Бромид марганца

MnBr(г). Термодинамические свойства газообразного бромида марганца в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. MnBr.

В табл. Mn.4 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций MnBr.

Электронный спектр MnBr впервые наблюдался в испускании высокочастотного разряда над солью MnBr2 [39MES]. В спектре обнаружены системы полос в районах 4900-5100Å и 3600-4000Å.

Система 3600-4000Å позже наблюдалась в [43MUL], причем как в разряде, так и в спектре поглощения паров над MnBr2 при температурах 1500-1700С. Анализ системы по кантам [48BAC, 49RAO2, 55HAY/NEV3] показал, что она образована переходом 7Π - 7Σ.

Участок 4800-5100Å был исследован в спектре испускания в работе [55HAY]. Анализ по кантам показал, что полосы на этом участке принадлежат двум системам, одна из которых (коротковолновая), предположительно, 5Π - 5Σ.

В инфракрасной области спектра испускания обнаружены две перекрывающиеся системы полос в области 8850-9700Å [55HAY2]. Анализ по кантам привел к выводу, что они принадлежат переходам типа Π – Σ и Σ – Σ.

Спектр электронного парамагнитного резонанса MnBr в матрице из аргона при 4ºK получен в работе [82BAU/VAN]. Определены параметры сверхтонкого взаимодействия в основном состоянии 7Σ.

Расчеты аb initio молекулы MnBr в литературе не представлены.

В расчет термодинамических функций были включены: а) основное состояние X7Σ+; б) экспериментально наблюдавшиеся возбужденные состояния; в) не наблюдавшиеся состояния с оцененной энергией до 40000 см-1.

Колебательные постоянные основного состояния MnBr получены в [43MUL, 48BAC, 55HAY/NEV3]. В табл. Mn.4 даны значения из [55HAY/NEV3], принятые в справочнике [84ХЬЮ/ГЕР].

Экспериментальные данные о вращательных постоянных в основном состоянии отсутствуют. В рамках настоящей работы проведен аb initio расчет равновесного межъядерного расстояния MnBr методом CCSD(T) (не опубликовано). Полученное значение re представлено в табл. Mn.4, погрешность оценивается в 0.01Å. Значение Be, приведенное в табл. Mn.4, рассчитано по формуле 1.38, параметры a1 и De оценены по соотношениям 1.69 и 1.68.

Системы полос, наблюдавшиеся в спектре испускания, но не наблюдавшиеся в спектре поглощения, исходя из аналогии с MnF, интерпретированы как квинтетные переходы с общим нижним состоянием a5Σ+. Энергия a5Σ+, как и в MnF, принята равной 3500 см‑1, погрешность увеличена до ±1500 см‑1. Энергии верхних состояний получены прибавлением величин νe = 10667.5 см‑1, νe = 10682.1 см‑1 [55HAY2], νe ~ 19680 см‑1 и νe = 20024.6 см‑1 [55HAY]. Для состояния A7Π в табл. Mn.4 приведено значение Te из [55HAY/NEV3, 84ХЬЮ/ГЕР].

Колебательные константы в возбужденных состояниях MnBr приведены по данным работ [55HAY/NEV3, 55HAY, 55HAY2, 84ХЬЮ/ГЕР]. Для состояния a5Σ+ выбраны значения из [55HAY]. В расчете термодинамических функций эти константы не использовались и даны в табл. Mn.4 для справки. Экспериментальные данные о вращательных константах отсутствуют.

Энергии состояний, не наблюдавшихся в электронном спектре, оценены на основе ионной модели Mn+X-, аналогично тому, как это сделано для молекул MnF и MnCl. Сходство электронных спектров трех молекул позволяет предположить, что в MnBr, также как в MnF и MnCl, четыре конфигурации иона Mn+ дают состояния с энергией ниже 40000 см‑1: 3d54s, 3d6, 3d44s2, 3d54p.

Конфигурация 3d54s дает состояния X7Σ+ и a5Σ+, которые соответствуют двум нижним термам иона 7S и 5S [71MOO]. Не наблюдавшиеся состояния соответствуют компонентам расщепления в поле лиганда термов 5G, 5P и т.д., которые в ионе лежат выше 27000 см‑1. Эти состояния распределены по уровням энергии (синтетическим состояниям) в соответствии с расположением термов в ионе [71MOO]. Расщепление в поле лиганда не учитывалось.

