Железо и его соединения
Сульфид железа
FeS(г). Термодинамические свойства сульфида железа в
стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. FeS.
Молекулярные постоянные FeS, использованные для
расчета термодинамичеcких функций, приведены в табл. Fe.4.
Электронный спектр FeS в газовой фазе не
известен. Некоторые полосы в ИК и видимой области в спектре изолированных в
низкотемпературной матрице сульфидов железа [75DEV/FRA] были приписаны молекуле FeS. Исследован фотоэлектронный спектр аниона FeS-[2003ZHA/KIR], в спектре, помимо основного состояния,
наблюдались 6 возбужденных состояний FeS. Исследован микроволновой спектр [2004TAK/YAM]. Авторы выделили 5 серий переходов, связанных с v = 0 и две серии, связанных с v = 1 основного состояния X5D. Кроме того, они нашли 5 серий переходов, которые
отнесли к 7Σ или 5Σ состоянию. Основное
состояние возмущено.
Теоретические исследования [75HIN/DOB, 95BAU/MAI, 2000BRI/ROT] посвящены основному X5D состоянию FeS. Неудачный расчет электронной структуры
представлен в [75HIN/DOB],
согласно расчету первое возбужденное состояние 7Σ имеет энергию
20600 см‑1.
Колебательная постоянная вX5D состоянии we = 530 ± 15 см‑1
оценена на основании частоты 520 ± 30, найденной в
фотоэлектронном спектре и частоты 540 см‑1, измеренной в спектре
низкотемпературной матрицы [75DEV/FRA]. Вращательные постоянные Be и De рассчитаны по
данным микроволнового спектра для компоненты Ω = 4 [2004TAK/YAM]. С рассчитанным значением Be прекрасно
согласуется оценка re = 2.03 ± 0.05 Å, полученная
по полуэмпирическому соотношению rMS = 0.237 + 1.116 × rMO, предложенного Барроу и Казенсом [71BAR/COU]. Расчеты [95BAU/MAI, 2000BRI/ROT] дают близкие значения постоянных we и re. В работе [2004TAK/YAM] сделана попытка определить мультиплетное
расщепление основного состояния подгонкой данных к известной формуле 5D состояния; из-за возмущений в расчете учитывались для v = 0 только
компоненты Ω = 4,
3, 1, а для v = 1 компоненты Ω = 4,
3. Полученные результаты (A(v=0) = -44,697 и A(v=1) = -74,888) вызывают
сомнения, поэтому в настоящей работе мы оцениваем мультиплетное расщепление
основного состояния примерно таким же, как у молекулы FeO.
Исследование фотоэлектронного спектра
[2003ZHA/KIR] FeS- дает информацию о 6 возбужденных состояниях. С
интерпретацией авторов трудно согласиться: спектр очень похож на
фотоэлектронный спектр FeO, как по положению состояний, так и по их
колебательной структуре. Интенсивный одиночный пик 5440 см‑1
авторы приписывают первому возбужденному состоянию 7Σ (энергия
этого состояния у FeO равна 1140 см‑1, оно и вызывает возмущение в основном состоянии и
имеет развитую колебательную структуру). Этот пик, по всей вероятности,
относится к состоянию 5Σ (энергия этого состояния у FeO равна 4090 см‑1,
колебательная структура не развита). Пики при 8900, 10500 и 11500 см‑1
соответствуют состояниям FeOy3Δ,
5Φ и 5Π с энергиями 8350, 10700 и 10900 см‑1
с хорошо развитой колебательной структурой, а область, где наблюдались пики
21700 и 23700 см‑1, в фотоэлектронном спектре FeO не исследовалась. На основании аналогии молекул FeS и FeO, была проведена оценка
ненаблюдавшихся электронных состояний так же, как у молекулы FeO, при этом принималось,
что верхний предел для всех конфигураций имеет энергию D0(FeS) + I0(Fe) " 90500 см‑1.
Термодинамические функции FeS(г) были рассчитаны по
уравнениям (1.3) - (1.6),
(1.9), (1.10), (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных вычислялись по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом
шестнадцати возбужденных состояний (компоненты основного X5D состояния рассматривались как синглетные состояния с L ¹ 0) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Величина Qкол.вр(X)
и ее производные для основного X5D4
состояния были рассчитаны по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по
колебательным уровням и интегрированием по значениям Jс использованием уравнений типа (1.82). В расчете
учитывались все уровни энергии со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v определялось
по соотношению (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X5D4
состояния были вычислены по уравнениям (1.65), (1.62). Значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям
(1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной
изотопической смеси атомов железа и серы, из молекулярных постоянных для 56Fe32S, приведенных в табл. Fe.4. Значения Ykl, а также vmax и Jlim даны в табл. Fe.5.
Погрешности в рассчитанных
термодинамических функциях FeS(г) во всем интервале температур обусловлены,
главным образом, неточностью энергий возбужденных состояний. Погрешности в Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 K оцениваются в 0.3, 1, 0.8 и 0.7 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.
Ранее термодинамические функции FeS(г) были рассчитаны в
таблицах JANAF [85CHA/DAV] до 6000 K с учетом возбужденных
состояний, энергии которых принимались идентичными уровням Fe2+ иона в предположении, что в основном состоянии pX = 9 (без
мультиплетного расщепления), Be = 0.198 и we = 550 см‑1.
Расхождения данных таблицы FeS и данными [85CHA/DAV] в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000,
3000 и 6000 K составляют -9.3, -2.9, 1.9 и 5.2 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно. Очевидно, расхождения
обусловлены завышенным статистическим весом основного состояния в [85CHA/DAV].
Константа равновесия реакции FeS(г) = Fe(г) + S(г) вычислена по
значению
D°0(FeS) = 320 ± 15 кДж×моль‑1 = 26800 ± 1300 см‑1
.
Значение основано
на масс-спектрометрических измерениях Дроварта и др., (равновесие FeS(г) + Mn(г) = MnS(г) + Fe(г), DrH°(0) = 44.4 ± 10.5 кДж×моль‑1 (III закон), более подробная информация в работе
отсутствует [67DRO/PAT]) и
на принятом в этой же работе значении D°0(MnS) = 274.9 ± 10.5 кДж×моль‑1. По результатам
исследования равновесия Fe(г) + S2(г) = FeS(г) + S(г) (Маркварт и
Берковитц, масс-спектромeтрия, 1300 и 1330К, 2 измерения [63MAR/BER]) получено значение D°0(FeS) £ 306 ± 25 кДж×моль‑1.
Принятой энергии
диссоциации соответствует значение:
DfH°(FeS, г, 0) = 366.591 ± 15.1 кДж×моль‑1.
АВТОРЫ
Шенявская Е.А. eshen@orc.ru
Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru
Версия для печати