CoO(г). Термодинамические свойства газообразного оксида кобальта в стандартном состоянии при температурах 100 - 6000 К приведены в табл. CoO.
В табл. Co.4 представлены молекулярные постоянные, использованные для расчета термодинамических функций 59Co16O.
Электронный спектр CoO давно известен [45MAL/ROS, 45ROS]. Однако, анализ вращательной структуры полос был проведен существенно позже [87ADA/AZU, 93CLO/HUA, 93RAM/JAR, 97BAR/CLO]. Согласно этим работам, полосы относятся к многочисленным переходам на основное X4Di состояние. Интерпретация основного состояния подтверждается отсутствием спектра парамагнитного резонанса молекулы CoO, изолированной в низкотемпературной матрице [80VAN/BRO], а также близостью значения DG1/2 = 851.7 см‑1 в нижнем подсостоянии 4D7/2 к колебательной частоте n = 846.4 см‑1, найденной в спектре молекулы CoO, изолированной в низко-температурной матрице [79GRE/REE]. В спектре флуоресценции обнаружены переходы на низко лежащие состояния: предположительно B4Σ с энергией 3038 и колебательной частотой около 839 см‑1, A4Pi, а также не интерпретированные состояния с энергиями 5989, 9105 и, возможно, 5650 см‑1 [97BAR/CLO]. В оптическом спектре поглощения молекулы, изолированной в низкотемпературной матрице [2003DAN/MAN], обнаружены низко лежащие состояния с энергиями 3390 (предположительно B4Σ), 5837 (A4Π), 7028 (a(6Δ?)) и 10131 см‑1 (2Δ?).
Исследован микроволновой спектр оксида кобальта [2001NAM/KEI, 2005MCL/SHE].
В ИК-спектре испускания проанализирована полоса n = 840 ± 2 см‑1 [79DEV/GAL]. Вращательная структура полосы соответствует колебательно-вращательному переходу в электронном состоянии с L ¹ 0.
Выполнено abinitio исследование молекулы CoO с использованием различных методов расчета [87DOL/WED]. В лучших вариантах расчета (которые дали качественно правильную последовательность электронных состояний FeO) основным состоянием CoO оказалось состояние X4D конфигурации d5(d3p2)s4s2, а первым возбужденным состояние 4S. Конфигурации состояний обсуждались в работах [89MER, 2005MCL/SHE, 97BAR/CLO] с учетом сверхтонкой структуры состояний. Согласно [97BAR/CLO], все наблюдавшиеся состояния могут быть отнесены к двум сверхконфигурациям d5s4s2 и d6s. Состояниям B4Σ и A4Pi приписаны конфигурации d6(d2p4s)s и d5(d2p3)s4s2.
Для расчета термодинамических функций проведены оценки не наблюдавшихся состояний. При оценке принималось, что состояния основной конфигурации d5s4s2 стабильны и сходятся к основному пределу. Учтены состояния сверхконфигураций d6s (нижнее состояние B4Σ), d7 и d6p4p при Te ³ 35000 см‑1). В качестве верхнего предела для всех конфигураций, кроме основной, принимается значение D0(CoO) + I0(Co) = 95500 см‑1). Эти состояния учитываются как объединенные термы с соответствующими статистическими весами. Их погрешность оценивается в 10%.
Колебательные постоянные в основном X4D состоянии: we = 862.4 и wexe = 5.13 см‑1, хорошо описывают колебательные уровни вплоть до v = 10 [97BAR/CLO]. Вращательные постоянные определены на основании исследования микроволнового спектра [2005MCL/SHE]. С ними хорошо согласуются постоянные [87ADA/AZU]. Мультиплетное расщепление в основном состоянии найдено в работе [93CLO/HUA] в результате анализа полос 5/2 - X4D5/2 и 5/2 - X4D7/2 с общим верхним состоянием, в этой же работе приведены интервалы между остальными компонентами основного состояния по данным еще неопубликованного исследования спектра флуоресценции.
Энергия B4S состояния принята по данным спектра флуоресценции [97BAR/CLO]. Она согласуется с результатами 2-х расчетов [87DOL/WED], а также с исследованием спектра поглощения в матрице [2003DAN/MAN] /с учетом возможного электронного сдвига/. Постоянные в A4Pi состоянии получены в результате анализа системы A4Pi - X4Di [93RAM/JAR].
Термодинамические функции CoO(г) были рассчитаны по уравнениям (1.3) - (1.6), (1.9), (1.10) и (1.93) - (1.95). Значения Qвн и ее производных рассчитывались по уравнениям (1.90) - (1.92) с учетом тринадцати возбужденных состояний (компоненты основного состояния рассматривались как синглетные состояния с L ¹ 0) в предположении, что Qкол.вр(i) = (pi/pX)Qкол.вр(X). Величина Qкол.вр(X) и ее производные для основного X4D7/2 состояния были рассчитаны по уравнениям (1.73) - (1.75) непосредственным суммированием по колебательным уровням и интегрированием по вращательным уровням с использованием уравнений типа (1.82). В расчете учитывались все уровни энергии состояния со значениями J<Jmax,v где Jmax,v находились по соотношению (1.81). Колебательно-вращательные уровни состояния X4D7/2 были вычислены по уравнениям (1.62) - (1.65). Значения коэффициентов Ykl в этих уравнениях были рассчитаны по соотношениям (1.66) для изотопической модификации, соответствующей естественной изотопической смеси атомов кислорода на основании молекулярных постоянных 59Co16O, приведенных в табл. Co.4. Значения Ykl, а также vmaxи Jlim даны в табл. Co.5.
