Хлорид меди

CuCl(г). Термодинамические свойства газообразного фторида меди в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 K даны в табл. CuCl.

Молекулярные постоянные 63Cu35Cl, использованные для расчета термодинамических функций, приведены в табл. Cu.8.

В спектре CuCl проанализированы шесть переходов, связанных с основным X1S состоянием:a3S1 – X1S [61RAO/BRO, 67NAI/UPA, 79MIS/RAI, 81MIS/RAI, 80RAO, 81MIS/RAI, 2001PAR/O'B],b3P1 – X1S [62LAG/LAZ, 61LAG/LAZ, 62RAO/ASU2, 2001PAR/O'B], b3P0 – X1S [62LAG/LAZ, 61LAG/LAZ, 62RAO/ASU2, 61RAO/BRO, 2001PAR/O'B], A1P – X1S [61RAO/BRO, 62RAO/BRO, 75AHM/BAR, 89BUR/ZIN], B1S – X1S [61RAO/BRO, 62RAO/BRO, 89BUR/ZIN, 2001PAR/O'B] и c3D1 – X1S [62RAO/ASU, 61RAO/BRO, 74PUR/MOH, 70PUR/MOH]. Переход, интерпретированный в работах [84BAL/RAM, 74RAO/RAO] как a3S – X1S, на основании детального анализа вращательной структуры [2000O'B/CAO] был отнесен авторами к переходу между неидентифицированными возбужденными состояниями. Так же как и в случае CuH, интерпретация возбужденных электронных состояний даже на основании вращательного анализа затруднительна. В настоящей работе и в таблице Cu.8 даны обозначения, предложенные Парекуннелем и др. [2001PAR/O'B] с учетом результатов анализа вращательной структуры, измерения времен жизни состояний [87DEL/LEF] и квантово-механических расчетов. В области 5500 - 5800 Å наблюдались многочисленные слабые полосы, отнесенные также к переходу между неизвестными возбужденными состояниями [83BAL/RAM, 80RAO].

Исследование ИК спектра поглощения молекулы CuCl, изолированной в низкотемпературной матрице [80MAR/SCH], подтверждает отнесение основного состояния.

Согласно теоретическим исследованиям молекулы CuCl [81ITO, 86NGU/MCG, 87WIN/HUE, 90RAM/DAU, 97SOU/DEJ]], основное X1S состояние хорошо описывается моделью Cu+(3d10)Cl-(2p6) (конфигурация, дающая единственное состояние), а низколежащие состояния - моделью Cu+(3d94s)Cl-(2p6), которой соответствуют 6 электронных состояний: a3S, b3P, c3D, A1S, B1P, и C1D. Расчеты выполнены при использовании различных методов и базисов и приводят к резко различающимся энергиям состояний, которые не согласуются с полученными экспериментально. Однако в работах [87WIN/HUE, 97SOU/DEJ] показано, что интервалы между рассматриваемыми состояниями (подсостояниями) одной конфигурации практически не зависят от выбранного базиса. С использованием этого факта были оценены энергии состояний a3S0, b3P2c3D2,3 и C1D (см. примечание к таблице Cu.8).

Молекулярные постоянные 63Cu35Cl в основном состоянии, приведенные в Таблице Cu.8, были определены Мансоном и др. [75MAN/LUC] из анализа микроволнового спектра четырех изотопомеров CuCl (J ® J+1дляJ £ 32 при v £ 6). Колебательные постоянные, найденные Рао и Броди [61RAO/BRO, 62RAO/BRO] из анализа различных систем полос, связанных с переходом на основное состояние (v" £ 18) и вращательные постоянные, найденные в работах [61LAG/LAZ, 62LAG/LAZ, 81MIS/RAI, 80RAO]хорошо согласуются с принятыми.

Молекулярные постоянные в возбужденных состояниях взяты из работ: [61RAO/BRO, 81MIS/RAI, 2001PAR/O'B] - для a3S, [62LAG/LAZ, 2001PAR/O'B] - для b3P1, [62LAG/LAZ, 2001PAR/O'B] - для b3P0, [61RAO/BRO, 89BUR/ZIN, 2001PAR/O'B] - для A1P и B1S. Молекулярные постоянные в c3D1 состоянии были рассчитаны из постоянных для 65Cu35Cl [62RAO/ASU] с использованием изотопических соотношений.

