Оксид железа

FeO(г).Термодинамические свойства оксида железа в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. FeO.

Молекулярные постоянные FeO, использованные для расчета термодинамичеcких функций, приведены в табл. Fe.4.

Многочисленные системы полос в широком спектральном интервале были приписаны молекуле FeO [79HUB/HER]. Однако, из-за сильных возмущений только переходы 5P - X5D, 5F - X5D [82CHE/LEE, 85TAY/CHE, 89MER], и 5D - X5D (оранжевая система, состоящая, по крайней мере, из двух сильно возмущенных переходов одного типа) [69BAR/SEN, 80HAR/BAR, 81CHE/GOR, 83CHE/LYY, 89AZU/MER, 95BAR/FRA] были проанализированы в электронном спектре.

В ИК спектре молекулы FeO, изолированной в низкотемпературных матрицах [79GRE/REE, 81CHA/BLY, 88СЕР], были измерены фундаментальные частоты четырех изотопомеров 56,54Fe16,18O; рассчитанные колебательные постоянные для 56Fe16O прекрасно согласуются с постоянными в X5D состоянии. Тип основного электронного состояния FeO был также подтвержден исследованием чисто вращательного спектра, в котором наблюдались вращательные переходы во всех пяти спиновых компонентах [84END/SAI, 87KRO/KNO, 96ALL/ZIU]. Тот факт, что изолированная в низкотемпературной матрице молекула не имеет спектра парамагнитного резонанса [78WEL], хорошо согласуется с установленным типом основного состояния.

Молекула FeO была предметом многочисленных теоретических исследований [73BAG/PRE, 82BLY/HEA, 85KRA/STE, 87DOL/WED, 95BAU/MAI, 96BAK/SIA]. Работы [73BAG/PRE, 82BLY/HEA, 85KRA/STE, 87DOL/WED] посвящены исследованию низколежащих состояний FeO, однако, ни одна из работ не претендует на корректное описание электронной структуры FeO. В то же время, эти работы были широко использованы для идентификации состояний, найденных в фотоэлектронных спектрах FeO- [77ENG/LIN, 95FAN/WAN, 97DRE/BOE]

Первое возбужденное состояние a7S (уровни v = 0, 1 и 2) было найдено Дрешлером и др. [97DRE/BOE] в фотоэлектронном спектре FeO- высокого разрешения при регистрации электронов с нулевой энергией (ZEKE-spectroscopy). Ранее оно было обнаружено как возмущающее (невырожденное) состояние во вращательной структуре v = 2 уровня X5D2 подсостояния [85TAY/CHE]. Это состояние также ответственно за аномалии в распределении интенсивности в фотоэлектронных спектрах невысокого разрешения. В теоретическом расчете [87DOL/WED] оно является первым возбужденным, а в расчете [85KRA/STE] даже основным.

Состояние A5S было найдено во всех спектрах фотоотрыва FeO- [77ENG/LIN, 95FAN/WAN, 97DRE/BOE], идентифицировано по механизму фотоотрыва и теоретическим данным. Постоянные приняты по работе [97DRE/BOE]. Пики в фотоэлектронном спектре FeO- при возбуждении линией 355 нм - одиночный при 6770 и с развитой колебательной структурой при 8310 см‑1 [95FAN/WAN] были предположительно отнесены авторами к состояниям 3S(конфигурации d2p2s2) и 3D (основная конфигурация), соответственно.

Молекулярные постоянные вX5D состоянии были определены Тэйлором и др. [85TAY/CHE] в результате совместной обработки данных по вращательной структуре полос C5F, D5P - X5D(v″ £ 3), зарегистрированных на Фурье-спектрометре в работе [82CHE/LEE], и данных микроволнового спектра [84END/SAI]. Вращательные постоянные прекрасно согласуются с полученными позже из анализа микроволнового спектров [87KRO/KNO, 96ALL/ZIU]. Мультиплетное расщепление было определено Азума и др. [89AZU/MER] с использованием метода двойного оптического резонанса. Молекулярные постоянные в состояниях D5P и C5F, процитированы по работе Мерера [89MER].