Конфигурация 3d6 представлена состояниями b(c5Σ+) и c(5Πi), которые соответствуют двум из трех компонент расщепления терма 5D, нижнего терма данной конфигурации. Энергия третьей, не наблюдавшейся, компоненты 5Δ оценена в 16000±2000 см-1. Остальные не наблюдавшиеся состояния соответствуют компонентам расщепления триплетных термов 3P, 3H и т.д., которые в ионе лежат более чем на 15000 см‑1 выше терма 5D. Эти состояния распределены по синтетическим состояниям (уровням энергии) в соответствии с энергией термов в поле лиганда. Энергия термов в поле лиганда рассчитывалась как энергия терма в ионе относительно терма 5D [71MOO] плюс энергия состояния b5Πi. Расщепление термов в поле лиганда не учитывалось.

К конфигурации 3d44s2 отнесены два состояния около 23500 см-1, которые являются предположительно 5Π и 5Σ компонентами расщепления нижнего терма конфигурации, терма 5D. Энергия не наблюдавшейся компоненты расщепления - 5Δ, оценена в 23000±2000 см-1. Данные о других термах конфигурации в [71MOO] отсутствуют.

Конфигурация 3d54p представлена состоянием A7Π, которое соответствует нижней компоненте расщепления терма 7P. Статистический вес не наблюдавшейся верхней компоненты расщепления - 7Σ+, отнесен к уровню энергии 30000 см-1. Статистический вес следующего терма 5P распределен по уровням энергии 30000 см-1 (5Π) и 35000 см-1 (5Σ+). Другие термы конфигурации дают состояния молекулы выше 40000 см-1.

Термодинамические функции MnBr(г) были вычислены по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом двенадцати возбужденных состояний в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Колебательно-вращательная статистическая сумма состояния X7Σ+ и ее производные вычислялись по уравнениям (1.70) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с помощью уравнения типа (1.82). В расчетах учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X7Σ+ вычислялись по уравнениям (1.65), значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях, были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной смеси изотопов брома из молекулярных постоянных 55Mn79Br, приведенных в табл. Mn.4. Значения коэффициентов Ykl, а также величины vmax и Jlim приведены в табл. Mn.5.

Основные погрешности рассчитанных термодинамических функций MnBr(г) при температурах 1000 - 6000 К обусловлены методом расчета и неопределенностью энергии состояния a5Σ+. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.1, 0.5, 1.5 и 1.8 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Термодинамические функции MnBr(г) ранее не публиковались.

Константа равновесия реакции MnBr(г) = Mn(г) + Br(г) рассчитана на основании принятого значения энергии диссоциации MnBr:

D°0(MnBr) = 290 ± 20 кДж×моль‑1 = 24240 ± 1670 см‑1 .

В работе [61BUL/PHI] приводится величина D°0(MnBr) = 310 ± 8 кДж×моль‑1, основанная на выполненных авторами результатах измерений констант равновесия с участием MnBr, полученных методом фотометрии пламени, однако, многие предположения авторов работы относительно типов продуктов, присутствовавших в изученных системах, а также относительно использованных в расчетах молекулярных постоянных трудно проверяемы. Других экспериментальных определений стабильности этой молекулы не выявлено.

Наши собственные квантово-механические вычисления довольно высокого в теоретическом отношении уровня (CCSD(T), не опубликовано) приводят к значению: D°0(MnBr) = 285 ± 21 кДж×моль‑1 . В этих вычислениях использована процедура оценки достоверности результата, названная нами «идеологией групп сцепления» [2006ГУС/ИОР].

Поскольку примерно та же ситуация имеет место для молекулы MnCl, мы сочли целесообразным рекомендовать для использования величину, примерно на 20 кДж×моль‑1 меньшую по сравнению с приведенной в [61BUL/PHI] с несколько увеличенными пределами погрешности.

Принятому значению соответствуют величины:

DfH°(MnBr, г, 0) = 111.234 ± 20.1 кДж×моль‑1 и

DfH°(MnBr, г, 298.15) = 103.824 ± 20.1 кДж×моль‑1 .