Термодинамические функции CuCl(г) были рассчитаны по уравнениям (1.3) – (1.6), (1.9), (1.10), (1.93) – (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом десяти возбужденных состояний в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Значение Qкол.вр(X) и ее производных для состояния X1S были рассчитаны прямым суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням энергии с использованием уравнений типа (1.82). В расчете учитывались все уровни энергии состояния X1S, ограниченные предельной кривой диссоциации (т.е. со значениями J < Jmax,v, где Jmax,v находилось из условий (1.81). Колебательно-вращательные уровни основного X1S состояния вычислялись по уравнениям (1.65), (1.62). Коэффициенты Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной изотопической смеси атомов меди и хлора из молекулярных постоянных 63Cu35Cl, приведенных в табл. Cu.8. Значения коэффициентов Ilk, а также vmax и Jlim представлены в табл. Cu.9.

Погрешности рассчитанных термодинамических функций CuCl(г) обусловлены в основном погрешностью фундаментальных постоянных. Погрешности в Φº(T) при T = 298.15, 3000 и 6000 К, оцениваются как 0.006, 0.06, и 0.2 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.

Термодинамические функции CuCl(г) раньше вычислялись в таблицах JANAF [85CHA/DAV] и в работе [73KIN/MAH] без учета возбужденных состояний до 6000 K и 2000 K, соответственно. Расхождения между значениями Φº(T), приведенными в JANAF [85CHA/DAV] и в таблице CuCl при температурах 298, 1000, 3000, и 6000 K составляют -0.01, -0.10, 0.02 и 1.1 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно, и, в основном, обусловлены использованием других значений молекулярных постоянных. Расхождения между значениями Cpº(T) и S°(T) при 6000 K достигают 20 и 6 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно, что, по-видимому, связано с пренебрежением возбужденными состояниями в расчетах JANAF.

Константа равновесия реакции CuCl(г) = Cu(г) + Cl(г) вычислена по значению

DrH°(0) = D°0(CuCl) = 380 ± 7 кДж×моль‑1 = 31800 ± 600cм-1.

Значение основано на масс-спектрометрических измерениях Хилденбранда [70HIL] (Mg + CuCl = Cu + MgCl, 1312-1396K, 8 измерений, DrH°(0) = 59.0 ± 5, D°0(CuCl) = 379 ± 8) и Гуидо и др., [72GUI/GIG] (Cu3Cl3 = 3CuCl, 930 - 1220 K, приведено уравнение, DrH°(0) = 484.8 ± 17, D°0(CuCl) = 381 ± 7; Cu4Cl4 = 4CuCl, 930 – 1220 K, приведено уравнение, DrH°(0) = 694.8 ± 28, D°0(CuCl) = 380 ± 8), а также на спектрофотометрических измерениях Беляева и др. [88БЕЛ/ЛЕБ] (Cu + HCl = CuCl + H, 2366-2738 K, константы равновесия не приведены, D°0(CuCl) = 379 ± 7). Все соединения - газы, величины выражены в кДж×моль‑1, обработка результатов выполнена с использовнием III закона термодинамики. Обработка результатов [70HIL и 72GUI/GIG] с использованием II закона приводит к величинам 364 ± 20, 385 и 384 кДж×моль‑1, соответственно.

Принятой величине соответствуют значения:

DfH°(CuСl, г, 0) = 76.428 ± 7.3 кДж×моль‑1,

DsH°(СuСl, к, 0) = 215.233 ± 7.4 кДж×моль‑1.

Результаты определений скорости переноса меди потоком НСl+Н2 (Брюер, Лофгрен, 1226-1340К, 4 измерения, [50BRE/LOF]) дают для CuCl(г) значение энтальпии образования, равное 91 ± 6 кДж×моль‑1. Этот результат представляется менее надежным, так как использованная в вычислениях модель механизма переноса (СuСl + Сu3Сl3) плохо соответствует результатам эксперимента.

