FeF3(к, ж).Термодинамические свойства кристаллического и жидкого трифторида железа в стандартном состоянии при температурах 100 – 2000 К приведены в табл. FeF3_c.
Значения постоянных, принятые для расчета термодинамических функций FeF3 (к,ж), приведены в табл. Fe.1. За стандартное состояние FeF3(к) в интервале 0 – 640 К принята гексагональная модификация (структурный тип VF3), а в интервале 640 – 1200 К – кубическая модификация (структурный тип ReO3) [57HEP/JAC].
При Т < 298.15 K термодинамические функции FeF3(к) вычислены по измерениям теплоемкости, выполненным Бизеттом и др. [65BIZ/MAI](100 – 445 K, чистота образца не указана). Результаты измерений представлены в этой работе в виде графика (в интервале 100 – 298 К 48 точек с воспроизводимостью 1%). Данные были считаны с графика, а экстраполяция теплоемкости ниже 100 К была проведена авторами настоящего справочника по уравнению Cpº= D(217/T + 2E(300/T) + E(500/T), которое приводит к значениям Sº(100 K) = 28.3 Дж×K‑1×моль‑1 и Hº(100 K) - Hº(0) = 1.81 кДж×моль‑1. Погрешности принятых значений Sº(298.15 K) и Hº(298.15 K) - Hº(0) (см. табл. .Fe.1.) оценены в 8 Дж×K‑1×моль‑1 и 0.5 кДж×моль‑1 соответственно.
В интервале температур от 298.15 К до точки Нееля (367 К) для теплоемкости FeF3(к) принято трехчленное уравнение (см. табл. Fe.1.), выведенное по данным Бизетта и др. [65BIZ/MAI]. Это уравнение удовлетворительно (с точностью 2%) описывает данные [65BIZ/MAI], поскольку левая ветвь λ-кривой теплоемкости имеет пологий ход. Принятое значение точки Нееля (367 ± 2 К) согласуется с результатами магнитных измерений (364.8 К, [76NAP/SRE]); менее надежные данные получены в работах [71ГАC/ЯКИ] и [58WOL/CHI]. При температурах выше точки Нееля данные по теплоемкости FeF3 противоречивы. Согласно данным Бизетта и др. [65BIZ/MAI] наблюдается быстрый спад теплоемкости парамагнитной фазы, а затем в интервале 380 – 445 К теплоемкость FeF3 практически постоянна и равна 96 Дж×K‑1×моль‑1. В работе Машето и Барбери [74MAC/BAR] измерения теплоемкости FeF3 проведены с помощью проточного дифференциального калориметра с точностью 2%; согласно этим данным теплоемкость парамагнитной фазы возрастает с ростом температуры и составляет при 473, 573 и 673 К соответственно 103, 108 и 113 Дж×K‑1×моль-1 .В справочнике предпочтение было отдано результатам работы [74MAC/BAR], поскольку в ней измерения теплоемкости были проведены при более высоких температурах.
Температура полиморфного превращения (640 ± 10 К) и энтальпия превращения (0.58 кДж×моль‑1) приняты по результатам измерений методом ДТА в работе Могус-Миланковича и др. [85MOG/RAV]. Измерения Ttr в других работах [78SAM/DEK] и [68CRO/KES], по-видимому, менее надежны. Для теплоемкости высокотемпературной модификации FeF3 при 640 – 1200 К было принято линейное уравнение, согласно которому теплоемкость этой модификации растет от значения Ср°(640 К) = 111 Дж×K‑1×моль‑1 [74MAC/BAR] до оцененного значения теплоемкости в точке плавления Ср°(1200 К) = 125 Дж×K‑1×моль‑1 Экспериментальные данные о температуре и энтальпии плавления FeF3 в литературе отсутствуют. Согласно старым данным Пуленса [1894POU] твердый FeF3 сублимирует без плавления при температурах ~1000ºС. Сопоставление температур плавления для фторидов ряда переходных металлов (Mn, Fe, Co, Ni), а также для ди- и тригалогенидов этих металлов приводит к выводу, что температура плавления FeF3 должна быть ниже температуры плавления FeF2 (1223 К) или близка к ней; в связи с этим для FeF3 принимается оцененное значение Tm = 1200 ± 200 К. Энтальпия плавления (60 кДж×моль‑1) оценена по энтропии плавления, которая была принята равной 50 Дж×K‑1×моль-1. Теплоемкость жидкого FeF3 оценена равной 130 Дж×K‑1×моль-1.
Погрешности вычисленных значений Φº(T) при 298.15, 1000, 1500 и 2000 К оцениваются в 6, 10, 17 и 25 Дж×K‑1×моль‑1 соответственно. Расхождения между термодинамическими функциями FeF3(к, ж), приведенными в справочниках [85CHA/DAV, 98CHA] (до 3000 К), [84PAN] (до 1800 К) и в табл. FeF3_c. достигают 25 Дж×K‑1×моль‑1 в значениях Φº(T), что объясняется тем, что в указанных справочниках принималось очень низкое значение энтропии при 298.15 К, а также тем, что в настоящей работе были учтены данные [74MAC/BAR] и [85MOG/RAV].