Авторы

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Куликов А.Н. aleksej-kulikov@km.ru

Класс точности
5-F

Бромид марганца MnBr(г)

 Таблица 6002
MNBR=MN+BR      DrH°  =  290.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
31.530
35.113
36.358
36.372
36.917
37.233
37.490
37.763
38.075
38.424
38.793
39.164
39.522
39.856
40.161
40.434
40.676
40.890
41.081
41.252
41.410
41.560
41.706
41.853
42.003
42.161
42.329
42.507
42.698
42.901
43.116
43.344
43.584
43.835
44.096
44.368
44.648
44.937
45.234
45.538
45.848
46.165
46.487
46.815
47.148
47.486
47.828
48.175
48.526
48.879
49.236
49.595
49.956
50.318
50.679
51.040
51.399
51.756
52.109
52.456
52.798
198.122
219.314
232.229
232.434
242.074
249.722
256.070
261.501
266.251
270.475
274.282
277.751
280.938
283.888
286.636
289.210
291.630
293.915
296.079
298.136
300.096
301.968
303.760
305.479
307.130
308.719
310.250
311.729
313.158
314.541
315.881
317.181
318.444
319.671
320.866
322.029
323.162
324.268
325.348
326.403
327.434
328.443
329.431
330.398
331.346
332.276
333.189
334.085
334.964
335.829
336.679
337.515
338.337
339.146
339.944
340.729
341.502
342.265
343.017
343.759
344.491
227.806
250.968
265.258
265.483
276.030
284.304
291.115
296.915
301.977
306.482
310.549
314.264
317.687
320.864
323.829
326.609
329.226
331.699
334.042
336.268
338.388
340.412
342.348
344.205
345.990
347.708
349.365
350.965
352.515
354.017
355.474
356.892
358.272
359.617
360.929
362.211
363.465
364.692
365.895
367.074
368.230
369.366
370.483
371.581
372.660
373.724
374.771
375.804
376.822
377.826
378.817
379.795
380.762
381.717
382.661
383.594
384.517
385.430
386.333
387.227
388.111
2.968
6.331
9.848
9.915
13.582
17.291
21.027
24.789
28.581
32.406
36.266
40.164
44.099
48.068
52.069
56.099
60.155
64.234
68.332
72.449
76.582
80.731
84.894
89.072
93.265
97.473
101.697
105.939
110.199
114.479
118.780
123.103
127.449
131.820
136.216
140.639
145.090
149.569
154.078
158.616
163.186
167.786
172.419
177.084
181.782
186.514
191.280
196.080
200.915
205.785
210.691
215.632
220.610
225.623
230.673
235.759
240.881
246.039
251.232
256.461
261.723
-148.1666
-72.0291
-46.9036
-46.5875
-33.8432
-26.1842
-21.0706
-17.4128
-14.6658
-12.5265
-10.8130
-9.4095
-8.2386
-7.2468
-6.3959
-5.6578
-5.0113
-4.4405
-3.9326
-3.4779
-3.0683
-2.6975
-2.3601
-2.0519
-1.7692
-1.5090
-1.2686
-1.0459
-.8391
-.6463
-.4664
-.2980
-.1400
   .0085
   .1484
   .2803
   .4050
   .5230
   .6349
   .7412
   .8423
   .9385
1.0303
1.1180
1.2018
1.2820
1.3589
1.4326
1.5035
1.5717
1.6373
1.7006
1.7616
1.8205
1.8774
1.9325
1.9859
2.0376
2.0878
2.1365
2.1838
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 134.842
DH° (0)  =  111.234 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  103.824 кДж × моль-1
S°яд  =  32.186 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  364.370605469 + 39.1221542358 lnx - 0.000685687642545 x-2 + 0.205958425999 x-1 - 32.9277801514 x + 152.714630127 x2 - 231.429199219 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  376.991210938 + 49.4734115601 lnx - 0.0365910455585 x-2 + 1.77483010292 x-1 - 32.0006713867 x + 31.2358703613 x2 - 9.85718917847 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

15.12.08

Таблица Mn.4. Молекулярные постоянные Mn2, MnH, MnF, MnCl, MnBr, MnI, MnO и MnS.