В области "оранжевой системы" (16350 - 18540 см‑1) были проанализированы многочисленные подполосы. Все они сильно возмущены и связаны с переходами на компоненты основного состояния, наблюдается также большое число "экстра" состояний. По всей вероятности, верхним состояниями оранжевой системы являются сильно возмущенные 5D состояния. Этот факт, неинтерпретированные возмущения в состояниях C5F, D5P, а также найденная в ИК-спектре полоса n = 943.5 см‑1 [79DEV/GAL], которую в настоящее время невозможно отнести ее к какому-нибудь известному электронному состоянию FeO, – все свидетельствует о наличии большого числа неизвестных электронных состояний, которые должны быть учтены при расчете термодинамических функций.

В настоящей работе (в согласии с [89STE/NAC] и теоретической работой [87DOL/WED]) принимается, что основное X5D состояние соответствует конфигурации 3d6(d3p2s). Не наблюдавшиеся или не интерпретированные состояния были учтены в предположении, что вся совокупность состояний в области до 40000 см-1 принадлежит сверхконфигурациям: I 3d6 (X5D, A5S, 3S и 3D, для остальных состояний T > 15000 см‑1), II 3d5(4ss) (a7S(3d5(d2p2s)4ss) и оцененное 5S состояние той же конфигурации, отстоящее от a7S на 10000 см‑1, и другие состояния с T > 25000 см‑1), IIIFe+(3d64s)O-(p5) (B5F и C5P, верхние 5D состояния оранжевой системы, для остальных T > 20000 см‑1). Статистические веса оцененных состояний всех сверхконфигураций рассчитаны при фиксированных энергиях в предположении, что плотность состояний равномерно распределяется от нижних пределов до энергии D0(FeO) + I0(Fe) " 97000 см‑1. Погрешности оцениваются в 10%.

Термодинамические функции FeO(г) были рассчитаны по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных вычислялись по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом семнадцати возбужденных состояний (компоненты основного X5D состояния рассматривались как синглетные состояния с L ¹ 0) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Величина Qкол.вр(X) и ее производные для основного X5D4 состояния были рассчитаны по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по значениям J с использованием уравнений типа (1.82). В расчете учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v определялось по соотношению (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X5D4 состояния были вычислены по уравнениям (1.65), (1.62). Значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной изотопической смеси атомов железа и кислорода, из молекулярных постоянных для 56Fe16O, приведенных в табл. Fe.4. Значения Ykl, а также vmax и Jlim даны в табл. Fe.5.

Погрешности в рассчитанных термодинамических функциях FeO(г) при температурах 1000 - 6000 K связаны, главным образом, с неточностью энергий возбужденных состояний. Погрешности в Φº(T) при = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K оцениваются в 0.02, 0.05, 0.15 и 0.5 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Ранее термодинамические функции FeO(г) были рассчитаны в таблицах JANAF [85CHA/DAV] до 6000 K с учетом двух оцененных возбужденных состояний с общим статистическим весом 15, мультиплетное расщепление основного состояния X5D не учитывалось. Расхождения между данными таблицы FeO и данными [85CHA/DAV] в значениях Φº(T) при = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K составляют -11, -4.1, 0.6 и 3.8 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно. При низких температурах расхождения обусловлены, главным образом, пренебрежением мультиплетным расщеплением основного состояния, при высоких температурах – неполными данными по возбужденным состояниям (даже известные экспериментальные состояния имеют статистический вес существенно больший, чем учитывалось в [85CHA/DAV]). В других ранних расчетах [69BRE/ROS, 74SCH, 83PED/MAR] пренебрегалось возбужденными состояниями и использовались ошибочные постоянные основного состояния.

Константа равновесия реакции FeO(г) = Fe(г) + O(г) вычислена по значению D°0(FeO) = 402.451 ± 12.2 кДж×моль‑1 = 33600 ± 1300 см-1, соответствующему принятойэнтальпии образования:

ΔfH°(FeO, г, 0) = 256 ± 12 кДж×моль‑1.