АВТОРЫ

Шенявская Е.А. eshen@org.ru

Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru

Класс точности
1-E

Хлорид меди CuCl(г)

 Таблица 1634
CUCL=CU+CL      DrH°  =  380.000 кДж × моль-1
T C°p (T) F° (T) S° (T) H° (T)  -  H° (0) lg K° (T) T
K Дж × K-1 × моль-1 кДж × моль-1 K
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000
29.898
33.356
35.264
35.288
36.226
36.740
37.060
37.280
37.445
37.578
37.691
37.791
37.882
37.968
38.051
38.131
38.211
38.290
38.371
38.454
38.540
38.630
38.728
38.833
38.950
39.081
39.228
39.395
39.584
39.800
40.044
40.319
40.629
40.974
41.358
41.781
42.244
42.747
43.290
43.873
44.494
45.151
45.843
46.566
47.318
48.096
48.894
49.710
50.539
51.377
52.219
53.062
53.899
54.727
55.542
56.339
57.114
57.863
58.583
59.270
59.922
172.324
192.918
205.333
205.529
214.819
222.220
228.387
233.677
238.313
242.440
246.160
249.546
252.655
255.529
258.201
260.698
263.042
265.251
267.340
269.321
271.205
273.001
274.718
276.362
277.940
279.456
280.915
282.323
283.682
284.996
286.268
287.502
288.698
289.861
290.992
292.093
293.166
294.213
295.235
296.234
297.211
298.167
299.104
300.023
300.925
301.811
302.681
303.537
304.380
305.209
306.026
306.832
307.626
308.411
309.185
309.950
310.706
311.453
312.192
312.923
313.646
201.555
223.378
237.099
237.317
247.612
255.756
262.485
268.215
273.204
277.622
281.588
285.185
288.477
291.513
294.329
296.957
299.421
301.740
303.931
306.008
307.982
309.865
311.664
313.388
315.043
316.636
318.171
319.655
321.091
322.484
323.837
325.154
326.439
327.695
328.923
330.128
331.312
332.476
333.623
334.755
335.873
336.980
338.076
339.163
340.243
341.315
342.380
343.441
344.496
345.547
346.593
347.635
348.674
349.708
350.739
351.765
352.788
353.805
354.818
355.825
356.827
2.923
6.092
9.471
9.536
13.117
16.768
20.459
24.176
27.913
31.664
35.428
39.202
42.986
46.778
50.579
54.389
58.206
62.031
65.864
69.705
73.555
77.413
81.281
85.159
89.048
92.950
96.865
100.796
104.745
108.714
112.705
116.723
120.771
124.850
128.967
133.123
137.324
141.573
145.875
150.233
154.651
159.133
163.682
168.302
172.997
177.767
182.616
187.546
192.559
197.654
202.834
208.098
213.446
218.878
224.391
229.986
235.659
241.408
247.230
253.123
259.083
-194.7407
-95.0666
-62.1745
-61.7607
-45.0747
-35.0445
-28.3458
-23.5529
-19.9524
-17.1477
-14.9007
-13.0597
-11.5235
-10.2221
-9.1052
-8.1361
-7.2871
-6.5373
-5.8700
-5.2723
-4.7339
-4.2461
-3.8023
-3.3966
-3.0242
-2.6813
-2.3643
-2.0704
-1.7971
-1.5423
-1.3041
-1.0810
-.8715
-.6743
-.4884
-.3129
-.1468
   .0106
   .1599
   .3019
   .4369
   .5656
   .6883
   .8055
   .9175
1.0247
1.1273
1.2257
1.3200
1.4105
1.4975
1.5811
1.6615
1.7388
1.8133
1.8850
1.9542
2.0209
2.0852
2.1473
2.2072
100.000
200.000
298.150
300.000
400.000
500.000
600.000
700.000
800.000
900.000
1000.000
1100.000
1200.000
1300.000
1400.000
1500.000
1600.000
1700.000
1800.000
1900.000
2000.000
2100.000
2200.000
2300.000
2400.000
2500.000
2600.000
2700.000
2800.000
2900.000
3000.000
3100.000
3200.000
3300.000
3400.000
3500.000
3600.000
3700.000
3800.000
3900.000
4000.000
4100.000
4200.000
4300.000
4400.000
4500.000
4600.000
4700.000
4800.000
4900.000
5000.000
5100.000
5200.000
5300.000
5400.000
5500.000
5600.000
5700.000
5800.000
5900.000
6000.000

M = 98.999
DH° (0)  =  76.428 кДж × моль-1
DH° (298.15 K)  =  76.305 кДж × моль-1
S°яд  =  32.790 Дж × K-1 × моль-1

F°(T)  =  327.116882324 + 36.4606018066 lnx - 0.000810016877949 x-2 + 0.204239487648 x-1 + 12.58543396 x - 26.0112571716 x2 + 36.5984115601 x3
(x = T ×10-4;   298.15  <  T <   1500.00 K)

F°(T)  =  396.124816895 + 77.9562835693 lnx - 0.131392687559 x-2 + 5.54860782623 x-1 - 140.601501465 x + 112.124160767 x2 - 34.9210891724 x3
(x = T ×10-4;   1500.00  <  T <   6000.00 K)

19.01.06

Таблица Cu.8 Молекулярные постоянные CuH, CuF, CuCl, CuBr, и CuI.