Основные погрешности рассчитанных термодинамических функций CoO(г) во всем температурном интервале связаны с неопределенностью энергий электронных состояний. Погрешности в значениях Φº(T) при T = 298.15, 1000, 3000 и 6000 К оцениваются в 0.02, 0.4, 0.5 и 0.9 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.
Ранее термодинамические функции CoO(г) были рассчитаны Педли и Маршалом [83PED/MAR] до 4000 K в предположении, что основным состоянием является 4S с использованием оцененных молекулярных постоянных и без учета возбужденных состояний. Расхождения между данными таблицы CoO и таблицы [83PED/MAR], очевидно, обусловлены при низких температурах завышенным статистическим весом основного состояния, а при высоких температурах пренебрежением возбужденными состояниями в работе [83PED/MAR]. Расхождения в значениях Φº(T) при T = 298.15, 3000 и 6000 К составляют 3.8, 1.1, -4, и -8 Дж×K‑1×моль‑1, соответственно.
Константа равновесия реакции CoO(г) = Co(г) + O(г) вычислена по значению DrH°(0) = 387.544 ± 10.5 кДж×моль‑1 = 32000 ± 900 см-1, соответствующему принятым энтальпиям образования и сублимации CoO(к). Этим величинам также соответствует значение:
DfH°(CoO, г, 0) = 281.657 ± 10.0 кДж×моль‑1.
АВТОРЫ
Шенявская Е.А. eshen@orc.ru
Гусаров А.В. a-gusarov@yandex.ru
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
18.01.07
Таблица Co.4. Молекулярные постоянные Co2, CoO и CoS.
Примечание. Все постоянные ниже даны в см‑1. Co2 аОцененные электронные состояния
CoOaОцененные электронные состояния
б D0; в Приведено DG1/2; гA = -152.327; дПостоянная для уровня v = 0 CoSaОцененные электронные состояния
б рассчитано по соотношению Кратцера из микроволновых данных; в рассчитано с использованием принятых значений we и энергии диссоциации. |
Таблица Co.5. Значения коэффициентов в уравнениях, описывающих уровни энергии (в см‑1), а также значения vmax и Jlim, принятые для расчета термодинамических функций Co2, CoO и CoS.
Примечание. аЭнергии возбужденных состояний даны в таблице Co.4 |
[45MAL/ROS] | Malet L., Rosen B. - Bull. Soc. Roy. Sci. Liege, 1945, 14, p. 382 |
[45ROS] | Rosen B. - Nature, 1945, 156, p.570 |
[79DEV/GAL] | Devore T.C., Gallaher T.N. - J. Chem. Phys., 1979, 71, p. 474-475 |
[79GRE/REE] | Green D.W., Reedy G.T., Kay J.G. - J. Mol. Spectrosc., 1979, 78, No.2, p.257-266 |
[80VAN/BRO] | Vanzee R.J., Brown C.R., Zerinque K.J., Weltner W. - Accounts Chem. Res., 1980, 13, p.237-242 |
[83PED/MAR] | Pedley J.B., Marshall E.M. - J. Phys. and Chem. Ref. Data, 1983, 12, No.4, p.967-1031 |
[87ADA/AZU] | Adam A.G., Azuma Y., Barry J.A., Huang G., Lyne M.P.J., Merer A. J., Schroder J.O. - J. Chem. Phys., 1987, 86, No.10, p. 5231-5237 |
[87DOL/WED] | Dolg M., Wedig U., Stoll H., Preuss H. - J. Chem. Phys., 1987, 86, No.4, p.2123-2131 |
[89MER] | Merer A.J. - Annu. Rev. Phys. Chem., 1989, 40, p.407-438 |
[93CLO/HUA] | Clouthier D.J., Huang G., Merer A.J., Friedman-Hill E.J. - J. Chrm. Phys., 1993, 99, No.9, p.6336-6344 |
[93RAM/JAR] | Ram R.S., Jarman C.N., Bernath P.F. - J. Mol. Spectrosc., 1993, 160, No.2, p.574-584 |
[97BAR/CLO] | Barnes M., Clouthier D. J., Hajigeorgiou P. G., Huang, G.; Kinston, C. T.; Merer, A. J.; Metha, G. F.; Peers, J. R. D.; Rixon, S. J. - J. Mol. Spectrosc. (1997), 186(2), 374-402. |
[2001NAM/KEI] | Namiki, Kei-ichi C.; Saito, Shuji. - J. Chem. Phys., (2001), 114(21), 9390-9394. |
[2003DAN/MAN] | Danset D., Manceron L. - J. Phys. Chem. A, 2003, 107(51), 11324-11330. |
[2005MCL/SHE] | McLamarrah, S. K.; Sheridan, P. M.; Ziurys, L. M. - Chemical Physics Letters, 2005, 414(4-6), 301-306. |