Значение основано на представленных в табл. Fe.7. результатах. Данные работы Бурцева и др. не учитывались, поскольку вызывает сомнение отнесение зарегистрированной в работе скорости переноса к FeO(г). Масс-спектрометрические измерения константы равновесия Fe(г) + H2O(г) = FeO(г) + H2(г) (работы [74FAR/HAR, 80MUR]) не учитывались, поскольку вызывает сомнение надежность измерения давления пара H2O (большой фон прибора) и Н2 (большие дискриминации измерения малых масс). Принято среднее по остальным 5 представленным в таблице величинам. Погрешность включает разброс данных, неопределенность сечений ионизации и неточность термодинамических функций FeO (9, 6 и 4 кДж×моль‑1, соответственно). Масс-спектрометрические измерения константы равновесия Fe(г) + H2O(г) = FeO(г) + H2(г) из измерений в сверхзвуковых пучках приводят к значениям ΔfH°(FeO, г, 0), равным 244 ± 30(II закон) и 295 ± 30(III закон) кДж×моль‑1 [86СМИ/БЕЛ].

АВТОРЫ

Шенявская Е.А. eshen@orc.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
5-F

Оксид железа FeO(г)

Таблица 2073
FEO=FE+O      DrH°  =  402.451 кДж × моль-1
T C°p (T)  (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
33.835
36.705
38.862
38.898
40.283
40.731
40.679
40.460
40.233
40.058
39.945
39.891
39.885
39.921
39.991
40.091
40.217
40.368
40.541
40.735
40.949
41.181
41.429
41.694
41.974
42.269
42.579
42.903
43.241
43.593
43.960
44.343
44.740
45.153
45.582
46.026
46.486
46.961
47.451
47.955
48.472
49.001
49.541
50.090
50.647
51.210
51.778
52.348
52.918
53.486
54.050
54.608
55.157
55.696
56.223
56.735
57.231
57.709
58.167
58.603
59.017
165.708
187.822
201.341
201.556
211.712
219.835
226.616
232.432
237.519
242.037
246.096
249.782
253.156
256.267
259.153
261.844
264.367
266.741
268.983
271.107
273.126
275.051
276.890
278.651
280.340
281.965
283.529
285.038
286.497
287.908
289.274
290.601
291.888
293.141
294.360
295.547
296.705
297.835
298.940
300.019
301.076
302.110
303.124
304.118
305.093
306.050
306.991
307.915
308.825
309.719
310.600
311.467
312.321
313.164
313.994
314.814
315.622
316.420
317.208
317.986
318.755
196.456
220.929
235.996
236.237
247.643
256.693
264.119
270.374
275.762
280.490
284.704
288.508
291.979
295.172
298.133
300.895
303.487
305.929
308.241
310.439
312.533
314.537
316.458
318.306
320.086
321.805
323.469
325.082
326.648
328.172
329.656
331.104
332.518
333.901
335.255
336.583
337.886
339.166
340.425
341.664
342.884
344.088
345.275
346.447
347.605
348.749
349.881
351.001
352.109
353.206
354.292
355.368
356.434
357.489
358.536
359.572
360.599
361.616
362.623
363.622
364.610
3.075
6.621
10.332
10.404
14.372
18.429
22.502
26.560
30.594
34.608
38.608
42.599
46.587
50.577
54.573
58.577
62.592
66.621
70.666
74.730
78.814
82.920
87.051
91.207
95.390
99.602
103.844
108.118
112.425
116.767
121.144
125.559
130.014
134.508
139.045
143.625
148.250
152.923
157.643
162.413
167.235
172.108
177.035
182.017
187.053
192.146
197.296
202.502
207.765
213.085
218.462
223.895
229.383
234.926
240.522
246.170
251.869
257.616
263.410
269.249
275.130
-205.9451
-100.4082
-65.5731
-65.1348
-47.4592
-36.8356
-29.7437
-24.6721
-20.8645
-17.9002
-15.5266
-13.5830
-11.9619
-10.5892
-9.4117
-8.3905
-7.4962
-6.7066
-6.0043
-5.3754
-4.8089
-4.2960
-3.8294
-3.4031
-3.0119
-2.6518
-2.3191
-2.0109
-1.7244
-1.4574
-1.2081
-.9747
-.7557
-.5498
-.3559
-.1729
-.0000
   .1637
   .3188
   .4661
   .6062
   .7394
   .8664
   .9876
1.1033
1.2139
1.3197
1.4211
1.5183
1.6116
1.7012
1.7873
1.8701
1.9498
2.0266
2.1006
2.1720
2.2409
2.3074
2.3717
2.4339
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 71.8464
DH° (0)  =  256.000 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  257.486 кДж × моль-1
S°яд  =  3.122 Дж × K-1 × моль-1

