‑1×моль‑1. Погрешности из-за неточности принятых значений молекулярных постоянных лежат в пределах 1.5 – 1.8 Дж×К‑1×моль‑1.
Ранее таблицы термодинамических функций MnI2(г) (H°(298 К – H°(0) и Φ´(Т) при 298.15, 1000 и 1500 К) вычисляли Брюэр и др. [63BRE/SOM]. Расхождения в значениях Φº(Т), приведенных в табл. MnI2 и в расчете [63BRE/SOM], составляют 7.5 - 9 Дж×К‑1×моль‑1. Они объясняются использованием в расчете [63BRE/SOM] значений ряда молекулярных постоянных, отличающихся от приведенных в табл. Mn.6 (особенно n2 и r(Mn-I)), и учетом вклада электронных состояний, энергии которых принимались теми же, что и у свободного иона Mn+2.
Константа равновесия реакции MnI2(г) = Mn(г) + 2I(г) вычислена по значению DrH°(0°K) = 570.129 ± 10.4 кДж×моль‑1, соответствующему принятым энтальпиям образования и сублимации кристаллического дииодида марганца. Этим величинам также соответствуют значения:
DfH°(MnI2, г, 0 K) = ‑72.506 ±10.2 кДж×моль‑1 и
DfH°(MnI2, г, 298.15K) = ‑74.933 ± 10.2 кДж×моль‑1.
Авторы
Осина Е.Л. j_osina@mail.ru
Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
11.12.08
Таблица Mn.6. Значения молекулярных постоянных, а также s и px, принятые для расчета термодинамических функций MnO2, MnO3, MnOH, MnF2, MnF3, MnF4, Mn2F4, MnO3F, MnCl2, MnCl3, MnCl4, Mn2Cl4, MnO3Cl, MnBr2, MnBr3, MnBr4, Mn2Br4, MnO3Br, MnI2, MnI3, MnI4, Mn2I4, MnO3I.
Примечания. аЭнергии возбужденных состояний (в см-1) и их мультиплетность: MnO2(A2B1) 5000(2) MnO2(B4B1) 17000 (4) MnO3(A4A2) 12000(4) MnO3(B4A) 17700(4) MnF3: 16000(10), 17000(5) MnF4: 8000(8), 10000(12), 15000(4), 20000(6) MnO3F: 11000(6), 12625(2), 17000(3), 18128(6), 18196(2), 18464(1), 18500(1), 18912(3) MnCl3: 12000(10), 13000(5) MnCl4: 7000(8), 8000(12), 10000(4), 15000(6), 20000(4) MnO3Cl: 10000(6), 12550(2), 16000(3), 18000(9), 18860(2), 18940(1) MnBr3: 12000(10), 13000(5) MnBr4: 7000(8), 8000(12), 10000(4), 15000(6), 20000(4) MnO3Br: 10000(6), 12550(2), 16000(3), 18000(9), 18860(2), 18940(1) MnI3: 12000(10), 13000(5) MnI4: 7000(8), 8000(12), 10000(4), 15000(6), 20000(4) MnO3I: 10000(6), 12550(2), 16000(3), 18000(9), 18860(2), 18940(1) б Приведено значение I×1039 г×см2 . сMn2F4: n7 = 200, n8 = 50, n9 = 350, n10 = 130, n11 = 600, n12 = 350 (в см‑1) сMn2Cl4: n7 = 120, n8 = 30, n9 = 230, n10 = 90, n11 = 400, n12 = 230 (в см‑1) сMn2Br4: n7 = 90, n8 = 25, n9 = 225, n10 = 70, n11 = 340, n12 = 225 (в см‑1) сMn2I4: n7 = 75, n8 = 20, n9 = 185, n10 = 60, n11 = 285, n12 = 185 (в см‑1)
|
[63BRE/SOM] | Brewer L., Somayajulu G.R., Brackett E. -"Thermodynamic properties of gaseous metal dihalides." Chem. Rev.,1963,63, p.111-121 |
[91HAR/SUB] | Hargittai M.,Subbotina N.Yu.,Kolonits M.,Gershikov A.G. -"Molecular structure of first-row transition metal dihalides from combined electron diffraction and vibrational spectroscopic analysis." J. Chem. Phys., 1991, 94,No.11,p.7278-7286 |
[93KON/FEA] | Konings R.J.M.,Fearon J.E. -"The vibration spectra of the diiodides of the first-row transition metals:the infrared spectra of gaseous CaI2, MnI2 and ZnI2." Chem. Phys. Lett., 1993,206,No.1-4,p.57-61 |
[2000MAC/KOL] | MacKenzie A.,Kolonits M.,Hargittai M. -"Molecular structure of MnI2:A Gas-Phase Electron Diffraction Study." Struct. Chem.,2000,11,No.2-3,p.203-207 |
[2001JUG/JAN] | Jug K.,Janetzko F.,Koster A.M. -"Calculation of heat capacities and entropies of metal halides with quantum chemical methods." J. Chem. Phys., 2001, 114,No.13,p.5472-5481 |
[2004SHA/CHE] | Shao Y.,Chen D.H.,Wang S.G. -"Density functional study of MnX2(X=F,Cl,Br,I)." J. Mol. Struct. Theochem.,2004,671,p. 147-152 |