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×102

De×106

re

см‑1

Å

55Mn2

X 1Σ+g а

0

51

0.7 б

0.05 в

0.08 г

0.2 д

3.5(3)

3Σ+u

10 е

5Σ+g

30 е

7Σ+u

60 е

9Σ+g

100 е

11Σ+u

150 е

11Πu

8500 ж

205

1.1 б

0.091 в

0.06 г

0.07 д

2.6

55Mn1H

X 7Σ+ а

0

1546.845

27.597 б

5.68568

16.020 б

305.4 б

1.73086

a 5Σ+

1725 в

1720

70

6.44912

19.239

404.06 в, ж

1.625185

b5Πi

11155 в, г

6.3953 в

366.7 в

1.63197 в

c 5Σ+

13564 в

1624 в

6.3082

17.82

320.56 в

1.64320

d5D

13000 и

1582 к

1.664 к

A7Π

17597 д

1623 в

33

6.346098 в

18.7

372.04 в

1.638324 в

B 7Σ+

20000 и

2.5 л

d5Πi

22606 в, е

1638

6.2045

16.45

356.0 в, з

1.65691

e 5Σ+

24056 в

1660

5.5367 в

199.4 в

1.75399 в

55Mn19F

X 7Σ+ а

0

624.2

3.2

0.354318223

0.2641034

0.461635 б

1.83584

a 5Σ+

3500 г

645.92

3.22

0.374641

0.2758

0.5134

1.785356

b5Πi

15600 в, д

630.54

3.564

0.37342

0.2443

1.7883

c 5Σ+

18000 в

597.38

3.15

0.3607915

0.30558

0.53639

1.819300

d5Πi

23300 в, е

640.0

3.6

0.363007 б

1.81374 б

e 5Σ+

23700 в

637.1

1.9

A7Π

28525.9 ж

648.0

1.6

0.37175

0.286

1.7923

B(7Σ+)

41231.5

637.2

4.46

55Mn 35Cl

X 7Σ+ а

0

385.0 д

1.3 д

0.1579142

0.080656

0.1055555 б

2.2351512

a 5Σ+

3500 г

402.24

1.35

0.18814

0.089

0.1635

2.0477

b(5Πi)

13550 в

c 5Σ+

14900 в

395.17

1.56

0.18456

0.161

2.0648

(d5Πi)

23400 в

378

(e 5Σ+)

23600 в

385

A7Π

27005.0 е

407.9 б

B(7Σ+)

40807

320 б

55Mn 79Br

X 7Σ+ а

0

286.7

0.8

0.0896 б

0.0334 д

0.035 д

2.41 г

a 5Σ+

3500 г

295.9

1.6

b( 5Σ+)

14200 в

295.6

0.62

c(5Πi)

14200 в

290.4

0.13

(d 5Σ+)

23200 в

(e5Πi)

23500 в

286.6

1.4

A7Π

26303.7 е

302.3

0.6

55Mn 127I

X 7Σ+ а

0

240

0.66 в

0.065 б

0.023 д

0.019 е

2.6 г

A(7Π)

25000

55Mn 16O

X 6Σ+ а

0

843.6 б

5.6 б

0.503248

0.4061

0.720

1.64439

(6Π)

8600 е

(4Π)

8700 е

(660)

(4Σ+)

11700 е

920

4Π

14000 ж

4Σ

16000 ж

A 6Σ+

17949

762.75

9.60

0.45969 в

0.36 г

2.04 в

1.714 д

4Σ

18000 ж

8Π

18000 з

6Π

20000 з

4Π

20000 ж

4Δ

21000 з

8Σ+

23000 з

6Δ

25000 з

6Σ+

28000 з

4Π

31000 з

6Π

31000 з

6Σ+

33000 з

4Σ+

34000 з

55Mn32S

X 6Σ+ а

0

491.051

1.861

0.19544

0.096

0.115

2.06588

(4Π)

6050 б

6Π

8600 в

4Σ+

11700 в

4Π

14000 в

4Σ

16000 в

4Σ

18000 в

8Π

18000 в

A 6Σ+

18917.37

371.50

1.30

0.17794 г

0.17 г

6Π

20000 в

4Π

20000 в

4Δ

21000 в

B(6Σ+)

22319.8

466.7

2.1

8Σ+

23000 в

6Δ

25000 в

6Σ+

28000 в

4Π

31000 в

6Π

31000 в

6Σ+

33000 в

4Σ+

34000 в

Примечания: все постоянные ниже даны в см-1.