Принятое значение энтальпии образования трифторида железа
DfH°(FeF3, к, 298.15K) = -990 ± 2 кДж×моль‑1
основано на результатах измерений, приведенных в табл. Fe.20. Оно является округленным средним взвешенным из согласующихся между собой значений, полученных прямым калориметрическим методом в [81JOH] и [83МУР]. Данные остальных работ существенно менее точны.
Давление пара в реакции FeF3(к,ж) = FeF3(г) рассчитано на основании принятого в данном документе значения энтальпии сублимации:
DsH°(FeF3, к, 0) = 250 ± 10 кДж×моль‑1.
В табл. Fe.21 приведены результаты экспериментальных измерений этой величины; погрешности характеризуют воспроизводимость измерений. Принятое значение основано на данных [67ZMB/MAR], имеющих хорошую воспроизводимость и удовлетворительное согласие результатов обработки по методам II и III законов термодинамики. Погрешность принятого значения энтальпии сублимации учитывает неточность использованных в расчетах значений термодинамических функций и сечений ионизации.
Авторы
Бергман Г.А. bergman@yandex.ru
Гусаров А.В., Леонидов В.Я. a-gusarov@yandex.ru
Таблица Fe.1. Принятые значения термодинамических величин для железа и его соединений в кристаллической и жидкой фазах.
|
Таблица Fe.20. К выбору энтальпии образования FeF3(к) (кДж×моль‑1; T = 298.15 K).
1)В [83МУР] значение было несколько изменено по сравнению с [81ПЕР/МУР] за счет проведения дополнительных опытов и уточнения поправки на образование примеси FeF2(к). |
Таблица Fe.21. К выбору энтальпии сублимации FeF3(к) (кДж×моль‑1; T = 0 K).
|
[1894POU] | Poulenc - Ann. Chim. Phys., 7, 1894, 2, p.5 |
[37DOM] | Domange L. - Ann. Chim. (France), 1937, 7, p.225-297 |
[57HEP/JAC] | Hepworth M.A., Jack K.H., Peacock R.D., Westland G.J. - Acta Crystallogr., 1957, 10, No.1, p.63-69 |
[58WOL/CHI] | Wollan E.O., Child H.R., Koehler W.C., Wilkinson M.K. - Phys. Rev., 1958, 112, No.4, p.1132-1136 |
[65BIZ/MAI] | Bizette H., Mainard R., Picard J. - C. r. Acad. sci., 1965, 260, No.21, p.5508 |
[67ZMB/MAR] | Zmbov K.F., Margrave J.L. - J. Inorg. and Nuclear Chem., 1967, 29, p.673-680 |
[68CRO/KES] | Croft W.J., Kestigian M. - J. Electrochem. Soc., 1968, 115, No.6, p.674 |
[71ГАC/ЯКИ] | Гасилитский В.Я., Якимов С.С., Николаев В.И., Симонов Н.Ф. - Письма в редакцию ЖЭТФ, 1971, 13, No.3, с.129-130 |
[74MAC/BAR] | Macheteau Y., Barberi P. - Bull. Soc. Chim. France, 1974, No. 1-2, p.34-36 |
[75JOH] | Johansen H.G. - 'Ph. D. Thesis.', Trondheim: Univ.of Trondheim Norway, Dept., 1975 |
[76NAP/SRE] | Napijalo M.L., Sreckovic A., Movackovic L. - Fizika, 1976, 8, No.Suppl., p.149-151 |
[76ЖУР/АЛИ] | Журавлева Л.В., Алиханян А.С., Сидоров Л.Н. - 'Деп.ВИНИТИ.', No.459-76 Москва: ВИНИТИ, 1976 |
[78SAM/DEK] | Samouel M., De Kozak A. - Rev. chim. miner., 1978, 15, No.3, p. 268-277 |
[81JOH] | Johnson G.K. - J. Chem. Thermodyn., 1981, 13, No.5, p.465-469 |
[81SCH/GOK] | Schaefer S.C., Gokcen N.A. - High Temp. Sci., 1981, 14, No.3, p.153-159 |
[81ПЕР/МУР] | Первов В.С., Муравина А.Г., Рябов С.А. - Докл. АН СССР, 1981, 257, No.2, с.405-408 |
[83МУР] | Муравина А.Г. - 'Автореф. дисс. ... канд.хим.наук.', М.: ИОНХ АН СССР, 1983 |
[84PAN] | Pankratz L.B. - 'Thermodynamic properties of halides. U.S. Dept. Interior, Bur. Mines Bull.674, Washington, 1984.', Washington, 1984, No.674, p.1-826 |
[85CHA/DAV] | Chase M.W., Davies C.A., Downey J.R., Frurip D.J., McDonald R. A., Syverud A.N. - 'JANAF thermochemical tables. Third edition. J. Phys. and Chem. Ref. Data.', 1985, 14, No.Suppl. 1, p.1-1856 |
[85MOG/RAV] | Mogus-Milankovic A., Ravez J., Chaminade J.P., Hagenmuller P. - Mater. Res. Bull., 1985, 20, No.1, p.9-17 |
[98CHA] | Chase M.W. NIST - JANAF Thermochemical Tables. Fourth Edition. J.Phys. Chem. Ref. Data, Monograph N9, vol.1 and 2, 1998. New York, published by the American Chemical Society. |