Марганец и его соединения
Дииодид марганца
MnI2(к, ж). Термодинамические свойства кристаллического и жидкого дииодида марганца в стандартном состоянии при температурах 298.15 – 2000 К приведены в табл. MnI2_c. За стандартное состояние MnI2(к) в интервале 298.15 – 911 K принята гексагональная модификация (структурный тип CdI2, [29FER/GIO]).
В литературе отсутствуют какие либо данные о термических константах MnI2(к,ж), за исключением температуры плавления и энтальпии образования MnI2(к). Отсутствуют сведения о теплоемкости MnI2 при низких и высоких температурах. Оценка стандартной энтропии MnI2 (163 ± 4 Дж·K–1·моль–1) была проведена нами, как и в случае MnBr2, с учетом экспериментальных данных для FeBr2 и FeI2, которые имеют кристаллическую структуру, одинаковую с MnBr2 и MnI2 (структурный тип CdI2). Аналогичным образом для MnI2 была оценена величина H°(298.15 K) - H°(0) =19 ± 1 кДж·моль-1, а также три значения теплоемкости при 298 К (82 Дж·K–1·моль–1), при 600 К (89 Дж·K–1·моль–1 и в точке плавления MnI2 (93 Дж·K–1·моль–1). По этим трем значениям теплоемкости было выведено трехчленное уравнение для теплоемкости MnI2(к) в интервале 298 – 911 К (см. табл. Mn.1.).
Температура плавления MnI2 911 ± 2 К была измерена в работе Феррари и Джорджи [29FER/GIO] , в которой была исследована структура MnI2. В том же году Девото и Гуззи [29DEV/GUZ] определили более низкое значение Tm= 886 K. По-видимому, в последней работе образец содержал примеси, которые образовались при его получении нагреванием кристаллогидрата MnI2 до 300ºС. Энтальпия плавления MnI2 оценена равной 37 кДж·моль-1 , принимая энтропию плавления равной энтропии плавления близкой по кристаллической структуре MnCl2. Теплоемкость жидкого MnI2 100 Дж·K–1·моль–1 оценена по приближенному соотношению Ср=~33n Дж·K–1·моль–1.
Погрешности вычисленных значений Ф°(Т) при 298.15, 500, 1000 и 2000 К оцениваются в 4, 6, 8 и 13 Дж·K–1·моль–1 соответственно. Значения термодинамических функций MnI2(к,ж), приведенные в справочнике [95BAR] (298.15 – 1200 K), отличаются от данных табл. MnI2_c в пределах 6 – 10 Дж·K–1·моль–1 (в значениях S°(T)) из-за различия оценок теплоемкости и энтальпии плавления MnI2.
Значение энтальпии образования кристаллического дииодида марганца принимается равным
DfH°(MnI2, к, 298.15K) = ‑269.7 ± 2.0 кДж×моль‑1.
Величина вычислена на основании энтальпии растворения MnI2(к) в воде, составляющей ‑15.12 ± 0.04 ккал×моль‑1 = ‑63.3 ± 0.2 кДж×моль‑1 [65PAO/SAB]. По этому значению в предположении, что достигнутый в работе уровень разведения соответствует бесконечному разведению, получаем значение
DfH°(MnI2, к, 298.15K) = ‑270.7 ± 0.7 кДж×моль‑1.
В работе не указано, какому разведению соответствует эта величина, указано лишь, что для других соединений интервал разведений в работе составлял от 1 : 2000 до 1 : 4000. Наши вычисления выполнены для обоих величин. Примерный расчет энтальпии разведения от концентрации 1 : 2000 до концентрации 1 : Â на основании данных по MnCl2 дает величину ‑1.30 ±0.65 кДж×моль‑1 для концентрации 1 : 2000 и –0.80 ±0.40 кДж×моль‑1 для концентрации 1 : 4000 (погрешность принята равной половине поправки). С учетом этих величин получаем DfH°(MnI2, к, 298.15K) = ‑269.4 ± 1.0 и ‑269.9 ± 0.8 кДж×моль‑1, соответственно. Принятое значение соответствует этим величинам. Погрешность увеличена примерно вдвое с учетом единственности измерения и неточности (и плохой обоснованности) экстраполяции к бесконечному разведению.
Принятой величине соответствует значение:
DfH°(MnI2, к, 0 K) = ‑270.506 ± 2.0 кДж×моль‑1.
Давление пара в реакции MnI2(к, ж) = MnI2(г) вычислено с использованием принятого значения:
DsH°(MnI2, к, 0 ) = 198 ± 12 кДж×моль‑1 .
Значение основано на представленных в работе [88OPP/KRA] результатах измерений давления пара над MnI2(ж), выполненных статическим методом для интервала температур 973-1173 K. Обработка результатов с использованием II закона термодинамики дает величину DsH°(MnI2, к, 0 K) = 212 кДж×моль‑1 , а обработка результатов с использованием III закона термодинамики, - величину DsH°(MnI2, к , 0 ) = 198 ± 12 кДж×моль‑1. Это значение и принято в данном издании.
Авторы
Бергман Г.А. bergman@yandex.ru
Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru
Версия для печати