(T)  =  356.979614258 + 47.7266387939 lnx - 0.00241030147299 x-2 + 0.496973454952 x-1 - 69.0762939453 x + 129.269134521 x2 - 102.012649536 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

(T)  =  356.698059082 + 51.3461456299 lnx - 0.0352184176445 x-2 + 1.5463514328 x-1 - 48.7794647217 x + 52.9590835571 x2 - 18.4773178101 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

23.11.06

Таблица Fe.4. Молекулярные постоянные Fe2, FeO, и FeS.

                   

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×103

De×107

 

re

     

см‑1

     

Å

                   

56Fe2

X7D5а

0

299.5

1.31

1.48

0.868

1.45

 

2.02

 

A7Dg

3300

             
 

a9D

4310

             
 

B7S

4800

             

56Fe16O

X5D4а

0

880.415

4.632б

0.518721

3.825в

7.21г

 

1.6164

 

X5D3

184.08

             
 

X5D2

372.26

             
 

X5D1

561.1

             
 

X5D0

759.4

             
 

a7S

1140

887

2.5

         
 

A5S

4090

800д

           
 

x3S

6770е

             
 

y3D

8350

8003

           
 

B5F3

10700ж

593з

 

0.44910и

     

1.7374и

 

C5P1

10900ж

627з

 

0.45097и

     

1.7336и

56Fe32S

X5D4а

0б

530в

2.6г

0.202792

1.226

1.24

 

2.021425

 

A7S

1500

             
 

A5S

5500

             
 

X3S

7000

             
 

Y3D

9000

             
 

B5F

10500

             
 

C5P

11600

             

Примечания. Все постоянные даны в см‑1.

Fe2: аA = 150.

FeO: аОцененные электронные состояния

Ti

10000

15000

17500

20000

25000

30000

35000

40000

pi

5

6

20

90

180

190

200

210

бweye = 5.55×10-4 ; вa2 = -4.8×10-7; гb1 = 1.51×10-9; дDG1/2; еT0; жусредненное положение компонент над X5D4; зсреднее значение DG1/2 для всех компонент; исреднее значение B0 для компонент квинтета и соответствующее значение r0

FeS: аОцененные электронные состояния

Ti

15000

20000

25000

30000

35000

40000

pi

6

65

200

215

220

220

бэнергии компонент мультиплета 3, 2, 1, 0 приняты равными 180, 370, 560, 760, соответственно, т.е. близкими к энергиям компонент FeO; воценка, см. текст; грассчитано по соотношению (1.67).

Таблица Fe.5. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций Fe2, FeO и FeS.

 

Fe2

FeO

FeS

Коэффициентыыыs

     
 

X7D5а

X5D4а

X5D4а

       

Te10-4

0

0

0

Y10×10-2

2.994871

8.808538

5.296893

Y20

-1.295092

-4.813089

-2.596952

Y30×102

-0.9513857

2.514296

 

Y40×104

3.394068

-5.612432

 

Y50×106

-9.778597

   

Y01×101

1.48000

5.187898

2.025543

Y11×103

-0.86800

-3.825761

-1.223845

Y21×107

 

-4.801272

 

Y02×107

-1.45

-7.211911

-1.237095

Y12×109

 

1.510500

 

Y03×1013

-1.251829

-0.07002785

-1.207686

Y04×1018

 

-2.566991

 

vmax

47

62

101

Jlim

380

350

489

Примечание. аЭнергии возбужденных состояний даны в таблице Fe.4

Таблица Fe.7. К выбору энтальпии сублимации FeO(г) (кДж×моль‑1; T = 0 K).