 

 

                  

 

Молекула

Состояние

Te

we

wexe

Be

a1×103

De×107

  

re

 

 

    

см‑1

      

Å

 

 

                  

63Cu1H

X1S

0

1941.26

37.51a

7.9441

256.3b

5200c

  

1.46263
 

A1S

23434.2

1698.4

44.0d

6.874

263

4350

  

1.5724
 

b3P0+

26420

1669.7

51.2

6.582

290

4050

  

1.6069
 

a3Se

26490

    

5.9f

      

1.64
 

C1

27270.4

1627.3

86

6.553

352

4760

  

1.6104
 

c1

28161

1388.7

85

6.43

420

    

1.626
 

e2(3P)

27958g

              
 

bD2

28470

1475

  

6.7

      

1.59
 

E1S+

39299

574

-3.6h

3.093

-36i

3800

  

2.344
 

d3Pj

41000

1760

  

7.8

      

1.48
 

D1P

44669

1804.0

55

7.72

310

760

  

1.484

63Cu19F

X1S+

0

621.55

3.494

0.379403

3.2298a

5.655

  

1.74493
 

a3S

14591.43b

674.20

4.138

0.380995c

  

4.905c

  

1.74128c
 

b3P

17530.93d

647.078

3.457

0.374763c

  

5.102c

  

1.75570c
 

A1S+

19717.48

656.04

3.63

0.37134

2.855

4.72

  

1.76377
 

B1P

20258.70

643.73

3.66

0.37556

2.975

5.33

  

1.75384
 

c3D

22805.15

616.42

3.329

0.35942

2.81

4.91

  

1.79278
 

C1D

25000e

              

63Cu35Cl

X1S+a

0

417.60

1.617

0.1782473

1.013b

1.299c

  

2.05119
 

a3S+1

19001.4

409.2

1.72

0.1701872d

  

1.1616d

  

2.0992d
 

b3P1

20484.17

401.55

1.63

0.1704735e

1.3986

1.2581d,e

  

2.09744
 

b3P0

20631.09

399.08

1.50

0.170948

0.9009

1.2426d

  

2.09453
 

A1P

22969.5

395.6

1.9

0.169336

0.0966

1.3272d

  

2.10447
 

B1S+

23074.5

405.3

1.7

0.1681726

1.1152

0.943d

  

2.11174
 

c3D1

25285.3

387.1

1.67

0.1626

0.92

1.2

  

2.148

63Cu79Br

X1S+a

0

314.819

0.95755b

0.1019262

0.45212c

0.42720d

  

2.17345
 

a3S+

19830,5

294.49

1.525e

0.09415f

  

0.28f

  

2.2614f
 

b3P1

20496.06

297

1.332g

0.096509

0.65

0.389

  

2.2336
 

A1P

23042.58

284.69

1.347

0.096200

0.494h

0.439i

  

2.2372
 

B1S+

23460.92

294.944

1.1336

0.094306

0.433j

0.382k

  

2.2596
 

c3D1

25538.6

281.9

1.35

0.0952

0.5

0.405

  

2.2489

63Cu127I

X1S+a

0

264.897

0.715

0.0732873

0.2839

0.2244

  

2.33833
 

a3S+1

19734.2

213.3

2.22

0.06571

0.43

0.24d

  

2.469
 

b3P0

21867.3

229.7

0.53

0.068233d

  

0.242d

  

2.423
 

A1P

22957.5

212.8

0.92

0.067040

0.42

0.25

  

2.445
 

B1S+

24001.70

229.51

0.99

0.065602

0.281c

0.216f

  

2.4715

Примечания: Ниже все постоянные приведены в см-1.