Mn2 a Оцененные электронные состояния:

Ti

10000

15000

20000

pi

158

264

108

б вычислено по формуле 1.67; в вычислено через re по формуле 1.38; г вычислено по формуле 1.69; д вычислено по формуле 1.68;

е вычислено при значении обменного параметра J=10±2 [91KIR/BIE]; ж оценка, см. текст

MnH a Оцененные электронные состояния:

Ti

25000

27000

30000

34000

37000

40000

pi

45

57

100

24

15

56

б по данным [2005GOR/APP] Y30 = -0.309037 см‑1, 104×Y21 = -1.200, 104×Y31 = -3.0252, 106×Y12 = 1.397, 107×Y22 = -2.823, 107×Y32 = -1.225; 109×Y03 = 9.4670; 109×Y13 = -1.551; 1012×Y04 = 1.360; 1013×Y14 = 9.16; в константы для уровня v = 0, T0, DG1/2; г A0 = -62.308; д A0 = 40.51878; е A0 = -22.92; ж β·106 = 2.68; з β·105 = 1.67;

и оценка с использованием результатов [89LAN/BAU]; к расчет [89LAN/BAU]; л из графика потенциальных кривых [89LAN/BAU]

MnF a Оцененные электронные состояния:

Ti

18000

23000

27500

30000

35000

40000

pi

10

10

45

57

126

35

б константы для уровня v = 0; в см. текст; г оценка; д A0 = -63.1183; е A = -78.2661; ж Ae = 36.596;

MnCl a Оцененные электронные состояния:

Ti

16000

23000

27500

30000

35000

40000

pi

10

10

45

105

93

20

б константы для уровня v = 0, DG1/2; в см. текст; г оценка; д рассчитано, исходя из DG1/2 = 382.4 по соотношению 1.67; е A = 44;

MnBr a Оцененные электронные состояния:

Ti

16000

23000

27500

30000

35000

40000

pi

10

10

45

95

108

15

б вычислено по формуле 1.38; в см. текст; г аb initio расчет методом CCSD(T); д вычислено по соотношениям 1.68 и 1.69; е A ~ 58

MnI a Оцененные электронные состояния:

Ti

3500

15000

23000

27500

30000

35000

40000

pi

5

25

25

45

95

108

15

б вычислено по формуле 1.38; в вычислено по формуле 1.67; г оценка по формуле Гуггенхеймера [46GUG] при данном значении we;

д вычислено по соотношению 1.69; е вычислено по соотношению 1.68;

MnO a Оцененные электронные состояния:

Ti

20000

25000

30000

35000

40000

pi

48

26

80

166

138

б вычислено по формуле 1.67 при DG1/2 = 832.408 ± 0.012 [80GOR/MER]; в B1, D1, вращательная структура уровня v = 0 сильно возмущена;

г B1 - B0, B0 = 0.4633; д r0, е фотоэлектронный спектр аниона [2000GUT/RAO], ж расчет [2003DAI/DEN], з расчет [2000GUT/RAO]

MnS a Оцененные электронные состояния:

Ti

20000

25000

30000

35000

40000

pi

42

26

80

166

138

б фотоэлектронный спектр аниона [96ZHA/KAW]; в оценка, основанная на сходстве с MnO; г константы для уровня v = 0;

Таблица Mn.5. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций Mn2, MnH, MnF, MnCl, MnBr, MnI, MnO, MnS.

Коэффи-циенты

Mn2

MnH

MnF

MnCl

MnBr

MnI

MnO

MnS

X 1Σ+g а

11Πu

X 7Σ+ а, б

X 7Σ+ а

X 7Σ+ а

X 7Σ+ а

X 7Σ+ а

X 6Σ+ а

X 6Σ+ а

T e10-4

0

0.85

0

0

0

0

0

0

0

Y10×10-2

0.510000

2.050001

15.56329

6.247554

3.833904

2.857866

2.400001

8.435085

4.919365

Y20

-0.700001

-1.100001

-37.23409

-3.375240

-1.289153

-0.7418316

-0.6600006

-5.598786

-2.288995

Y30×103

3547.060

6.007442

-0.5752594

-3.139689

Y01×102

5.000004

9.100010

568.5265

35.43184

15.65965

8.914640

6.500006

50.31389

19.51013

Y11×104

-8.000011

-6.000009

-1601.864

-26.41036

-7.964861

-3.314670

-2.300003

-40.59680

-9.575054

Y12×106

1.396746

Y21×106

-119.9826

3.208893

Y02×107

-2.000004

-0.700001

-3053.396

-4.616355

-1.038008

-0.3464653

-0.1900004

-7.196879

-1.146018

Y03×1012

-1.484884

-0.118289

9464.933

-0.5913955

-0.05949802

-0.01222040

-0.007415519

-1.509901

-0.1284487

(a0 = De)×10-4

1.246929

a2×103

1.167603

a3×107

-3.560246

a4×1011

3.954078

vmax

35

92

14

166

148

161

181

74

90

Jlim

183

432

66

437

570

698

769

333

489

Примечание. а энергии возбужденных состояний приведены в таблице Mn.4;