Источник

 Метод

DrH°

DfH°(FeO, г, 0)

IIIзакон

IIзакон

IIIзакон

         

[64БУР/КАР]

Перенос, FeO(к,ж)=FeO(г)

428±40

183

164±40

 

1853-1953K, 3 точки

     

-“-

Пересчет на равновесие

308±40

431

308±40

 

Fe(к,ж)+0.5O2(г)=FeO(г)

     
 

1853-1953K, 3 точки

     

[71BAL/DEM]

Масс-спектрометрия,

164.1±1.2

262±16

248±7

 

FeO(г)=Fe(г)+0.5O2(г)

     
 

1748-2150K, (19-1) точка

     

[74FAR/HAR]

То же, Fe(г)+H2O(г)=FeO(г)+H2(г)

59

-

232

 

2300K, 1 точка

     

[75HIL]

То же, Fе(г)+O2(г)=FeO(г)+O(г)

100.6±2.1

208±70

265±7

 

1639-1764K, 9 точек

     

[80MUR]

То же, Fe(г)+H2O(г)=FeO(г)+H2(г)

111.0±0.4

285±28

284±7

 

1723-1815K, (24-1) точка

     

[84КАЗ]

То же, FeO(г)=Fe(г)+0.5O2(г)

158.7±2.2

330

253±7

 

1930-1950K, 7 точек

     

[84SMO/DRO]

ТО же, FeO(г)+Se(г)=Fe)г)+SeO(г)

-28.2±0.5

255±11

262±7

 

1644-1807K, 17 точек

     

[88FAR/SRI]

То же, FeO(г)=Fe(г)+0.5O2(г)

145.2±0.3

258

266±7

 

1700-1822K, уравнение

     

В графе "Метод" в скобках приведено число измерений за вычетом точек, исключенных по соображениям статистики (выходящих за пределы интервала 95%-ного уровня доверия).