CuH: aweye = 0.067; ba2 = 0.0015; cb1 = -0.073×10-4; dуровни v = 2, 3 и 4 возмущены; eприведено Te(CuD); fоценено из возмущений в b3P0+; gЗначение T0 рассчитано из анализа возмущений уровня c1(v = 0); hweye = -0.27; ia2 = -4.8×10-3; jA = +117, колебательная нумерация ненадежна;

CuF: aa2 = 1.23×10-7; bприведено T0, l = 22.33516, g = -0.36413; cпостоянные для уровня v = 0; dприведено T0; A = -412.846; eоценка

CuCl: aоцененные состояния;

Состояние

a3S+0

b3P2

c3D2,3

C1D

Ti

19000

20350

26000

29000

ba2 = 2.01×10-6, a3 = 2.0×10-9; cb1 = 7.81×10-11 , He =  -2.0×10-14; dдля уровня v = 0; el-удвоение.

CuBr:aоцененные состояния;

Состояние

a3S0

b3P2

b3P0+

b3P0-

c3D2,3

C1D

Ti

19740

19850

20490

21500

24200

27100

bweye = 1.71×10-3; ca2 = 6.705×10-7; db1 = -1.41×10-10 , He = -0.73×10-14; eweye = 0.0239; fпостоянныедляуровня v = 0; gweye = -0.125; ha2 = -3.9×10-6;  ib1 = 4.05×10-10 , He = -2.5×10-14; ja2 = -0.67×10-6; kb1 =  -2.3×10-10 , He =  -1.0×10-14

CuI: aоцененные состояния;

pi

1

8

3

2

8

4

Ti

19650

21100

22600

24000

31200

38500

ba2 = 3.115×10-7, a3 = 1.2×10-9; cb1 = -1.10×10-12 , He = -2.29×10-15; dпостоянная для уровня v = 0; ea2 =  -4.36×10-6; fb1 =  -3.96×10-10

 

Таблица Cu.9. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций CuH, CuF, CuCl, CuBr, и CuI.

 

CuH

CuF

CuCl

CuBr

CuI

Коэффициенты

          
 

X1S+a

X1S+a

X1S+a

X1S+a

X1S+a
           

Te×10-4

0

0

0

0

0

Y10×10-3

1.939860

0.620827

0.415070

0.3131104

0.264037

Y20

-37.17593

-3.476421

-1.608908

-0.9489769

-0.710276

Y30×103

109.1727

-1.59108

0.995154

0.1271121

-0.012118

Y40×104

-123.863

0.833189

0.0329082

0.01671582

0.005162

Y50×108

  

-21.88935

    

-0.001239

Y01

7.942305

0.378549

0.176067

0.1008181

0.072812

Y11×102

-25.62131

-0.321884

-0.0994454

-0.0442683

-0.028114

Y21×105

149.9322

1.224439

0.1961084

0.06560034

0.030747

Y31×109

    

-1.939346

  

-1.180641

Y02×106

-519.7649

-0.562943

-0.126739

-0.0417768

-0.022150

Y12×108

-729.5875

  

0.007573

-0.01362267

-0.000098

Y03×1011

988.7959

-0.089742

-0.001927

-0.0006774216

-0.000225

Y04×1020

    

-5.152329

-0.5219501

-0.280445

(a0 = De)×10-4

2.296076

        

a2×104

5.476814

        

a3×107

-1.234259

        

a4×1011

1.204144

        

vmax

21

184

192

201

195

Jlim

73

415

566

704

785

Примечание. aЭнергии возбужденных состояний даны в таблице Cu.8.