б Y40×101 = -5.895856, Y50×102 = 2.025045, Y31×104 = -3.024650, Y22×107 = -2.822384, Y32×107 = -1.224688, Y13×109 = -1.550605, Y04×1013 = -8.335066

Список литературы

[39MES] Mesnage M.P. -"Recherches sur les decharges de haute frequence et leur application a la spectroscopie moleculaire." Ann. Phys. (Paris),1939,12,p.5
[43MUL] Muller W. -"Terme hoher Maltiplizitat in Molekulspektren." Helv. Phys. Acta,1943,16,S.3-32
[46GUG] Guggenheimer K.M. - Proc. Phys. Soc. A,1946,58, p.456
[48BAC] Bacher J. -"Komplexspektren zweiatomiger Manganhalogenide." Helv. Phys. Acta,1948,21,S.379-402
[49RAO2] Rao P.T. -"Emission spectra of the manganese halides." Indian J. Phys.,1949,23,p.517-524
[55HAY/NEV3] Hayes W.,Nevin T.E. -"The spectrum of MnCl and MnBr in the near ultraviolet." Proc. R. Ir. Acad.,1955,A57,p.15-30
[55HAY2] Hayes W. -"The spectrum of MnBr in the photographic infrared." Proc. Phys. Soc. (London),1955,A68,p.670-674
[55HAY] Hayes W. -"The spectra of the manganese halides in the blue-green" Proc. Phys. Soc. (London),1955,A68,p.1097-1106
[61BUL/PHI] Bulewicz E.M.,Phillips L.S.,Sugden T.M. - Trans. Faraday Soc.,1961,57,p.921-931
[71MOO] Moore Ch.E. -'Atomic energy levels.' , Washington:
[80GOR/MER] Gordon R.M.,Merer A.J. -"Rotational and hyperfine structure in the A6?+ - X6?+ electronic transition of MnO." Can J. Phys.,1980,58,p.642-655
[82BAU/VAN] Baumann C.A.,Van Zee R.J. Weltner W.(Jr.) -"High-spin molecules: electron spin resonance of manganese halides and sulfide at 4 K." J. Phys. Chem.,1982,86,No.26,p.5084-5093
[84ХЬЮ/ГЕР] Хьюбер К.-П.,Герцберг Г. -'Константы двухатомных молекул. В 2-х ч.: Пер. с англ. Ч. 1, 2.' , Москва: Мир,1984,с.1-776
[89LAN/BAU] Langhoff S.R.,Bauschlicher C.W.(Jr.), Rendell A.P. -"The Spectroscopy of MnH." J. Mol. Spectrosc.,1989,138,p. 108-122
[91KIR/BIE] Kirkwood A.D.,Bier K.D.,Thompson J.K.,Haslett T.L.,Huber A.S.,Moskovits M." -"Ultraviolet-visible and Raman spectroscopy of diatomic manganese isolated in rare-gas matrices." J. Phys. Chem., 1991, 95,p.2644-2652
[96ZHA/KAW] Zhang N.,Kawamata H.,Nakajima A.,Kaya K. -"Photoelectron spectroscopy of manganese-sulfur cluster anions." J. Chem. Phys.,1996,104,No.1,p.36-41
[2000GUT/RAO] Gutsev G.L.,Rao B.K.,Jena P. - "Experimental and theoretical study of the photoelectron spectra of MnOx-(x=1-3) clusters." J. Chem. Phys., 2000, 113, No.4,p. 1473-1483
[2003DAI/DEN] Dai B.,Deng K.,Yang J.,Zhu Q. -"Exited states of the 3d transition metal monoxides." J. Chem. Phys.,2003,118,No.21,p.9608-9613
[2005GOR/APP] Gordon I.E.,Appadoo D.R.T.,Shayesteh A.,Walker K.A.,Bernath P.F. -"Fourier transform infrared emission spectra of MnH and MnD." J. Mol. Spectrosc.,2005,229,p. 145-149
[2006ГУС/ИОР] Гусаров А.В.,Иориш В.С. -"Оценка априорной погрешности ab initio вычислений термохимических величин на примере энергий диссоциации молекул ZnO и ZnS." Ж. физ. химии,2006, 80,No.11,с.2092-2097