Список литературы

[64БУР/КАР] Бурцев В.Т., Карасев Р.А., Самарин А.М. - 'Физико-химические основы производства.', Москва: Наука, 1964, с.366-371
[69BAR/SEN] Barrow R.F., Senior M. - Nature, 1969, 223, No.5213, p.1359
[69BRE/ROS] Brewer L., Rosenblatt G. - 'Adv. in High Temp. Chim.', Academic Press: NY-London, 1969, 2, p.1-83
[71BAL/DEM] Balducci G., De Maria G., Guido M., Piacente V. - J. Chem. Phys., 1971, 55, p.2596-2598
[73BAG/PRE] Bagus P.S., Preston H.J.T. - J. Chem. Phys., 1973, 59, No.6, p. 2986-3002
[74FAR/HAR] Farber M., Harris S.R., Srivastava R.D. - Combust. Flame, 1974, 22, No.2, p.191-196
[74SCH] Schneider J. - Z. phys. Chem., 1974, 255, No.5, S.986-996
[75HIL] Hildenbrand D.L. - Chem. Phys. Lett., 1975, 34, p.352-354
[77ENG/LIN] Engelking P.C., Lineberger W.C. - J. Chem. Phys., 1977, 66, No.11, p.5054-5058
[78WEL] Weltner W. - Ber. Bunsenges. physik. Chem., 1978, 82, p.80
[79DEV/GAL] Devore T.C., Gallaher T.N. - J. Chem. Phys., 1979, 71, p. 474-475
[79GRE/REE] Green D.W., Reedy G.T., Kay J.G. - J. Mol. Spectrosc., 1979, 78, No.2, p.257-266
[79HUB/HER] Huber K.P., Herzberg G. - 'Molecular Spectra and Molecular Structure. IV.Constants of diatomic molecules.', N.Y., ets.: Van Nostrand Reinhold Co., 1979, p.1
[80HAR/BAR] Harris S.M., Barrow R.F. - J. Mol. Spectrosc., 1980, 84, No.2, p.334-341
[80MUR] Murad E. - J. Chem. Phys., 1980, 73, No.3, p.1381
[81CHA/BLY] Chang S., Blyholder G., Fernandez J. - Inorg. Chem., 1981, 20, No.9, p.2813-2817
[81CHE/GOR] Cheung A.S.C., Gordon R.M., Merer A.J. - J. Mol. Spectrosc., 1981, 87, p.289-296
[82BLY/HEA] Blyholder G., Head J., Ruette F. - Inorg. Chem., 1982, 21, p. 1539-1545
[82CHE/LEE] Cheung A.S.C., Lee N., Lyyra A.M., Merer A.J., Taylor A.W. - J. Mol. Spectrosc., 1982, 95, p.213-225
[83CHE/LYY] Cheung A.S.C., Lyyra A.M., Merer A.J., Taylor A.W. - J. Mol. Spectrosc., 1983, 102, p.224-257
[83PED/MAR] Pedley J.B., Marshall E.M. - J. Phys. and Chem. Ref. Data, 1983, 12, No.4, p.967-1031
[84END/SAI] Endo Y., Saito S., Hirota E. - Astrophys. J., 1984, 278, No.2, p.L131-L132
[84SMO/DRO] Smoes S., Drowart J. - High Temp. Sci., 1984, 17, p.31-52
[84КАЗ] Казенас Е.К. - 'Десятая Всесоюзная конференция по калориметрии и химической термодинамике.', Москва, 1984, с. 478
[85CHA/DAV] Chase M.W., Davies C.A., Downey J.R., Frurip D.J., McDonald R. A., Syverud A.N. - 'JANAF thermochemical tables. Third edition. J. Phys. and Chem. Ref. Data.', 1985, 14, No.Suppl. 1, p.1-1856
[85KRA/STE] Krauss M., Stevens W.J. - J. Chem. Phys., 1985, 82, No.12, p. 5584-5595
[85TAY/CHE] Taylor A.W., Cheung A.S.C., Merer A.J. - J. Mol. Spectrosc., 1985, 113, p.487-494
[86СМИ/БЕЛ] Смирнов В.И., Беляев П.В., Латышев В.Н. - 'Деп.ВИНИТИ.', No. 710-В Иваново: Ивановский Ун-т, 1986
[87DOL/WED] Dolg M., Wedig U., Stoll H., Preuss H. - J. Chem. Phys., 1987, 86, No.4, p.2123-2131
[87KRO/KNO] Krockertskothen T., Knockel H., Tiemann E. - Mol. Phys., 1987, 62, No.4, p.1031-1040
[88FAR/SRI] Farber M., Srivastava R.D. - High Temp.-High Pressures, 1988, 20, No.2, p.119-140
[88СЕР] Серебренников Л.В. - Вестн. МГУ. Сер. Химия., 2, 1988, 29, No. 5, с.451-455
[89AZU/MER] Azuma Y., Merer A.J. - J. Mol. Spectrosc., 1989, 135, p. 194-196
[89MER] Merer A.J. - Annu. Rev. Phys. Chem., 1989, 40, p.407-438
[89STE/NAC] Steimle T.C., Nachman D.F., Shirley J.E., Merer A.J. - J. Chem. Phys., 1989, 90, No.10, p.5360-5363
[95BAR/FRA] Barnes M., Fraser M.M., Hajigeorgiou P.G., Merer A.J., Rosner S.D. - J. Mol. Spectrosc., 1995, 170, No.2, p.449-465
[95BAU/MAI] Bauschlicher C.W.Jr., Maitre Ph. - Theor. Chim. Acta, 1995, 90, No.2/3, p.189-203
[95FAN/WAN] Fan J., Wang L.S. - J. Chem. Phys., 1995, 102, No.22, p. 8714-8717
[96ALL/ZIU] Allen M.D., Ziurys L.M., Brown J.M. - Chem. Phys. Lett., 1996, 257, No.1, 2, p.130-136
[96BAK/SIA] Bakalbassis E.G., Siakaki M. -A.D., Tsipis A.C., Tsipis C. A., Chem. Phys., 1996, 205, 389-399
[97DRE/BOE] Drechsler G., Boesl U., Babmann C., Schlag E.W. - J. Chem. Phys., 1997, 107, No.7, p.2284-2291