Список литературы

[50BRE/LOF] Brewer L., Lofgren N.L. - J. Amer. Chem. Soc., 1950, 72, No.7, p.3038-3045
[61LAG/LAZ] Lagerqvist A., Lazarova-Girsamof V. - Naturwissenschaften, 1961, 48, No.3, S.68
[61RAO/BRO] Rao P.R., Brody J.K. - J. Chem. Phys., 1961, 35, No.3, p. 776-787
[62LAG/LAZ] Lagerqvist A., Lazarova-Girsamof V. - Arkiv Fysik, 1962, 20, No.39, p.543-553
[62RAO/ASU2] Rao R.P., Asundi R.K., Brody J.K. - Can. J. Phys., 1962, 40, No.4, p.423-430
[62RAO/ASU] Rao P.K., Asundi R.K., Brody J.K. - Can. J. Phys., 1962, 40, p. 412-422
[62RAO/BRO] Rao P.R., Brody J.K., Asundi R.K. - Can. J. Phys., 1962, 40, p. 1443-1456
[67NAI/UPA] Nair K.P.R., Upadhya K.N. - Curr. Sci. (India), 1967, No.20, p.535-536
[70HIL] Hildenbrand D.L. - J. Chem. Phys., 1970, 52, No.11, p. 5751-5759
[70PUR/MOH] Puri S.N., Mohan H., Thermal emission & absorption spectra (F-X system) of CuCl molecule, Indian J. Pure Appl. Phys., 1970, 8, 759
[72GUI/GIG] Guido M., Gigli G., Balducci G. - J. Chem. Phys., 1972, 57, No. 9, p.3731-3735
[73KIN/MAH] King E.G., Mah A.D., Pankratz L.B. - 'INCRA monograph II, The metallyrgy of copper.', Oregon: NBS-NSRDS, 1973, p.1-257
[74PUR/MOH] Puri S.N. and Mohan H., Visible spectra of the molecule - CuCl. Curr.Sci (India), 1974, 43, 340-344
[74RAO/RAO] Rao P.M.R., Rao P.R. - Spectrosc. Lett., 1974, 7, No.9, p. 463-468
[75AHM/BAR] Ahmed F., Barrow R.F. - J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1975, 8, No.14, p.2362-2363
[75MAN/LUC] Manson E.L., De Lucia F.C., Gordy W., Millimeter-wave spectrum and molecular constants of cuprous bromide, J. Chem. Phys., 1975, 63, 2724-2726
[79MIS/RAI] Mishra G.P., Rai S.B., Upadhya K.N. - Curr. Sci. (India), 1979, 48, No.14, p.625-626
[80MAR/SCH] Martin T.P., Schaber H. - J. Chem. Phys., 1980, 73, No.8, p. 3541-3546
[80RAO] Rao P.M.R. - Indian J. pure appl. Phys., 1980, 18, No.3, p. 200-203
[81ITO] Itoh H. - Z. Naturforsch. a, 1981, 36, No.10, S.1095-1099
[81MIS/RAI] Mishra G.P., Rai S.B., Upadhya K.N. - Can. J. Phys., 1981, 59, p.287-297
[83BAL/RAM] Balfour W.J., Ram R.S. - J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1983, 16, p.163-166
[84BAL/RAM] Balfour W.J., Ram R.S. - J. Phys. B.: Atom. and Mol. Phys., 1984, 17, p.19-21
[85CHA/DAV] Chase M.W., Davies C.A., Downey J.R., Frurip D.J., McDonald R. A., Syverud A.N. - 'JANAF thermochemical tables. Third edition. J. Phys. and Chem. Ref. Data.', 1985, 14, No.Suppl. 1, p.1-1856
[86NGU/MCG] Nguyen M.T., McGinn M.A., Fitzpatric N.J. - J. Chem. Soc. (C) (Faraday Trans.), 2, 1986, 82, p.14271-1443p
[87DEL/LEF] Delaval J.M., Lefebvre Y., Bocquet H., Bernage P., Niay P. - Chem. Phys., 1987, 3, p.129-136
[87WIN/HUE] Winter N.W., Huestis D.L. - Chem. Phys. Lett., 1987, 133, No. 4, p.311-316
[88БЕЛ/ЛЕБ] Беляев В.Н., Лебедева Н.Л. - 'Двенадцатая Всесоюзная конференция по химической термодинамике и калориметрии. Тезисы докладов.', Горький, 1988, 1, с.31
[89BUR/ZIN] Burghardt I., Zink L.R., Fletcher D.A., Brown J.M., Beattie I. R. - Mol. Phys., 1989, 67, No.6, p.1401-1417
[90RAM/DAU] Ramirez-Solis A., Daudey J.P., Teicheil C. - J. Chem. Phys., 1990, 93, No.10, p.7277-7283
[97SOU/DEJ] Sousa C., De Jong W.A., Broer R., Nieuwpoort W.C., Theoretical characterization of the low-lying excited states of the CuCl molecule, J. Chem. Phys., 1997, 106, No.17, p.7162-7169
[2000O'B/CAO] O'Brien L. C., Cao Hong, and O'Brien J.J. The Near Infrared Transition of CuCl Observed by Intracavity Laser Spectroscopy, J. Mol. Spectrosc., 2000, 199, 100-108
[2001PAR/O'B] Parekunnel T., O'Brien L. C., Kelleman T.L., Hirao T., Elhanine M., and Bernath P.F., Fourier Transform Spectroscopy of CuCl, J. Mol. Spectrosc., 2001, 206, 27-32